Cтраница 2
Это уравнение называется уравнением переноса вихрей; из него следует, что сумма локального и конвективного изменений вихревой напряженности равна диссипации вихревой напряженности вследствие трения. [16]
На рис. 4.1 изображены получившиеся при этом решении картины линий тока для различных чисел Рейнольдса, а также соответствующие распределения вихревой напряженности. [17]
Тэйлора в хорошем согласии с результатами опытов следует, что в зоне перемешивания позади цилиндрического стержня распределение температуры и распределение вихревой напряженности подчиняются одному и тому же закону, так как в рассматриваемом случае оси вихрей расположены преимущественно перпендикулярно к направлению главного течения и к направлению градиента скорости. При течении же вблизи стенки, где, в противоположность предыдущему случаю, преобладают вихри с осями, параллельными направлению основного течения, очень хорошо совпадают распределение температуры и распределение скоростей. [18]
Уравнение (2.110), называемое уравнением переноса вихрей, показывает, что изменение вихревой напряженности во времени и пространстве связано с диссипацией вихревой напряженности вследствие трения и характером изменения температуры в поле течения. [19]
Это уравнение называется уравнением переноса вихрей; из него следует, что сумма локального и конвективного изменений вихревой напряженности равна диссипации вихревой напряженности вследствие трения. [20]
Это уравнение, называемое уравнением переноса вихрей, показывает, что субстанциальное изменение вихревой напряженности, складывающееся из локальной и конвективной составляющих, равно диссипации вихревой напряженности вследствие трения. К уравнению (4.6) необходимо, конечног присоединить уравнение неразрывности ( 4.4 а), следовательно, для определения двух составляющих и, v скорости мы имеем два уравнения. [21]
Это постоянное для одной и той же трубки и для одного момента времени значение вихревого потока через поверхность, пересекающую трубку, или значение циркуляции по линии, окружающей трубку, называется моментом или вихревой напряженностью трубки в рассматриваемый момент. [22]
В самом деле, для малых Re, отве чающих режиму безынерционного обтекания, фронт диффузии вих-ря распространяется по течению на расстоянии диаметра сферы и можно ожидать, что время установления такого процесса будет превышать время установления при движении с большими Re, когда вихревая напряженность концентрируется вблизи поверхности тела и в следе. При этом конечно имеется в виду, что движение жидкости в кормовой области сферы устойчиво. Если значения Re таковы, что в кормовой области возникают колебания и отрыв присоединенных вихрей, то понятие времени установления теряет смысл, поскольку такой режим движения всегда нестационарен. [23]
Заметим однако, что вихревые линии деформированы по всему объему капли без выраженных сгущений, свойственных пограничному слою. Во внешнем потоке, наоборот, явление погран-слоя ( концентрация вихревой напряженности в лобовой части сферы) отчетливо видно. [24]
Под и и Т следует понимать осредненные по времени значения. Так как механизм турбулентного обмена для импульсов и тепла не одинаков, то коэффициенты турбулентного обмена Аг и Aq в общем случае не совпадают. Однако при применении теории пути перемешивания Прандтля к свободной турбулентности принимается, что механизм турбулентного обмена для импульсов и тепла одинаков, следовательно, одинаковы А и Aq. Это совпадает с выводами теории Тейлора, изложенной в § 3 главы XIX и основанной на предположении, что при турбулентном перемешивании происходит обмен не импульсов, а вихревой напряженности. Райхардтом, по своему характеру тесно примыкают к соображениям, изложенным в предыдущем параграфе. [25]