Населенность - состояние
Cтраница 1
Небольшая начальная населенность состояний с т nq, а также ненулевая температура мешают появлению плененных состояний. [2]
Закон Больцмана (12.5) определяет населенность состояний - системы при термодинамическом равновесии. [3]
В (1.164) введены разности населенностей состояний с параллельной и антипараллельной взаимной ориентацией двух ядерных спинов, AW. В табл. 1.11 приведены результаты расчетов согласно (1.164) для некоторых возможных значений параметров РП. Видно, что мультиплетный эффект наибольший, когда константы СТВ радикалов, А и Л2, соизмеримы. [4]
В расчете на один протон равновесная разность населенностей состояний мала. Это означает, что доля спинов, ориентированных по полю, отличается от доли спинов, ориентированных против поля, на очень малую величину порядка одной десятитысячной. [5]
Таким образом, в квантовом усилителе возбуждение рабочего вещества должно сопровождаться инвертированием населенностей состояний - системы в ансамбле [ А-систем. [6]
Согласно этой волновой функции, населенности уровней с номерами 2 и 3 со временем не изменяются, в любой момент времени населенность состояния д2 остается равной п2 со 2ф, а населенность состояния 0, равна и3 sin2 ( Z. Но эти населенности не полностью отражают информацию, которая содержится в волновой функции. Кроме населенностей состояний, еще есть когерентность состояний. [8]
Таким образом, вероятности элементарных актов поглощения и испускания кванта энергии Ло0 не равны друг другу, и, следовательно, в равновесном состоянии существует избыток населенности нижележащих состояний по сравнению с вышележащими. Если какое-либо внешнее возмущение вызвало перераспределение ядерных магнитных моментов по состояниям, а затем система была предоставлена себе самой, то в результате спин-решеточного взаимодействия возникнет релаксационный процесс возвращения к равновесным значениям населенности. [9]
Вероятность Ptj того, что в единицу времени [ л-система в результате релаксационных взаимодействий перейдет из состояния i в состояние /, определяется термостатом и не зависит от населенности состояний, которые не слишком отличаются от равновесного состояния. [10]
Согласно этой волновой функции, населенности уровней с номерами 2 и 3 со временем не изменяются, в любой момент времени населенность состояния д2 остается равной п2 со 2ф, а населенность состояния 0, равна и3 sin2 ( Z. Но эти населенности не полностью отражают информацию, которая содержится в волновой функции. Кроме населенностей состояний, еще есть когерентность состояний. [12]
А и В - Bq - скорости спонтанного и вынужденного переходов ( они связаны с коэффициентами Эйнштейна), Ni ( г g, 1, 2, 3) - населенности состояний рабочих лазерных ионов, N - общее число рабочих ионов, П - скорость когерентной накачки, q - число когерентно возбужденных фотонов в кристалле, Q - добротность резонатора, Wc - скорость потерь когерентного излучения на примеси ионов Yb3, Va - эффективный объем моды в резонаторе. [13]
Если условия локального термодинамического равновесия не выполнены, в частности, когда излучение делает неравновесным распределение ионов по возбужденным состояниям, уравнение ( 5) необходимо решать совместно с системой уравнений поуровневой кинетики, связывающей населенности состояний Na и 7V через скорости столкновительных и радиационных процессов. Таким образом, при вычислении населенностей в неравновесной плазме и распределения ее излучения в общем случае требуется проведение определенного согласования этих величин. В дальнейшем, как правило, будем предполагать, что условия частичного локального термодинамического равновесия выполнены и, кроме того, излучение является близким к изотропному. [14]
Если скорость перехода тп из состояния п в состояние га зависит только от п и т, так что процесс является марковским, то скорость изменения p ( n t ] должна равняться разности между скоростью возрастания населенности состояния п, вследствие переходов с других состояний, и скоростью уменьшения его населенности, вследствие переходов в другие состояния. [15]
Страницы: 1 2 3