Максвелловская жидкость

Cтраница 1

Максвелловская жидкость, следовательно, разрушается при сдвиге, когда тангенциальное напряжение достигает определенного предела т / ] / - 2 j M. Не существует, однако, предела для деформаций сдвига, хотя скорость деформации, при которой материал разрушается, возрастает со скоростью приложения нагрузки. Если 1Ч непостоянно, это повышение нелинейно. [1]

Итак, упругая реакция максвелловской жидкости описывается законом Гука, а вязкая - законом Ньютона. [2]

Изменение вязкости в зависимости. [3]

К третьему классу относятся вязкоупругие или максвелловские жидкости. Жидкости текут под действием напряжения т, но после снятия напряжения частично восстанавливай свою форму. Таким образом, эти структуры обладают двойным свойством - вязким течением по закону Ньютона и упругим восстановлением формы по закону Гука. Примером их служат некоторые смолы и пасты, крахмальные клеи. [4]

Механические аналоги вязкоупругих жидкостей. [5]

Это иллюстрируется следующим выводом выражений для G и G для максвелловской жидкости. [6]

Исходя из полученных выше формул (1.82), можно найти, как ведет себя максвелловская жидкость при гармонических колебаниях. Соответствующие формулы могут быть получены и непосредственно из реологического уравнения состояния (1.100) при задании гармонического закона изменения напряжений или деформаций. [7]

Примеры реологического поведения битума и асфальта показали, что существуют материалы, для которых появляется необходимость рассмотрения комбинации максвелловской жидкости и кельвинова тела. Исследования, проведенные Шведовым ( 1890 г.) с желатинным раствором, показали, что в этом случае максвелловская жидкость должна быть скомбинирована с пластическим сен-венановым телом. [8]

Для численного исследования УГД контакта со смазками, описываемыми различными реологическими соотношениями, в работе [77] использовалось обобщенное на случай максвелловской жидкости уравнение Рейнольдса. [9]

Очевидно, что отношение о ( fy / y Q не зависит от заданной деформации, поэтому согласно данному выше определению максвелловская жидкость является линейным вязкоупругим телом. Из рассмотрения функции релаксации вытекает физический смысл константы 9: эта величина характеризует скорость приближения к равновесию, когда напряжения исчезают, и поэтому может быть названа временем релаксации. Численно 0 равно такой длительности релаксации, за которую начальное напряжение уменьшается в е раз. [10]

Возрастание продольной вязкости при увеличении градиента скорости при растяжении вязкоупругого пористого клубка является следствием двух факторов - ориентационногр механизма, аналогичного описанному выше для суспензии жестких эллипсоидов ( но с той разницей, что анизотропия молекулярного клубка - вынужденная, создаваемая самим градиентом скорости и являющаяся в этом смысле деформационной анизотропией), и релаксационного механизма, связанного с большими деформациями вязкоупругой среды и аналогичного тому, который приводит к возрастанию вязкости максвелловской жидкости с одним временем релаксации при больших деформациях. Количественные предсказания теории продольного течения суспензии вязкоупругих статистических клубков зависят от выбора модели самого клубка ( ср. [11]

Ползучесть и явления остаточного ЭТОЙ области, например ФроЙ. [12]

Гуковский материал есть твердое тело, а ньютоновский - жидкость. И максвелловская жидкость была постулирована исходя из того факта, что хотя камень и стекло медленно текут или ползут, оба они обладают упругостью - свойством, которое отсутствует у ньютоновской жидкости. [13]

Пульсирующие колебания, возникающие при измерениях в ротационных вискозиметрах, были еще в 1920 г. описаны В. Рейнер [27] считает это типичным для максвелловских жидкостей. [14]

Для того, чтобы понять механизм, лежащий в основании этого явления, необходимо уточнить модель максвелловской жидкости, показанную на рис. IX. [15]

Страницы: 1 2