Реальная вязкая жидкость

Cтраница 1

Реальная вязкая жидкость характеризуется наличием сил трения, которые возникают при ее движении. [1]

В реальной вязкой жидкости парадокс Даламбера не имеет места. Основное свойство пограничного слоя передавать без искажений на поверхность крыла давление внешнего, безвихревого потока может навести на мысль, что парадокс Даламбера для движений с пограничным слоем сохраняет по отношению к сопротивлению давлений свою силу. Действительно, если бы распределение давлений во внешнем потоке в точности совпадало с тем, которое получается при безотрывном обтекании крыла идеальной жидкостью, то сопротивление давлений равнялось бы нулю. [2]

В реальной вязкой жидкости парадокс Даламбера не имеет места. [3]

При движении реальной вязкой жидкости возникают силы трения, на преодоление которых жидкость затрачивает энергию. Потерянная энергия или потерянный напор обозначаются hw и имеют, естественно, линейную размерность. [4]

Для потока реальной вязкой жидкости следует учитывать различие в скоростях по сечению потока. [5]

При движении реальной вязкой жидкости возникают силы трения, на преодоление которых жидкость затрачивает энергию. [6]

Их взаимосвязь, обусловленная уравнениями реальной вязкой жидкости, нелинейна, поэтому внешняя похожесть не означает тождественности нормальному процессу. В связи с этим были осуществлены экспериментальные исследования по определению совместных распределений в двух точках потока на таких расстояниях, когда проявляются нелинейные связи, обусловленные вязкостью. [7]

По структуре все существующие потоки реальной вязкой жидкости делятся на ламинарные и турбулентные. [8]

Так как лопатки колеблются в реальной, вязкой жидкости, то энергия колебаний рассеивается в неустановившемся пограничном слое. Эти колебания могут сместить точку перехода ламинарного слоя в турбулентный и даже вызывать периодический отрыв пограничного слоя. [9]

Отличие граничных условий для идеальной жидкости ( wn 0) от реальной вязкой жидкости ( ш 0) связано с тем, что уравнение Эйлера является дифференциальным уравнением первого порядка, тогда как действительное уравнение движения вязкой жидкости ( уравнение Навье-Стокса) представляет собой дифференциальное уравнение второго порядка. [10]

Схема потока жидкости. [11]

Таким образом, зависимость (3.2) связывает основные геометрические и кинематические параметры потока реальной вязкой жидкости. [12]

Это условие о постоянстве суммарной удельной энергии жидкости нарушается, если по трубопроводам перемещается реальная вязкая жидкость, испытывающая торможение от действия сил внутреннего и внешнего трения. [13]

Из сказанного вытекает, что циркуляция вокруг лопатки рабочего колеса может появиться только в реальной вязкой жидкости, а значит, и передача энергии жидкости рабочим колесом возможна только в вязкой жидкости. Отсюда не следует делать вывод, что изменение энергии жидкости и ее перемещение происходят за счет работы внутренних сил трения. Более того, при увеличении вязкости жидкости характеристики насоса ухудшаются, а для насосов с ns 60 [3] перекачка вязких жидкостей не рекомендуется. [14]

В отличие от уравнений Эйлера уравнения Навье - Стокса (2.50) описывают движение не идеальной, а реальной вязкой жидкости, характер движения которой наиболее заметно меняется вблизи обтекаемых твердых поверхностей. Теперь на твердых стенках, находящихся в покое, не только нормальные, но и касательные составляющие скорости потока с должны быть равны нулю. Условие нулевой скорости жидкости на стенках канала или поверхностях обтекаемых тел вытекает из гипотезы прилипания, согласно которой при соприкосновении вязкой жидкости с неподвижными стенками непосредственно на них частицы жидкости имеют нулевую скорость. Опыты показывают, что эта гипотеза хорошо соответствует действительности и нарушается только при обтекании твердых поверхностей сильно разреженными газами. [15]

Страницы: 1 2 3