Действительная жидкость

Cтраница 2

Так как сила давления на каждый элемент поверхности определяется глубиной его погружения под уровень жидкости, при замесе действительной жидкости фиктивной, значение силы давления на поверхность не изменяется, но изменяется ее направление на противоположное. [16]

Так как сила давления на каждый элемент поверхности определяется глубиной его погружения под уровень жидкости, при замене действительной жидкости фиктивной:, значение силы давления на поверхность не изменяется, но изменяется ее направление на противоположное. [17]

Учебник гидродинамики был бы неполным, если бы в ней не был затронут вопрос о звуковых волнах, хотя бы по той причине, что все действительные жидкости более или менее сжимаемы и что, только принимая во внимание сжимаемость жидкостей, мы можем избежать таких явно парадоксальных результатов, как в § 20, где было найдено, что изменение давления распространяется в жидкости мгновенно. [18]

Если изменение плотности будет незначительным, то можно будет считать, что соотношение ( 4) в качестве приближенного годится при подходящем значении т и для действительных жидкостей. [19]

Распределение скоростей ВвННО ОКОЛО НИЖНвЙ ПЛаСТИНЫ СКОРОСТЬ ЖИДКО-в потоке вязкой жидкости между. [20]

В настоящей книге мы будем заниматься законами течения маловязких жидкостей, поскольку такие жидкости имеют наибольшее практическое значение; при этом мы увидим, каким путем можно объяснить, с одной стороны, далеко идущее совпадение, а с другой - резкое отклонение поведения идеальной жидкости от поведения действительной жидкости. [21]

Тогда, сравнивая волновое уравнение (10.8) даю области g и волновое уравнение для области G (10.1), мы приходим к такому выводу: флуктуации р в реальной сжимаемой жидкости, находящейся в произвольном ( например, турбулентном) движении, будут совпадать с флуктуациями, которые имели бы место в однородной покоящейся акустической среде, если бы эта среда находилась под действием системы внешнего поля напряжений ( еил), создаваемых разностью между эффективными напряжениями в действительной жидкости и напряжениями в однородной акустической среде. [22]

Для исследования различных вопросов гидравлики вводится понятие о реально не существующей, идеальной жидкости. Действительные жидкости в той или иной мере сжимаемы и обладают вязкостью; они называются реальными, или вязкими, жидкостями. [23]

Не нужно забывать, что предыдущие свойства относятся к идеальным жидкостям, которые могут производить лишь нормальные давления. В действительных жидкостях всегда действуют касательные сопротивления, характеризующие вязкость жидкости. Трение о стенки и вязкость могут порождать или разрушать вихри. [24]

При обтекании круглого цилиндра реальной жидкостью распределение давлений, как видно из рис. VI 1.7, существенно отличается от теоретического. Оставаясь симметричной относительно оси абсцисс, кривая давлений для действительной жидкости будет несимметричной относительно оси ординат. [25]

При обтекании круглого цилиндра реальной жидкостью распределение давлений, как видно из рис. VII. Оставаясь симметричной относительно оси абсцисс, кривая давлений для действительной жидкости будет несимметричной относительно оси ординат. [26]

Такой совершенно неприемлемый результат теории идеальной жидкости объясняется тем, что в действительных жидкостях между отдельными слоями внутри самой жидкости, а также между жидкостью и поверхностью обтекаемого тела действуют не только нормальные, но и касательные силы. Эти касательные силы, или, другими словами, силы трения действительных жидкостей, связаны с тем свойством жидкости, которое называется вязкостью. [27]

Силы вязкости для тех жидкостей, с которыми наиболее часто приходится оперировать, сравнительно невелики, и поэтому, пренебрегая ими, во многих случаях получают схему движения, довольно близкую к действительной. Однако выводы гидродинамики для идеальной жидкости не могут быть достаточно точными в приложении к действительной жидкости. Поэтому стараются теоретически видоизменить схему движения таким образом, чтобы конечный результат был возможно ближе к действительному, или экспериментальным путем вводят в расчеты соответствующие поправки. [28]

Если теперь мы спросим, насколько отличаются действительные течения жидкости с очень небольшой вязкостью ( например, как у газов или воды) от тех движений, которые получаются в предположении жидкости, совершенно не обладающей трением, то оказйвается, что влияние вязкости у таких жидкостей сказывается, главным образом, только в тонком слое у пограничной поверхности жидкости и твердого тела. В то времи как в случае идеальной жидкости происходит скольжение жидкости по пограничной поверхности, каждая действительная жидкость, какой бы мяло и вязкостью она ни обладала, прилипает своими частицами, соприкасающимися с твердым телом, к последнему. [29]

Обученный таким способом континуум представляет собою абстракцию идеальной жидкости, при которой каждый сколь угодно малый объем все время остается физическим индивидуумом. Вполне очевидно, что этого отвлеченного представления, полученного указанным путем в качестве первого приближения к действительной жидкости, непостаточно, чтобы исследовать законы диффузии, трения и теплопроводности или процессы, при которых эти явления играют существенную роль. Во всех же остальных случаях, когда желательно учитывать явления диффузии, трения и теплопроводности, необходимо в соответствующей форме вводить в вычисления молекулярное движение. [30]

Страницы: 1 2 3