Cтраница 3
В силу невырожденности планов матрица F имеет ранг / и 1, поэтому матрица M FTF невырожденная и, следовательно, положительно определенная. [31]
Обсудим требование невырожденности задачи. Понятие невырожденности задачи отражает расположение вектора в этом конусе. [32]
Найдем условие невырожденности двухатомного идеального газа и сравним его с условиями пренебрежения дискретностью энергетических уровней вращательных и колебательных степеней свободы. Что касается дискретности уровней энергии поступательных степеней свободы, то, как мы видели в § 45, ее не следует учитывать при любых сколь угодно низких температурах. [33]
Используя предположение о невырожденности выписанной выше матрицы в точке ( а, Ь), легко проверить, что и матрица Якоби отображения F невырожденна в этой точке. Из вида отображения F следует, что отображение Н должно иметь вид Н ( х, у) ( х, h ( x, у)), где h - некоторое гладкое отображение. Выберем окрестность точки ( а, Ь) вида А X В, такую что F A X В обладает гладким обратным. [34]
Вследствие теоремы 3.12.1 невырожденность плана не зависит от типа факторной модели для множества Q. [35]
Использовав еще раз невырожденность оператора 3), заключаем, что К удовлетворяет условию Гельмгольца D D и поэтому ввиду теоремы 5.68 является вариационной производной некоторого функционала. [36]
Отсюда, учитывая невырожденность многогранника М ( а, Ь), на основании теоремы 7.1 заключаем, что он содержит максимальное число вершин. [37]
Из существования дорожки невырожденности вытекает, что в одной из строк ( ее номер обозначим через у 0) матрицы А элемент а 0 0 положителен. Поэтому компонента с номером у 0 вектора Ах положительна. [38]
При выполнении критерия невырожденности (3.76) любой газ, в том числе и электронный, должен стать невырожденным. Рассмотрим это более подробно. [39]
Является ли условие невырожденности достаточным для того, чтобы данная квадратная матрица С порядка п была бы матрицей перехода между некоторыми базисами. [40]
В связи с невырожденностью состояний нейтрино по направлениям спина напомним сделанное в § 8 замечание о том, что частице с массой 0 свойственна лишь аксиальная симметрия относительно направления импульса. В случае истинно нейтральной частицы - фотона - в эту симметрию входят как вращения вокруг оси, так и отражения в проходящих через ось плоскостях. В случае же нейтрино симметрия относительно отражений отсутствует, и мы имеем дело лишь с группой вращений вокруг оси, сохраняющей проекцию момента на ось, но не меняющей ее знака. Симметрия относительно отражений существует лишь при условии одновременной замены частицы античастицей. [41]
В связи с невырожденностью состояний нейтрино по направлениям спина напомним сделанное в § 8 замечание о том, что частице с массой 0 свойственна лишь аксиальная симметрия относительно направления импульса. В случае истинно нейтральной частицы - фотона - в эту симметрию входят как вращения вокруг оси, так и отражения в проходящих через ось плоскостях. В случае же нейтрино симметрия относительно отражений отсутствует, и мы имеем дело лишь с группой вращений вокруг оси, сохраняющей проекцию момента на ось, но не меняющей ее знака. Симметрия относительно отражений существует лишь при условии одновременной замены частицы античастицей. [42]
На практике получить эту невырожденность довольно трудно даже в осе-симметричном случае. [43]
В силу предположения о невырожденности тогда JiOKo - ф, в частности, / 0 ф Jlt и все ограничения, активные для xi0 [ N ], активны и. [44]
Отметим, что условие невырожденности / в 2) и условие конечной порожденности / в 4) являются существенными. [45]