Cтраница 1
Некоммутативность операторов А друг с другом означает, что величины Ах, Ау, Az не могут иметь в квантовой механике одновременно определенных значений. [1]
Некоммутативность операторов At друг с другом означает, что величины Ах, Ау Аг не могут иметь в квантовой механике одновременно определенных значений. [2]
Некоммутативность операторов AI друг с другом означает, что величины Ах, Ау, Az не могут иметь в квантовой механике одновременно определенных значений. [3]
Ввиду некоммутативности операторов бе / л в разные моменты времени в разных точках среды, порядок следования операторов в ( 119 8) существен. Именно с этой некоммутативностью связана выражаемая соотношением ( 118 4) зависимость интенсивности рассеяния от знака Q; в классическом пределе эта зависимость исчезает. Квантовая же формула удовлетворяет указанному соотношению автоматически. [4]
Появление дополнительного орбитального момента WI связано с некоммутативностью операторов проекций момента Lx, Ly и Lz друг с другом, благодаря чему их все невозможно задать точно. [5]
Сравнение уравнений (2.4.4) и (2.4.6) показывает, что БПФ игнорирует некоммутативность операторов D и N. Таким образом, SSFM имеет точность до второго порядка по шагу А. [6]
Соотношение неопределенности для энергии и времени приходится поэтому рассматривать как следствие некоммутативности операторов положения и импульса или ( что эквивалентно этому) как следствие уравнения Шредингера. [7]
Отличие от рассматривавшихся ранее классических спиновых систем состоит в том, что теперь множитель exp [ ps - s / 2 ] нельзя вынести за знак tr в виде дифференциальной операции вследствие некоммутативности операторов спина. [8]
Эту систему уравнений для операторов St ( f), fi ( t) в силу ее линейности можно решать так же, как дли обычных ( неоператорных) функций, так как при этом не возникает трудностей, связанных с некоммутативностью операторов. [9]
Ответы на поставленные вопросы, вообще говоря, неоднозначные. Некоммутативность операторов не означает, что отсутствуют такие состояния, Б которых соответствующие физические величины имеют одновременно определенные значения, Строгое утверждение: в. [10]
В связи с поляризацией вакуума следует остановиться на вопросе о нулевых вакуумных колебаниях. Некоммутативность оператора числа частиц и оператора поля приводит к тому, что в вакуумном состоянии отсутствие частиц еще не означает обращения в нуль всех характеристик квантованного поля. [11]
Конечно, коэффициенты этих полиномов не должны зависеть от х, но в остальном они произвольны. Но это не легко сделать ввиду некоммутативности операторов. [12]
В случае, когда система слабо взаимодействует с классической электромагнитной модой, из этих рассуждений следует другой поучительный результат. Как уже неоднократно говорилось, асимметричная часть S возникает из-за некоммутативности операторов j ( t) в различные моменты времени. Полный поток энергии из поля в систему пропорционален фурье-образу этого коммутатора. Из этого наблюдения можно вывести и формулу Кубо и флуктуационно-диссипативную теорему. [13]
Интересно отметить, что причиной появления неэквивалентных представлений при этом является не некоммутативность операторов г э ( /), л ( g), а существование в оснащенном гильбертовом пространстве неэквивалентных квазиинвариантных мер. [14]
При этом в состоянии (18.15) jl 1 / 2, что можно наглядно интерпретировать как параллельность орбитального момента и спина, а в состоянии (18.16) j 1 - 1 / 2 - как антипараллельность. Разумеется, этой терминологии нельзя придать строгий смысл, поскольку направление момента в квантовой механике вообще не определено в силу некоммутативности операторов проекций момента на оси координат. [15]