Cтраница 3
В сверхпроводнике, однако, нормальная жидкость ( жидкость из квазичастиц) не может свободно двигаться относительно металлической решетки, рассеиваясь на ее примесях и дефектах. Это означает, что второй звук и фонтанирование в сверхпроводниках невозможны. [31]
Применим теперь эти преобразования к нормальной жидкости. Как и в § 1.5, будем рассматривать нормальную жидкость как газ тепловых возбуждений с энергией е и импульсом р, энергетический спектр которых е ( р) описывается кривой Ландау ( см. фиг. Другими словами, е ( р) представляет собой энергетический спектр в координатной системе Кг. Для вычисления термодинамических параметров нужна соответствующая функция распределения возбуждений. [32]
Для определения коэффициента внутреннего трения нормальных жидкостей при ламинарном истечении используется закон Пуазейля. [33]
Это означает, что вязкость ньютоновских нормальных жидкостей не зависит от давления, оказываемого на жидкость. В отличие от нормальных однородных жидких систем произведение pt для коллоидных растворов и суспензий часто подвержено изменению и снижается с увеличением давления, следовательно, уменьшается и вязкость. Эта, аномалия вязкости обусловлена наличием связей между дисперсными частицами. Такие неоднородные структурированные жидкие системы обладают структурной ( дополнительной) вязкостью. С повышением давления структура разрушается. [34]
Этот метод применим только к нормальным жидкостям, и большая ошибка для этилового спирта совершенно естественна. [35]
Оба эти выражения применимы к нормальным жидкостям. [36]
Как известно, для так называемых нормальных жидкостей скорость звука монотонно уменьшается, а сжимаемость монотонно увеличивается с ростом температуры. Ввиду этого ясно, что аномальные температурные зависимости этих свойств у воды обусловлены особенностями ее структуры, главным образом, изменением структуры с ростом температуры. [37]
Зависимость 111 - 48 справедлива для нормальных жидкостей. [38]
Для применения теории Ландау к динамике нормальной жидкости Ферми при малых k и со необходимо рассмотреть отклонение дпр ( г, /) от распределения основного состояния импульсов р на поверхности Ферми. [39]
Это выражение было выведено Ньютоном для чистых нормальных жидкостей. Понятно, что в коллоидных системах, состоящих из двух фаз, указанные зависимости усложняются тем, что распределенные в дисперсионной среде частицы также движутся с трением. Решение вопроса для такой системы было дано в 1908 г. Эйнштейном20 и в 1910 г. Гатчеком21, вывод которого как более простой мы и приводим. [40]
В то время, как расчеты движения нормальных жидкостей по трубопроводам не представляют трудностей, расчеты движения аномальных жидкостей могут быть выполнены лишь после проведения вискозиметрического анализа, и такие расчеты не всегда точны. [41]
От нагретого конца к холодному идет поток нормальной жидкости, переносящей тепло; переносимого таким способом тепла с избытком хватает для объяснения экспериментально наблюдающихся больших величин теплопередачи. В обратном направлении идет поток сверхтекучей жидкости: оба потока по количеству переносимой ими массы в точности компенсируют друг друга, так что никакого реального макроскопического течения в гелии в действительности не возникает. [42]
От нагретой стороны к холодной устремляется поток нормальной жидкости, переносящей тепло, а в противоположную сторону направлена сверхтекучая масса жидкости. В движении эти массы непрестанно перекрывают друг друга, поэтому реально невозможно наблюдать изолированный их перенос. [43]
Свойства же жидкоподобной фазы отличаются от свойств нормальной жидкости. Кроме жидкоподобной и твердой фаз при любой температуре для к-гексана существует мономолекулярный, а для бензола примерно двумолекулярный слой адсорбированного вещества, не претерпевающий никаких превращений, сопоставимых с объемным фазовым переходом. [44]
Свойства же жидкоподобной фазы отличаются от свойств нормальной жидкости. Кроме жидкоподобной и твердой фаз при любой температуре для м-гексана существует мономолекулярный, а для бензола примерно двумолекулярный слой адсорбированного вещества, не претерпевающий никаких превращений, сопоставимых с объемным фазовым переходом. [45]