Cтраница 2
Эта теория основана на предположении о том, что магнитные неоднородности распределены в объеме беспорядочно с пространственным периодом порядка атомных размеров. Такое распределение, по-видимому, является удовлетворительным приближением для различных магнитных шпинелей. После тщательной полировки ширина кривой на частоте 3000 мггц для той же сферы, для которой получена приведенная на фиг. [16]
В предыдущих рассуждениях предполагалось, что функция распределения в системе магнитных неоднородностей изотропна. Это соответствует отсутствию диффузионного потока. Наличие малой анизотропии функции распределения в системе О приведет к существованию диффузионного потока, но никак не скажется на конвекционном слагаемом. Это объясняется тем, что члены, описывающие как конвекционный, так и диффузионный потоки, в рассматриваемом приближении являются малыми поправками к функции распределения, которые аддитивны с точностью до членов первого порядка малости. [17]
Быстрые частицы в такой волне будут ускоряться механизмом Ферми, сталкиваясь с магнитными неоднородностями, скорости которых различны по обе стороны фронта. [18]
Наиболее длинноволновая часть этого спектра отражает, конечно, не столько пространственную структуру магнитных неоднородностей, сколько квазистационарные образования на Солнце, вращающиеся с 27-дневным периодом. [19]
Ввиду того что время формирования токового слоя велико, солнечный ветер существенно сносит магнитную неоднородность по мере растяжения петли. Поэтому механизм может работать в случае, если тангенциальный разрыв или вообще сдвиговое движение простираются достаточно далеко в радиальном направлении от Солнца. Вторая возможность работы этого механизма следующая. Необходимо расположить неоднородность так, чтобы она заключала в себе точку, где скорость ветра обращается в нуль. На рис. 6.1 изображена магнитосфера, обтекаемая солнечным ветром. [20]
В то же время пробег протонов с энергиями порядка 1 МэВ относительно столкновений с магнитными неоднородностями в большинстве случаев не превышает 1 а. [21]
Впервые такая задача была рассмотрена Шишовым ( 1968) без учета регулярного магнитного поля и переноса магнитных неоднородностей солнечным ветром. Впоследствии Дорман и Кац ( 1973) включили в рассмотрение крупномасштабное магнитное поле, но в их работе не было установлено связи между спектрами временных корреляций КЛ и магнитного поля. [22]
Поэтому для количественного сравнения теории рассеяния энергичных частиц с наблюдательными данными нужно иметь сведения об анизотропии спектра магнитных неоднородностей и развить теорию рассеяния частиц в случайных полях с анизотропными спектральными характеристиками. [23]
Степенной спектр по импульсам ( жесткостям) при к const не изменяет своей формы, но интенсивность частиц уменьшается из-за их выметания потоком магнитных неоднородностей. [24]
В основе процесса модуляции лежит взаимодействие КЛ с движущимся от Солнца потоком плазмы, несущим вмороженные магнитные поля в виде регулярного ( крупномасштабного) поля и случайных магнитных неоднородностей. Частицы, приходящие из Галактики, встречают на своем пути радиальный-поток замагниченной плазмы и выметаются межпланетными магнитными полями. Поэтому их интенсивность внутри гелиомаг-нитосферы оказывается: меньше, чем в Галактике. Глубина модуляции зависит от ряда факторов - величины и направления регулярной составляющей поля, от уровня его возмущенности, т.е. величины случайной составляющей, от скорости солнечного ветра, размера и формы гелио-магнитосферы. [25]
Последняя формула определяет поведение восприимчивости феррита при запороговых уровнях мощности в случаях совпадения основного и дополнительного резонансов или насыщения основного резонанса, если кристалл феррита не содержит магнитных неоднородностей. [26]
Это допущение подтверждается экспериментально для высокодобротных ферритовых резонаторов при совпадении основного и дополнительного резонансов; по такому же закону магнитная восприимчивость уменьшается и в режиме насыщения основного резонанса в случае, если внутри резонатора и на его поверхности отсутствуют магнитные неоднородности. [27]
Изучение с помощью ядерного магнитного резонанса показало [154], что молекулы воды, ассоциированные с ДНК в растворе, не образуют кристаллической решетки типа решетки льда [155, 156]; исследователи, которые ранее пришли к противоположным выводам, по-видимому, пренебрегали магнитной неоднородностью, вызванной слоями я-электронных систем. В разбавленных солевых растворах ДНК, по-видимому, сильно гидратирована. [28]
При записи периодического звукового сигнала структурный и контактный шум проявляются в виде модуляционного шума. Магнитная неоднородность рабочего слоя ленты и нарушение контакта ленты с головкой создают паразитную модуляцию записанного сигнала. При воспроизведении это прослушивается в виде своеобразных шорохов и шипения, сопровождающего звуковой сигнал. [29]
Пусть магнитные неоднородности движутся со скоростью - й, а функция распределения частиц изотропна в физически выделенной системе отсчета, связанной с движущимися магнитными неоднородностями: FQ - N ( pQ) / 4 jr, где индекс О относится к системе неоднородностей. При этих условиях поток частиц в си-сте Ме О равен нулю. [30]