Магнитная неоднородность

Cтраница 4

Векторные диаграммы временного хода анизотропии ( Лаптоп и Стоун, 1973. L 2 3 а.е., и 400 км / с, С 2 0, г - 1 0 а.е., Т 10 МэВ, к. 1020 см2 / с ( а, кг 5. 1020 см2 / с ( ff. Стрелки изображают величину и направление анизотропии в последующие дни после вспышки.| Абсолютная величина анизотропии в коротйрующей системе ( Нг и Глисбн, 1976. г 1 а.е., у - 4, к / 1 а.е., - ДОВ KA2 7 35. Ю-2 ч - 1. [46]

Аналитические решения неста-ционарного уравнения переноса удается получить только для коэффициента диффузии к, не зависящего от энергии. Но экспериментальные данные о транспортном пробеге, а также его вычисления на основе наблюдаемых спектров магнитных неоднородностей ( § 9) показывают, что не зависящей или слабо зависящей от энергии величиной является транспортный: пробег Л, а не к. В этих условиях коэффициент диффузии к будет пропорционален импульсу в-случае нерелятивистских частиц. [47]

Быстрые частицы в такой волне будут ускоряться механизмом Ферми, сталкиваясь с магнитными неоднородностями, скорости которых различны по обе стороны фронта. Ускорение будет осуществляться в слое толщиной несколько пробегов Л ц, в котором происходит увлечение частиц магнитными неоднородностями и их релаксация к соответствующей скорости потока. [48]

Схема возникновения и исправления астигматизма. [49]

Нетрудно выяснить требование к точности изготовления полюсного наконечника, обеспечивающей сохранение заданного разрешения. Такая точность ( 0 03 мкм) недостижима при механической обработке. Надо еще иметь в виду, что даже при идеальной геометрии отверстия неизбежны нарушения симметрии поля вследствие металлургической и магнитной неоднородности материала, связанной, например, с неметаллическими включениями. [50]

Зависимость коэффициента диффузии в угловом пространстве 1 от угла отражает анизотропный характер рассеяния частиц, обусловленный сильным внешним магнитным полем. Он имеет вид, качественно изображенный на рис. 9.1. С ростом сначала происходит уменьшение bs ( &), вызванное убывающим вкладом циклотронных резонансов, а затем увеличение bs ( &) из-за черепковского резонанса. Эта картина повторяется в области г. тг / 2, так как &5 () bf ( n - ) при выбранном спектре магнитных неоднородностей. [51]

Таким образом, бесконечная сумма по п учитывает вклады циклотронных резонансов всех порядков. Последнее слагаемое (9.31) отвечает условию Vjj я 0, которое в данном случае является условием че-ренковского резонанса: скорость частиц вдоль BQ совпадает с нулевой скоростью магнитных неоднородностей. [52]

Регулярное движение обусловлено переносом магнитнфхлтруктур радиальным солнечным ветром. Оно Приводит к расширению потока магнитных неоднородностей и к замедлению частиц, рассеивающихся на этих неоднородностях ( адиабатическое замедление), если распределение частиц по импульсам достаточно изотропно. Эффект имеет ту же лриро-ду, что и охлаждение идеального газа, заключенного в медленно расширяющийся сосуд: частицы испытывают догоняющие столкновения со стенками сосуда, в результате чего их энергия убываетуДля КЛ в межпланетном пространстве эффективное расширение сосуда вызвано радиальным расхождением магнитных неоднородностей. Регулярное движение неоднородностей вызывает также увлечение частиц и их конвективный перенос, приводя к дополнительной анизотропии потока КЛ. [53]

В частности, неоднородность частиц порошка, а также неравномерная их средняя концентрация по длине ленты приводят к тому, что даже из размагниченной ленты исходят микроскопические поля рассеяния, изменяющиеся по ее длине. В процессе воспроизведения они создают сигнал шума в головке воспроизведения. Магнитная неоднородность носителя связана также с нерегулярными изменениями толщины и ширины рабочего слоя ленты. Шум, возникающий вследствие магнитной неоднородности ленты, называют структурным. Уровень структурной составляющей шума зависит от магнитного состояния носителя. В размагниченном носителе он мал, а в намагниченном значительно больше. [54]

Страницы: 1 2 3 4