Оптическая неоднородность

Cтраница 1

К расчету секториального разбавления. [1]

Оптические неоднородности в стекле окошек кюветы, возникающие в центробежном поле, незаметные в обычных методах, при весьма чувствительной интерференционной методике проявляются весьма резко. Они приводят к наклону и искривлению интерференционных полос, и для их хотя бы частичного устранения необходимо применение клиньев специальной конструкции. Все фотографии рис. 6.9 получены с использованием таких клиньев. [2]

Схема получения обращенной волны с помощью четырехволновой динамической голограммы и использования этой волны для коррекции излучения лазера. W0 - исходная плоская волна. Wu - та же волна, деформированная после прохождения лазерного усилителя U. Н - динамическая голограмма. R - опорная волна. М - зеркало, R - считывающая волна. Wu - волна, обращенная по отношению к волне Wu. W 0 - исправленная и усиленная волна. [3]

Оптические неоднородности усилителя приводят к искажению этой волны и ее трансформации на выходе в волну сложной формы Wu, усиленную относительно первоначальной. [4]

Индуцированная оптическая неоднородность наблюдается в том случае, если плотность ловушек на периферии луча будет достаточной для захвата фотовозбужденных электронов, а рекомбинация на донорных уровнях отсутствует. В стационарном состоянии имеет место равновесие между полем, связанным с пространственным зарядом, и полем поляризационного заряда рр. Макроскопическое электрическое поле Е вызванное пространственным зарядом р, изменяет Ps на величину APS ( е - 1) Е, где е - статическая диэлектрическая проницаемость. В стационарном состоянии полное макроскопическое электрическое поле всех источников равно нулю. [5]

Оптическая неоднородность газов и жидкостей возникает из-за местных флуктуации плотности, обусловленных хаотическим тепловым движением молекул среды, а также вследствие присутствия в среде взвешенных частиц. [6]

Оптические неоднородности препарата изменяют пути лучей, и сравнительно небольшое угловое отклонение приводит к тому, что луч может оказаться по другую сторону границы, налагаемой оправой объектива. Лучи, испускаемые некоторой точкой А ( рис. 68), расходятся и распределяются по всему полю зрения, и если препарат не изменяет хода лучей, то все они задерживаются той или иной частью оправы объектива. Если показатель преломления жидкости больше, чем показатель преломления исследуемого образца, то луч, который падает на образец слева ( рис. 68), отклоняется влево и, следовательно, попадает в отверстие объектива. Таким образом, левая часть образца ( правая часть изображения) становится ярче. С другой стороны, лучи, испускаемые точкой В, попадают в объектив и освещают все точки поля зрения; это не относится к тем лучам, которые, попадая, например, на правый край образца, отклоняются настолько, что их задерживает оправа объектива. Так возникают светлые и темные изображения частиц, погруженных в жидкость, имеющую другой показатель преломления. [7]

Принципиальная схема поляри-зационно-интерферометрической приставки Цветкова для аналитической ультрацентрифуги. [8]

Наличие оптических неоднородностей Vn в кювете приводит к тому, что интерференционные полосы на фотопленке 15 смещаются и искривляются в направлении у, перпендикулярном оси х Это смещение вызывается разностью хода 8 двух интерферирующих лучей. [9]

Микрофотография участка оргстекла с дефектом сыпь ( увеличение 1200. [10]

Классификация оптических неоднородностей органического стекла, причины их образования и являются задачей настоящего исследования. [11]

Такая мера оптической неоднородности относится не обязательно к малым частицам, но может служить для характеристики оптической неоднородности и в других случаях. [12]

В результате оптической неоднородности атмосферы и дефектов оптики телескопическое изображение звезды в десятки раз превосходит диаметр кружка рассеяния ее дифракционного изображения. При небольшом фокусном расстоянии коллиматора спектрографа угловые размеры изображения звезды были бы слишком велики и для уменьшения их пришлось бы использовать слишком узкую входную щель, что связано с большими потерями энергии. [13]

Подобный вид оптической неоднородности кристалла эквивалентен оптическому клину. [14]

При наличии значительной оптической неоднородности среды ( пылинки, флуктуации плотности) определенная часть электромагнитных волн, излучаемых обратно возбужденными атомами и молекулами, является некогерентной по отношению к первичным волнам и рассеивается во все стороны. В результате такого рассеяния энергия первичного пучка света постепенно уменьшается, так же как и при необратимом переходе энергии возбужденных атомов в другие формы энергии. [15]

Страницы: 1 2 3 4