Непрерывность - касательная
Cтраница 1
 |
Косое отражение ударной волны от недеформируемой стенки. [1] |
Непрерывность касательной составляющей потока импульса требует непрерывности касательной составляющей скорости. [2]
Ив непрерывности касательной составляющей поля и нормальной составляющей тока вытекает, как и в других подобных случаях, закон преломления для линий тока на поверхности раздела. [3]
Требование непрерывности касательной слагающей скоростей на границе раздела жидкостей непосредственно следует из хорошо известного экспериментального факта - отсутствия скольжения одной жидкости относительно друрй на поверхности раздела. [4]
Из условия непрерывности касательной компоненты Еъ следует, что El Q на стенке. [5]
Обтекатели для самолетных антенн должны иметь малое аэродинамическое сопротивление и плавно сопрягаться с поверхностью самолета, по возможности ори непрерывности касательной. [6]
Переходя к вопросу о граничных условиях, соответствующих возможным стационарным задачам, заметим, что они состоят из известных уже по предыдущему гидродинамических условий ( прилипание жидкости к поверхности обтекаемых тел, условия на бесконечности и др.) и специфических электромагнитных условий на границах жидкой и твердой фазы ( например, стенки трубы), а также твердой фазы и внешней области ( газ, пустота), состоящих из условий непрерывности касательной к поверхности компоненты электрического поля, касательной и нормальной компонент магнитного поля, а также задания полей во внешней области. [7]
 |
Волновые векторы при преломлении и отражении на плоской поверхности. [8] |
Штрихом обозначена преломленная волна в среде /, двойным штрихом - отраженная волна. Непрерывность касательных компонент возможна только, если показатели в экспоненте одинаковы для всех трех полей на границе раздела. Таким образом, неявно использованное нами при написании соотношений (11.41) предположение, что частота не меняется при переходе из одной среды в дру ] ую, оказывается справедливым. [9]
 |
Волновые векторы при преломлении и отражении на плоской поверхности. [10] |
Штрихом обозначена преломленная волна в среде 2, двойным штрихом - отраженная волна. Непрерывность касательных компонент возможна только, если показатели в экспоненте одинаковы для всех трех полей на границе раздела. Таким образом, неявно использованное нами при написании соотношений (11.41) предположение, что частота не меняется при переходе из одной среды в другую, оказывается справедливым. [11]
Это объясняется тем, что в газовом потоке, где все силы перпендикулярны к поверхности, на которую они действуют, касательная составляющая потока импульса должна оставаться непрерывной при переходе через фронт. Непрерывность касательной составляющей потока импульса требует непрерывности касательной составляющей скорости. [12]
В достаточно малой окрестности линии ветвления в плоскости uw характеристики располагаются по одну сторону от края складки. Ввиду непрерывности касательной к характеристике в области непрерывности поля вектора скорости, получим, что в общем случае линия ветвления в плоскости uw состоит из отрезков, каждый из которых является огибающей характеристик одного семейства и геометрическим местом точек возврата характеристик другого семейства. На линии ветвления меняют знак производные от и и w по направлению характеристики того семейства, изображение которой имеет в плоскости uw точку возврата; кривизна этой характеристики в физической плоскости меняет знак. [13]
Граничные условия для магнитного поля используются в основном в двух формах: для бесконечнопроводящих и непроводящих стенок. В первом случае - это условие непрерывности касательной составляющей электрического поля, из которого следует постоянство во времени нормальной составляющей магнитного поля при склеивании с решением внешней задачи для магнитного поля, которое обычно считается квазистатическим. В случае областей, неограниченных по z ( как, например, в задаче о свободном пограничном слое и затопленной струе), выставляется требование о стремлении к нулю всех возмущений при z - - со. [14]
Явление преломления плоской волны, падающей на поверх - ность кристалла, существенно отличается от преломления на границе двух изотропных сред. Закон преломления ( и отражения) и здесь получается из условия непрерывности касательной к плоскости раздела составляющей п волнового вектора. Поэтому волновой вектор преломленной ( как и отраженной) волны лежит в плоскости падения. [15]
Страницы: 1 2