Cтраница 2
Явление преломления плоской волны, падающей на поверхность кристалла, существенно отличается от преломления на границе двух изотропных сред. Закон преломления ( и отражения) и здесь получается из условия непрерывности касательной к плоскости раздела составляющей ut волнового вектора. Поэтому волновой вектор преломленной ( как и отраженной) волны лежит в плоскости падения. Кроме того, необходимо помнить, что наблюдаемое направление распространения лучей определяется не волновым, а лучевым вектором s; оно отличается от направления пив общем случае лежит вне плоскости падения. [16]
Показано, что в нестационарных задачах с ударными волнами, ионизующими находящийся в электромагнитном поле газ, впереди ударной волны может распространяться электромагнитная волна. При этом оказывается [1], что если за ударной волной известна, например, скорость движения газа ( задача о поршне), то граничных условий на ударной волне, выражающих непрерывность касательной составляющей электрического поля, а также потоков вещества, импульса и энергии, недостаточно для одновременного определения интенсивности ударной волны и интенсивности излученной электромагнитной волны. Рассмотрение структуры ударных волн такого типа дает дополнительное соотношение, связывающее величины до и после ударной волны. Это соотношение, а следовательно, изменение всех величин на ударной волне существенным образом зависят от отношений диссипативных коэффициентов ( вязкости, теплопроводности и магнитной вязкости) друг к другу в переходной зоне. [17]
Была принята следующая процедура вычислений. Она принималась простейшей: для шара - в виде двух отрезков параллельных прямых, касающихся окружностей ( меридиональных сечений основного и фиктивного шара); для конуса эти отрезки соединялись с кромками оснований основного и фиктивного конусов отрезками кривых, обеспечивающих непрерывность касательной при переходе от отрезков прямых к сечениям конусов. [18]
Бесконечно проводящий плоский поршень при t О начинает двигаться из положения х О, сохраняя свою скорость при t О, так что х Ut. Предположим, что в этом случае образуется фронт ионизации. Если бесконечно проводящий газ находится в контакте с поверхностью бесконечно проводящего тела, то на контактной поверхности должны быть непрерывны все три компоненты скорости. Это следует из условия непроницаемости и из непрерывности касательных компонент электрического поля в системе координат, связанной с поршнем. [19]