Cтраница 2
Поскольку обратное неравенство тривиально, то для случая I утверждение доказано. Итак, мы можем далее предположить, что любой звездный разрез встречается самое большее один раз. [16]
Поскольку обратное неравенство очевидно, утверждение установлено. [17]
Проверим теперь обратное неравенство. [18]
Из обратного неравенства треугольника вытекает, что не-пространственноподобный геодезический луч максимален между любой парой своих точек. [19]
При обратном неравенстве (12.10) излучение будет сильно подавлено почти на всех частотах. Практически можно считать, что частицы с энергий е тес2юре / ыне излучают электромагнитные волны без особых помех со стороны плазмы, а излучение частиц с энергией е 77гес2озре / сояе сильно подавлено. [20]
При обратном неравенстве Rea ( 0) 0 периодическое движение Гп - теряет устойчивость из-за слияния с неустойчивым интегральным двумерным тором Гп-2-4. В отношении того, что из себя представляют фазовые траектории на двумерных торах, теорема 5.5 ничего не говорит. [21]
Так как обратное неравенство уже было доказано ( см. ( 11)), то мы установили следующую теорему. [22]
Остается доказать обратное неравенство. Эта часть доказательства не тривиальна. [23]
Остается доказать обратное неравенство. [24]
Теперь получим обратное неравенство. Для этого будем удалять ребра из графа G, пока это возможно, так, чтобы т не изменялось. Убедимся, что G состоит из независимых ребер. [25]
Если выполнено обратное неравенство, то (3.9.12) определяет границу первого цикла. [26]
Остается доказать обратное неравенство для случая Kg оо. [27]
Аналогично доказывается обратное неравенство. [28]
Аналогично устанавливается обратное неравенство с заменой константы К на 1 / К. [29]
При выполнении обратного неравенства фототок идет не во внешнюю цепь, а на заряжение емкости двойного слоя фотоэлектрода; изменение падения потенциала на емкости и измеряется как фотопотенциал. [30]