Жизнь - возбужденный атом
Cтраница 2
Так как концентрация па тесно связана с временем пребывания атома в возбужденном состоянии, то важным результатом этого решения является установление того факта, что соударения второго рода косвенным образом влияют на диффузионную продолжительность жизни возбужденных атомов. Поэтому при большом тушении соударениями второго рода расчеты, исходящие из аддитивного действия обеих рассмотренных причин, приводящих к уничтожению метастабильных атомов, диффузии их к стенкам и соударений второго рода, должны приводить к неточным результатам. [16]
 |
Оптический квантовый генератор с составным стержнем. а - конструкция стержня. б - преломление луча света, падающего на боковую поверхность цилиндра. [17] |
Этим определяется число ионов, которое в любой момент времени должно находиться в возбужденном состоянии. Время жизни возбужденных атомов мало, так как они теряют энергию в результате спонтанного излучения или вследствие каких-либо других процессов, поэтому их число должно быстро восполняться. Это означает, что для поддержания порогового числа возбужденных атомов необходимо обеспечить определенную максимальную скорость появления новых возбужденных атомов. [18]
Атомы в основном состоянии могут только поглощать фотоны, атомы в возбужденных состояниях могут кар; поглощать, так и испускать фотоны. Время жизни возбужденных атомов водорода имеет порядок величины 10 8 сек. [19]
Атомы в основном состоянии могут только поглощать фотоны, атомы в возбужденных состояниях могут как поглощать, так и испускать фотоны. Время жизни возбужденных атомов водорода имеет порядок величины 10 сек. [20]
Ограниченность времени жизни возбужденных атомов (8.2.22) предопределяет размытие их уровней вследствие квантовых законов, главенствующих в мире микрообъектов. [21]
Определим плотность атомов в выбранном возбужденном состоянии. Пусть т - эффективное время жизни возбужденных атомов, которое определяется как уходом атомов на стенки, так и излучением, свободно выходящим за пределы положительного столба. [22]
Эмиссии кислорода соответствуют метастабильным состояниям со временем жизни соответствующих возбужденных атомов 0 74 и 110 с. А) отот дублет доминирует. [23]
Конечная длительность жизни возбужденного состояния атома приводит с необходимостью к существованию явления тушения флуоресценции. Объясняется это тем, что за время, равное продолжительности жизни возбужденных атомов, последние могут столкнуться с молекулами примеси и отдать им энергию возбуждения. [24]
Существуют, по-видимому, процессы рекомбинации, которые приводят к значительно большим значениям ре. Было показано [165], что рг должно быть большим, когда время передачи энергии рекомбинации становится значительно меньше среднего времени жизни возбужденного атома. Например, диссоциация молекул происходит за промежуток времени, соответствующий одному колебанию ( 10 - 13 сек), и, согласно правилу Франка - Кондона, электрон в молекуле переходит из одного возбужденного состояния в другое за время, которое пренебрежимо мало по сравнению с периодом колебания. [25]
Действительно, во всех пламенах, в которых количество введенного металла ( по его излучению производят измерение) настолько мало, что пламя для данной спектральной линии является оптически тонким, имеет место отклонение от равновесия вследствие излучения пламени. Учитывая, что основной частью смеси является азот, для пламен воздушных смесей, температура которых составляет около 2000 К, время жизни возбужденного атома Na, дезактивация которого происходит в результате столкновения, при давлении 0 1 МПа составляет 3 3 - 10 - 10 с, а характеристическое время излучения-1 6 - Ю-8 с. [26]
В настоящее время твердо установлено, что v-излучение испускается дочерним ( а не материнским) ядром. Дочернее ядро в момент своего образования, оказываясь возбужденным, за время примерно 10 - 13 - 10 - 14с, значительно меньшее времени жизни возбужденного атома ( примерно 10 - 8 с), переходит в основное состояние с испусканием у-излучения. Возвращаясь в основное состояние, возбужденное ядро может пройти через ряд промежуточных состояний, поэтому у-из-лучение одного и того же радиоактивного изотопа может содержать несколько групп Y-квантов, отличающихся одна от другой своей энергией. [27]
Задача 5.9. Плотность возбужденных атомов N в газе, заполняющем объем, поддерживается постоянной по объему. Вычислить поток фотонов, выходящих за пределы системы, если форма линии излучения лоренцевская, коэффициент поглощения в центре линии равен &, а время жизни возбужденных атомов относительно высвечивания равно т и значительно превышает характерные времена установления равновесной плотности. [28]
В настоящее время твердо установлено, что у-излучение испускается дочерним ( а не материнским) ядром. Дочернее ядро в момент своего образования, оказываясь возбужденным, за время примерно 10 - 13 - 10 - 14 с, значительно меньшее времени жизни возбужденного атома ( примерно 10 - 8 с), переходит в основное состояние с испусканием у-излучения. Возвращаясь в основное состояние, возбужденное ядро может пройти через ряд промежуточных состояний, поэтому у-излучение одного и того же радиоактивного изотопа может содержать несколько групп у-квантов, отличающихся одна от другой своей энергией. [29]
Между тем, если сопоставить известиые данные о длительности импульсов лазерного излучения тл и о характерных временах отклика тотал и релаксации трел различных сред ( лекции 2, 6, 9), то ясно, что возможно и нестационарное взаимодействие, когда тл т, , Трел. В качестве примера можно напомнить, что импульспое лазерное излучение может быть реализовано и в пи-ко - п в фемтосекундном диапазонах, а типичное естественное время жизни возбужденных атомов и молекул лежит в наносе-куидпом диапазоне. [30]
Страницы: 1 2 3