Жизнь - возбужденный атом
Cтраница 3
Фотон, излучаемый атомом, прежде чем покинуть источник света, может быть поглощен другим атомом того же вещества, который переходит на более высокий энергетический уровень. Чем больше концентрация вещества в источнике света, тем чаще происходит такое поглощение. Общее время жизни возбужденных атомов увеличивается, что приводит к росту числа гасящих соударений. В результате рост интенсивности спектральной линии при увеличении концентрации замедляется. [31]
 |
Зависимость интенсивности спектральной линии от концентрации вещества. а - в обычных координатах. б - в логарифмических для небольшого интервала концентраций. [32] |
Фотон, излучаемый атомом, прежде чем покинуть источник света, может быть поглощен другим атомом того же вещества, который переходит на более высокий энергетический уровень. Чем больше концентрация вещества в источнике света, тем чаще происходит такое поглощение. Общее время жизни возбужденных атомов увеличивается, что приводит к росту числа гасящих соударений. В результате рост интенсивности спектральной линии при увеличении концентрации замедляется. [33]
Согласно проведенным оценкам температура излучающих частиц или излучающих областей шаровой молнии порядка 2000 К, тогда как температура воздуха на границе с шаровой молнией согласно данным предыдущего параграфа существенно ниже. Это расхождение можно было бы объяснить неравновесными условиями в системе, которые относятся к излучающим возбужденным атомам или молекулам. В этом случае неравновесность создается за счет малого времени жизни возбужденного атома, и с такими ситуациями мы часто имеем дело в различных задачах атомной физики, физики плазмы и высокотемпературных процессов. Однако при атмосферном давлении основной канал разрушения возбужденных атомов или молекул в воздухе определяется их столкновениями с молекулами воздуха, а не излучательными процессами. Это означает, что с близкой к единице вероятностью возбужденный атом тушится в результате столкновения с молекулами воздуха, и тем самым возбужденные атомы находятся в термодинамическом равновесии с молекулами воздуха. Этот вывод, полученный для резонансно возбужденных атомов, тем более справедлив для других возбужденных атомов или молекул, которые обладают меньшим излучательным временем жизни. Поэтому плотность возбужденных атомов или молекул определяется только температурой рассматриваемой нагретой области и не зависит от способа создания возбужденных частиц. Тем самым полученная ранее температура излучения является температурой тех областей шаровой молнии, которые создают ее свечение. [34]
Этот коэффициент может быть найден согласно волновой механике ( А - - vVW2, где v - частота излучения и УН-электрический дипольный момент осциллятора) из измерений формы спектральных линий или дисперсии света в газе. Часто применяется величина 1 / Л т - среднее время жизни возбужденного атома, которое обычно имеет значения порядка 10 - 8 сек. Однако метастабильные состояния имеют гораздо большие - времена жизни; они могут быть от 10 - 4 сек до нескольких секунд в зависимости от условий. [35]
Установлено, что у-лучи как самостоятельный вид естественной радиоактивности не встречаются и обычно сопровождают а - и Р - распады. Опытным путем установлено, что у-лучи испускаются не материнским, а дочерним ядром, которое в момент своего образования оказывается возбужденным и обладает избыточной энергией по сравнению с обычным, нормальным энергетическим состоянием ядра. За весьма малое время ( порядка 1СГ13 - 10 - 14 сек, значительно меньшее, чем время жизни возбужденного атома ( - 10 8 сек), дочернее ядро переходит в нормальное или менее возбужденное состояние и при этом испускает у-лучи, имеющие дискретный, линейчатый спектр. [36]
Чем точность определений с помощЫФ спектрофотометров, является наиболее важным результатом метода Рождественского, Для определения силы осциллятора с помощью метода Рождественского необходимо измерить в шкале длин волн расстояние между вершинами крюков. Это позволяет определить произведение Nfa для исследуемой линии поглощения, что определяет интенсивность данной линии. Определив с помощью дополнительных опытов число поглощающих атомов N, можно вычислить / Зная силу осциллятора, можно вычислить вероятность перехода и связанное с ней время жизни возбужденного атома в определенном состоянии. [37]
Другие процессы, ограничивающие время взаимодействия поглощающего атома с лазерным пучком, тоже вызывают уширение. Пролетное уширение происходит, когда быстро движущийся атом проходит через узкий лазерный пучок. Например, атом, движущийся со скоростью 106 см / с, проходит через сфокусированный лазерный пучок диаметром 100 мкм всего за 10 - 8 с. Так как это время сравнимо с естественным временем жизни возбужденного атома, то и ширина линии сравнима с естественной шириной линии. [38]
Гамма-излучение не вызывает изменения заряда и массового числа ядер, а поэтому не описывается никакими правилами смещения. Установлено, что у-лучи как самостоятельный вид естественной радиоактивности не встречаются и обычно сопровождают а - и 3 - аспады. Опытным путем установлено, что у-лучи испуска - Ktiся не материнским, адочерним ядром, которое в туомент своего образования оказывается возбужденным и обладает избыточной энергией по сравнению с обычным, нормальным энергетическим состоянием ядра. За весьма малое время ( порядка 10 - 13 - - 10 - 14 с), значительно меньшее, чем время жизни возбужденного атома ( - 10 - 8 с), дочернее ядро переходит в нормальное или менее возбужденное состояние и при этом испускает - излучение, имеющее дискретный, линейчатый спектр. [39]
Гамма-излучение не вызывает изменения заряда и массового числа ядер, а поэтому не описывается никакими правилами смещения. Установлено, что у-лучи как самостоятельный вид естественной радиоактивности не встречаются и обычно сопровождают а - и р-распады. Опытным путем установлено, что улучи испускаются не материнским, адочерним ядром, которое в момент своего образования оказывается возбужденным и обладает избыточной энергией по сравнению с обычным, нормальным энергетическим состоянием ядра. За весьма малое время ( порядка 10 - 13 - - 10 - 14 с), значительно меньшее, чем время жизни возбужденного атома ( - 10 - 8 с), дочернее ядро переходит в нормальное или менее возбужденное состояние и при этом испускает у-излучение, имеющее дискретный, линейчатый спектр. [40]
Страницы: 1 2 3