Желобковая неустойчивость

Cтраница 2

Таким образом, эффект подавления желобковой неустойчивости представляется несомненным, но точность измерений и надежность экстраполяции в этих первых опытах была невелика. [16]

Несмотря на крайнюю простоту физического механизма желобковой неустойчивости и весьма убедительное ее теоретическое обоснование, экспериментально обнаружить и исследовать ее довольно долго не удавалось. [17]

Механическая аналогия, поясняющая происхождение шелобковой неустойчивости. [18]

Рассмотрим механическую аналогию, поясняющую происхождение желобковой неустойчивости. [19]

Особенность ГДЛ состоит в том, что желобковая неустойчивость в ней может быть подавлена даже в простой осесиммет-ричной конфигурации магн. [20]

Поскольку нас интересует лишь принципиальная возможность раскачки желобковой неустойчивости, рассмотрим случай достаточно горячей сре ды. [21]

При более низких давлениях появляются отчетливые признаки желобковой неустойчивости и удержание плазмы резко нарушается. [22]

Схема амбиполярной ловушки ТМХ. J - аксиально-несимметричная обмотка концевого пробкотрона, обеспечивающая минимум магнитного поля К на оси. г - обмотки центрального соленоида. 3 - переходные обмотни. 4 - плазма. 5 - инжекторы нейтральных атомов. Характерная веерная форма плазмы вблизи концов установки обусловлена свойствами магнитного поля установки. В центральном соленоиде сечение плазмы круглое. [23]

В осесимметричном пробкотроне плазма, как правило, подвержена желобковой неустойчивости, приводящей к просачиванию плазмы поперек магн. Неустойчивость возникает потому, что в таком пробкотроне модуль магн. Для стабилизации желобковой неустойчивости применяются неосесимметричные магн. [24]

Именно эффект выталкивания диамагнитной плазмы и лежит в основе желобковой неустойчивости. Эта неустойчивость проявляется в том, что при малом возмущении поверхности азимутально-симметричного сгустка плазмы должны появляться и нарастать во времени вытянутые вдоль силовых линий языки, с желобками между ними ( см. рис. 3), и плазма должна выбрасываться к периферии. [25]

Зависимость времени жизни плазмы от плотности G учетом потерь. [26]

Интересно, однако, что теоретическая оценка инкремента развития простои - желобковой неустойчивости решительно не согласуется с экспериментом. Так, времена жизни, которые наблюдаются на установке ПР-2 при исследовании распада плазмы, после прекращения инжекции оказываются заметно большими тех, которые получаются из теории. [27]

Изменение конфигурации ловушечного поля привело, как и следовало ожидать, к подавлению желобковой неустойчивости, а плотность плазмы удалось повысить до значений / - 10Э сде-3, что в десятки раз превышает уровень, достигавшийся ранее в простых пробочных полях на ловушках рассматриваемого типа. [28]

Такие конфигурации, получившие название минимум 5, в принципе исключают возможность возникновения желобковой неустойчивости, так как при удалении от границы плазмы наружу всюду в пределах ловушки обеспечивается нарастание магнитного поля и, следовательно, диамагнитная плазма находится в потенциальной яме. [29]

При очень малой кривизне силовых линий магнитного поля появляется дополнит, возможность стабилизации желобковой неустойчивости за счет эффекта конечного ларморовского радиуса ионов. [30]

Страницы: 1 2 3 4