Cтраница 3
Предположим теперь, что вращение в скрещенных полях неоднородно, причем перепад угловой скорости по радиусу значительно превышает инкремент желобковой неустойчивости. Отметим, что при выполнении приведенного выше условия на величину раскомпенсации обе резонансные точки ( ионная и электронная) близки друг к другу. [31]
В реальных условиях я р0, поэтому стабилизируются даже такие возмущения, длина волны которых много больше рг Случаи желобковой неустойчивости для s - 1 подробно исследованы в работе [61], где получена диаграмма устойчивых значений плотности плазмы в зависимости от магнитного поля. [32]
Подробное теоретическое рассмотрение этого вопроса [5, 6] показало, что в простейшей осесимметричной адиабатической ловушке плазма действительно должна быть подвержена так называемой желобковой неустойчивости. [33]
К сожалению, совокупность имеющихся экспериментальных данных не содержит надежных количественных сведений о плотности холодной плазмы за пробками, необходимой для стабилизации желобковой неустойчивости. Существующие результаты можно рассматривать лишь как качественное подтверждение того, что эффект такой стабилизации имеет место. [34]
Как было показано теоретически [1, 2] и подтверждено экспериментально [3, 4], наиболее опасной для удержания плазмы в ловушках с магнитными пробками является так называемая желобковая неустойчивость, развивающаяся за счет магнитного дрейфа заряженных частиц в неоднородном магнитном поле. Как показывает гидродинамическое рассмотрение [5, 6], в тороидальной геометрии желобковая неустойчивость, казалось бы, легко может быть стабилизирована за счет эффекта шира - перекре-щенности силовых линий. Эффект стабилизации возникает в результате свободного движения частиц вдоль силовых линий, благодаря чему легко компенсируются заряды, возникающие за счет магнитного дрейфа, и возмущения без искривления силовых линий с не слишком узкой локализацией оказываются невозможными. [35]
Ясно, что при очень малой плотности, когда электрические поля, возникающие при разделении зарядов, слишком малы, чтобы связать электроны и ионы, желобковая неустойчивость должна отсутствовать. [36]
Это допущение связано, в частности, с отсутствием эффективных методов нагрева плазмы, которые могли бы обеспечить большое значение / 3, а с другой стороны, согласно (1.2), оно гарантирует нам отсутствие желобковой неустойчивости. [37]
Помимо использования амбиполярного потенциала существуют другие возможности запирания конуса потерь. Стабилизации желобковой неустойчивости здесь способствует неоднородность вращения. [38]
Протонный пояс, вообще говоря, устойчив. Что касается желобковой неустойчивости, то в радиационных поясах она не играет заметной роли. [39]
При этом оно спадает по радиусу. Такие конфигурации магнитного поля подвержены желобковой неустойчивости. [40]
В данном уравнении последнее слагаемое учитывает влияние центробежной силы и неоднородности магнитного поля. Именно эти факторы приводят к развитию желобковой неустойчивости. [41]
Несмотря на многообразие созданных в разных лабораториях установок и методов возбуждения плазмы, все они страдали одним общим недостатком: в плазме развивались неустойчивости, еще плохо понятые, но заведомо ухудшавшие ее удержание магнитным полем и мешавшие нагреву. Самой опасной и теоретически наиболее ясно понятой была гидромагнитная желобковая неустойчивость. Эта неустойчивость связана с выталкиванием плазмы, являющейся диамагнетиком, из области с более сильным магнитным полем. Согласно теории, она должна при известных условиях развиваться в обычных ловушках с магнитными пробками, в которых магнитное поле убывает по направлению к боковым стенкам камеры. [42]
Как мы знаем, исходным моментом в развитии желобковой неустойчивости, приводящей к радиальному дрейфу плазмы и ее попаданию на стенки камеры, служат азимутальные электрические поля, созданные поляризационными зарядами. Если на периферия ловушки разместить изолированные электроды, на которых автоматически, через емкостные датчики, подавать потенциалы, формирующие электрические ноля обратного знака, то инкремент, неустойчивости должен уменьшиться и в принципе может быть достигнута полная стабилизация плазменной конфигурации. [43]
Как было показано теоретически [1, 2] и подтверждено экспериментально [3, 4], наиболее опасной для удержания плазмы в ловушках с магнитными пробками является так называемая желобковая неустойчивость, развивающаяся за счет магнитного дрейфа заряженных частиц в неоднородном магнитном поле. Как показывает гидродинамическое рассмотрение [5, 6], в тороидальной геометрии желобковая неустойчивость, казалось бы, легко может быть стабилизирована за счет эффекта шира - перекре-щенности силовых линий. Эффект стабилизации возникает в результате свободного движения частиц вдоль силовых линий, благодаря чему легко компенсируются заряды, возникающие за счет магнитного дрейфа, и возмущения без искривления силовых линий с не слишком узкой локализацией оказываются невозможными. [44]
В тороидальных системах с незамкнутыми силовыми линиями, лежащими на тороидальных поверхностях, как показывает рассмотрение в гидродинамическом приближении [5, 6], плазма достаточно низкого давления должна быть устойчива. Однако в разреженной плазме, когда гидродинамическое приближение неприменимо, вывод о стабилизации желобковой неустойчивости за счет эффекта перекрещенности силовых линий теряет силу. В самом деле, в основе этого вывода лежит представление о том, что в высокотемпературной плазме заряды, возникающие за счет магнитного дрейфа, должны компенсироваться в результате перетекания их вдоль силовых линий. Такой эффект компенсации действительно имеет место, но он относится только к так называемым пролетным частицам, свободно движущимся вдоль силовых линий. [45]