Cтраница 1
Нуклоны ядер находятся в состояниях, существенно отличающихся от их свободных состояний. Это связано с тем, что во всех ядрах, кроме ядра обычного водорода, имеется по крайней мере не менее двух нуклонов, между которыми осуществляется особое ядерное взаимодействие. [1]
Нуклоны ядра, образующие первую группу, не могут получить энергию от внешнего нуклона, пролетающего через ядро, так как его энергия недостаточна для того, чтобы перевести эти нуклоны на более высокие незанятые уровни. [2]
Силы, действующие между нуклонами ядра, очень велики и имеют малый радиус действия. Энергия связи увеличивается приблизительно линейно с ростом числа нуклонов. Энергия связи максимальна, если каждый нуклон окружен максимально возможным числом других нуклонов. Эта капельная модель ядра объясняет, почему самыми устойчивыми являются, в общем, ядра со средней массой. Легкие ядра обладают относительно малым поверхностным натяжением. У тяжелых ядер электростатическое отталкивание протонов снижает устойчивость. [3]
Действительно, если бы каждый нуклон ядра взаимодействовал со всеми остальными ( А - 1) нуклонами, то суммарная энергия связи была бы пропорциональна А ( А - 1) Л2, а не А. [4]
![]() |
Деление ядра урана. [5] |
Температура ядра сильно возрастает, нуклоны ядра начинают двигаться со все увеличивающимися скоростями. [6]
Здесь нужно отметить, что остальные нуклоны ядра все же оказывают некоторое влияние на результат столкновения: они заполняют квантовые состояния, и, следовательно, в силу принципа Паули эти состояния не могут быть конечными для обоих сталкивающихся нуклонов. В результате происходит уменьшение эффективного сечения столкновения прежде всего за счет снижения вероятности передачи очень малой или очень большой энергии. На рис. 67 запрещенные принципом Паули соударения обозначены светлыми кружками. [7]
В процессе каскадных взаимодействий часть нуклонов ядра получает энергию, которой недостаточно для вылета из ядра. Поэтому после окончания каскадной стадии процесса ядро оказывается в возбужденном состоянии. За время примерно 10 - 16 сек возбуждение ядра снимается испусканием вторичных частиц и квантов. Эта стадия процесса взаимодействия называется испарительной. [8]
При взаимодействии атомных электронов с нуклонами ядра основной Р - нечетный член возникает от произведения аксиального электронного тока на векторный кварковый ток. Дело в том, что векторный Z-заряд ядра равен сумме векторных Z-зарядов нуклонов, составляющих ядро, и достигает больших величин у тяжелых ядер. [9]
Итак, представим себе, что нуклоны ядра являются своеобразной жидкостью. Они непрерывно движутся, но благодаря наличию внутренних ядерных сил притяжения не могут слишком отдаляться друг от друга. Средняя кинетическая энергия их движения ( порядка 0 1 Мэв) определяет температуру ядерной жидкости, равную в среднем 1 миллиарду градусов. [10]
Внесенная частицей энергия распределяется между всеми нуклонами ядра, происходят многочисленные перераспределения энергии, и поэтому проходит относительно большое время, прежде чем энергия сконцентрируется на одной или нескольких частицах настолько, что они смогут покинуть составную систему. [11]
В табл. 19.6 приведены энергии образования из нуклонов ядер наиболее распространенных изотопов элементов от водорода до цинка. Эти энергии в миллионы и сотни миллионов раз превосходят энергии образования молекул из атомов. Поэтому и энергии ядерных реакций огромны по сравнению с теплотами обычных химических реакций. [12]
Для этого протон должен получить дополнительную энергию от других нуклонов ядра, так как его масса покоя меньше массы покоя нейтрона. [13]
В такой записи предполагается, что все А нуклонов ядра равноценны. На самом деле это неверно, так, как поверхностные нуклоны ядерной капли находятся в особом положении, потому что они притягиваются только с одной ( внутренней) стороны. [14]
Эта частица продолжает терять свою энергию, отдавая ее другим нуклонам ядра, встречающимся на пути, до тех пор пока не достигнет средней энергии нуклонов ядра. [15]