Cтраница 2
Из-за сильного взаимодействия энергия возбуждения быстро распределяется между всеми нуклонами ядра, в результате чего каждый из них будет иметь энергию, гораздо меньшую энергии связи, и в течение длительного времени не сможет вылететь ив ядра, лока на одном нуклоне, находящемся вблизи от границы ядра, снова не сконцентрируется энергия, превосходящая энергию связи. Другой возможный способ распада составной системы - испускание у-къата, - как известно, также происходит сравнительно медленно. Этим и объясняется большое время жизни составной системы, причем это время настолько велико, что система как бы забывает способ своего образования. [16]
В этом случае реакция обмена странностью происходит на одном нуклоне ядра ( К - н - - п - - - Л) и сопровождается мин. В результате образуются преим. [17]
Удельной энергией связи называют энергию связи, приходящуюся на один нуклон ядра. [18]
Однако, это верно только в предположении, что все нуклоны ядра равноценны, на самом же деле в капле поверхностные частицы притягиваются остальными только с одной ( внутренней) с почы и их легче удалить из ядра. [19]
При высоких возбуждениях уровни ядра сливаются и индивидуальное описание поведения нуклонов ядра при реакции сменяется статистическим описанием ( стр. Налетающая частица рассматривается как источник повышения температуры ядра, а вылетевшая из ядра частица - как результат испарения ядерного вещества. Такой подход к ядерным реакциям хорошо оправдывается в реакциях при высоких энергиях частиц ( стр. [20]
Необходимую для реакции энергию протон ip1 получает при взаимодействии с другими нуклонами ядра. [21]
Как было замечено в § 68, существование спин-орбитальных сил для нуклонов ядра, возможно, указывает на то, что между двумя нуклонами также действуют спин-орбитальные силы. [22]
Сложный характер ядерных сил и трудность точного решения уравнений движения всех нуклонов ядра ( ядро с массовым числом А представляет собой систему из А тел) не позволили до настоящего времени разработать единую последовательную теорию атомного ядра. Поэтому на данной стадии прибегают к рассмотрению приближенных ядерных моделей, в которых ядро заменяется некоторой модельной системой, довольно хорошо описывающей только определенные свойства ядра и допускающей более или менее простую математическую трактовку. Из большого числа моделей, каждая из которых обязательно использует подобранные произвольные параметры, согласующиеся с экспериментом, рассмотрим две: капельную и оболочечную. [23]
Сложный характер ядерных сил и трудность точного решения уравнений движения всех нуклонов ядра ( ядро с массовым числом А представляет собой систему из Л тел) не позволили до настоящего времени разработать единую последовательную теорию атомного ядра. Поэтому на данной стадии прибегают к рассмотрению приближенных ядерных моделей, в которых ядро заменяется некоторой модельной системой, довольно хорошо описывающей только определенные свойства ядра и допускающей более или менее простую математическую трактовку. Из большого числа моделей, каждая из которых обязательно использует подобранные произвольные параметры, согласующиеся с экспериментом, рассмотрим две: капельную и обо-лочечную. [24]
Поскольку взаимодействие нуклонов велико, попытка непосредственного решения ур-ний движения всех нуклонов ядра даже с чисто математич. Поэтому в теории ядра широко применяется модельный подход. Число моделей весьма велико. Одной из первых ядерных моделей была гидродинамическая, согласно которой Я. Эта модель позволила найти ф-лу Вейцзекера, описывающую энергию связи ядер; установить, что достаточно тяжелые ядра ( и указать, начиная с каких Z) должны быть неустойчивы относительно деления на две части. [25]
Сложный характер ядерных сил и трудность точного решения уравнений движения всех нуклонов ядра ( ядро с массовым числом А представляет собой систему из А тел) не позволили до настоящею времени разработать единую последовательную теорию атомного ядра. Поэтому на данной стадии прибегают к рассмотрению приближенных ядерных моделей, в которых ядро заменяется некоторой модельной системой, довольно хорошо описывающей только определенные свойства ядра и допускающей более или менее простую математическую трактовку. Из большого числа моделей, каждая из которых обязательно использует подобранные произвольные параметры, согласующиеся с экспериментом, рассмотрим две: капельную и оболочечную. [26]
Основная идея оболочечной модели ядер состоит в том, что взаимодействие любого нуклона ядра с остальными нуклонами мржно в основном описать статической потенциальной ямой ( фиг. [27]
Так как причиной возникновения оптического потенциала является взаимодействие падающей частицы с нуклонами ядра, то потенциал должен вычисляться на основании свойств этих взаимодействий. Соотношение между действительной частью оптического потенциала V0 и взаимодействием падающей частицы с отдельными нуклонами ядра маскируется тем, что система многонуклонна. [28]
Допустим, протоны падают на вещество и отклоняются от своего пути нуклонами ядер. На опыте измеряется число частиц, отклоненных под тем или иным углом. Для того чтобы сосчитать количество отклоненных частиц, достаточно знать, какую площадь затеняет каждый отдельный нуклон. Эта площадь называется поперечным сечением. Зная число нуклонов в единице объема вещества и их поперечное сечение, нетрудно сосчитать и полную затененную площадь, а значит, и число рассеянных частиц. И наоборот, из такого опыта можно узнать, как рассеивается протон на отдельном нуклоне. Поперечное сечение для рассеяния нуклона на нуклоне определяется радиусом той области, в которой эти частицы заметно взаимодействуют. Вспомним, что ядерные силы очень быстро убывают с расстоянием. Квантовая механика иногда вносит серьезные изменения в эту наглядную картину. Медленные частицы имеют большую длину волны, ведь длина волны обратно пропорциональна количеству движения частицы. Мы уже говорили об этом в главе Как работают физики. По этой причине сечение поглощения очень медленных нейтронов оказывается в сотни и тысячи раз большим, чем геометрические размеры поглощающего их ядра. Однако сейчас это не должно нас беспокоить, мы будем рассматривать частицы с огромной энергией. [29]
Он предположил, что время столкновения между бомбардирующей частицей и одним из нуклонов ядра мало ( 10 - 22 - 10 - 21 сек. [30]