Нуль - интенсивность
Cтраница 1
Нули интенсивности ( освещенности) пронумерованы нечетными целыми числами. Обозначения и нумерация в различных работах по теории метода Гун могут не совпадать, поскольку еще не выработано общей стандартной системы. [1]
Порядок системы уравнений (3.2) определяется числом отличных от нуля интенсивностей пиков ионов в масс-спектрах веществ, входящих в состав исследуемой смеси, и числом ЭС для каждого иона. Для иона с mj / e 301 возможно уже четыре различных ЭС. Учет различных ЭС ионов приводит к недоопределенной системе линейных уравнений. Устранение подобной недоопределенности в ряде случаев может быть осуществлено с использованием масс-спектров высокого разрешения. При обработке масс-спектров низкого разрешения необходимо оценить разности между соответствующими решениями системы уравнений. [2]
Однако в стоячей волне звук можно легко обнаружить на опыте, и заключение о равной нулю интенсивности звука представляется на первый взгляд парадоксальным. [3]
Под Л эфф понимают расчетное число одинаково интенсивных лучей, которые дают экстремум той же полуширины е, что и действительное бесконечно большое число лучей убывающей до нуля интенсивности. [4]
Таким образом, при стремлении к нулю интенсивности скачка уплотнения, падающего на границу раздела сверхзвукового и дозвукового потоков, наибольшее возмущение остается конечным и неизменным; этот нелинейный характер взаимодействия сохраняется во все уменьшающейся окрестности точки взаимодействия разрывов. [5]
 |
Эксперимент по изучению газообмена в листьях. [6] |
Поскольку концентрация диоксида углерода также влияет на интенсивность фотосинтеза, существует и углекислотная точка компенсации. Это значение представляет собой такую концентрацию диоксида углерода, при которой суммарный газообмен равен нулю приданной интенсивности освещения. Увеличение концентрации диоксида углерода приблизительно до 0 1 % ( 1000 ч-млн. Для большинства растений умеренного климата значение углекислотной точки компенсации, ниже которого фотосинтез превышает дыхание, составляет 50 - 100 ч млн. 1, если свет не является лимитирующим фактором. Концентрация атмосферного диоксида углерода в норме составляет 300 - 400 ч млн. -, поэтому при нормальных освещенности и атмосферных условиях она заведомо выше значения точки компенсации. [7]
В рассматриваемых задачах необходимо дополнительное условие для определения циркуляции в сечениях несущей поверхности. Таковым обычно является гипотеза Чаплыгина - Жуковского о конечности скоростей на острых задних кромках, что эквивалентно требованию обращения в нуль интенсивности присоединенного вихревого слоя на них. [8]
Знак величины q может быть определен из вида спектра. При оценке величины q и Г следует иметь в виду, что неучтенные выше процессы диссипации ( например, экситон-фононное взаимодействие), если они не слишком интенсивны, сохраняют характерный вид кривых поглощения с антирезонансом, однако ликвидируют обращение в нуль интенсивности поглощения. [9]
В типичном случае одна из вероятностей перехода много больше другой, при этом наблюдается последовательность проскоков фазы, для которой разность частот и постоянная диффузии случайных блужданий фазы - величины одного порядка. Только в центре области синхронизации, где потенциальные барьеры AV равны и средняя разность частот Ci равна нулю, наблюдаются случайные блуждания, в которых скачки в положительном и отрицательном направлениях происходят с равной вероятностью. В этом случае постоянная диффузии экспоненциально мала при стремящейся к нулю интенсивности шума. [10]
Таким образом, и в этом случае расстояние между обращениями в нуль интенсивности рассеянного излучения по порядку величины равно 1 мм. [11]
Таким образом, и в этом случае расстояние между обращениями в нуль интенсивности рассеянного излучения по порядку величины равно 1 мм. [12]
Затем в уравнение вместо ц подставляются значения т / -, и получается система линейных дифференциальных уравнений с постоянными коэффициентами. Граничные условия при этом очень просты и совпадают с точными. Если на границы не падает излучение, то при т О равны нулю интенсивности с положительными щ, при г - TO - с отрицательными. [13]
Из приведенных на рис. 4.106 распределений видно, что интенсивность пульсаций скорости частиц в поперечном направлении ниже соответствующей характеристики для несущей фазы по всему сечению трубы. Основной причиной наблюдаемых пульсаций скорости частиц в рассматриваемом направлении является вовлечение дисперсной фазы в пульсационное движение турбулентными вихрями несущей фазы. Различие в размерах частиц ( их полидисперсность) не приводит к появлению дополнительных пульсаций скорости дисперсной фазы, как это было в описанном выше случае пульсаций в продольном направлении. Рост концентрации частиц вызывает интенсификацию межфазного обмена импульсом в пульсационном движении в рассматриваемом направлении. Это ведет к снижению интенсивности пульсаций скорости несущего воздуха, что и является причиной наблюдаемого уменьшения пульсаций скорости частиц в поперечном направлении. Влияние стенки трубы проявляется в том, что она препятствует пульсациям дисперсной фазы в рассматриваемом направлении, следствием чего является снижение и стремление к нулю интенсивности пульсаций скорости частиц по мере приближения к стенке. [14]
Страницы: 1