Область - диффузия
Cтраница 1
Область диффузии является целостной структурой механизма Свита-Паркера. В свою очередь механизм Свита-Паркера является важнейшим ядром обсуждавшихся до сих пор механизмов пересоединения, хотя большая часть энергии преобразуется во внешних ударных волнах. Внутреннее строение такой области диффузии пока еще детально не изучено. Это трудоемкая задача, поскольку оно зависит от конкретной формы уравнения тепловой энергии, характерной для каждой среды. В этом параграфе мы кратко обсудим основные подходы. [1]
Область диффузии является относительно слабейшим участком шва, где возможно разрушение ( в частности, трещинообразова-ние) под действием неблагоприятных собственных напряжений, цикличности нагрева и нагрузок при существенном изменении свойств в отмеченных зонах. [2]
В области несобственной диффузии, где диффузионная проницаемость определяется в основном либо наличием иновалент-ных примесей и обусловленных ими комплексов ион - вакансия, либо диффузией по ослабленным участкам кристаллической решетки, энергия активации диффузии оказывается близкой к энергии активации диффузии вдоль краевых дислокаций. [3]
Обозначим размер области диффузии /, массу сорбированного газа в единице объема скелета породы С. [4]
 |
Изотермы сорбции полиалкилметакрилата-ми. ПМА-4 ( а ПМА-10 ( б, ПМА-18 ( в, ПМА-22 ( г. [5] |
Если исследования в области диффузии и сорбции низкомолекулярных веществ в кристаллизующихся, статистических и привитых сополимерах достаточно многочисленны, то для гребнеобразных полимеров эти вопросы практически не исследованы. Поэтому мы остановимся на этой проблеме более подробно. [6]
По оценкам Петчека область диффузии Свита-Паркера должна действовать как источник четырех медленных магнитоакустических ударных волн, которые распространяются в разных направлениях от области диффузии и останавливаются в потоке при достижении стационарного состояния. Отчасти генерация таких ударных волн является следствием анизотропной природы медленной волновой моды, которая не входит в наше обычное представление о звуковых волнах. [7]
 |
Пересоединение Свита-Паркера. Область диффузии заштрихована. [8] |
Модель Свита-Паркера представляет собой простую область диффузии длиной 2L и шириной 2 /, расположенную, скажем, между противоположно направленными магнитными полями ( рис. 4.2), для которой можно выполнить анализ по порядку величины следующим образом. [9]
Хоффман предположили, что область ускоренной граничной диффузии содержится целиком внутри дислокаций. Тогда, поскольку расстояние между соседними линиями зависит от угла 6, от этого же угла должен зависеть и структурный множитель б в параметре граничной диффузии Р8Оь в модели Фишера. В то же время на коэффициент диффузии Dp вдоль каждой отдельной дислокации изменение угла 6 не влияет. [10]
Обозначим через / размер области диффузии, через С - массу сорбированного газа в единице объема скелета породы. [11]
Обозначим через / размер области диффузии, через С массу сорбированного газа в единице объема скелета породы. [12]
Будем считать, что граница области диффузии в смеси газов образована или твердой стенкой, или свободной поверхностью жидкой фазы. [13]
В механизме Петчека полудлина L области диффузии становится много меньше глобального масштаба длины Le. При превышении скорости пересоединения Свита-Паркера пересоединение становится сильно нелинейным и из областей на концах токового слоя выходят две пары медленных ударных волн. Эти ударные волны играют важную роль в модели Петчека, являясь теми структурами, которые ускоряют плазму до альфвеновской скорости и преобразуют большую часть магнитной энергии в кинетическую энергию и тепло. Модель Петчека построена на основе модели Свита-Паркера, которая все еще используется для анализа потока через область диффузии, однако центральный токовый слой настолько мал, что проходящее через него количество плазмы очень невелико. Поскольку в модели Петчека полудлина токового слоя много меньше Le, в этом случае его ширина существенно меньше, чем раньше, и поэтому скорость значительно больше. [14]
Несмотря на то, что протяженность области диффузии мала, но она значительно толще истощенного слоя. Эта область диффузии также называется областью обмена. Именно здесь ток, образованный движением электронов в нее из истощенной области, диффундирующих направо, превращается в ток, обусловленный движением в эту область дырок из толщи материала типа р, причем электропроводимость распространяется влево. Изгиб кривой пр в области обмена подчеркивает, что эта область является поглотителем электронов, это соответствует потере электронов из-за рекомбинации с дырками, которые проникают справа. [15]
Страницы: 1 2 3 4