Область - импульс
Cтраница 1
Область импульсов несколько, примерно на один порядок, большей длительности ( обычно в пределах до 100 - 400 мксек), при средних частотах ( сотни и тысячи импульсов в 1 сек), большой скважности ( 15 - 30), средней мощности, в которой превалирует искродуговая стадия разряда, имеет место также преимущественное разрушение анода; наряду ( или взамен) с механизмом взрывного испарения существует спокойное испарение, на границах области при увеличении длительности и энергии импульса возможно появление элементов капельного процесса. [1]
Релятивистской является область импульсов, в которой р сравнимо или больше тс. При больших импульсах энергия частицы становится больше энергии покоя частицы, так что закон сохранения энергии не запрещает образование новых частиц. Это, вообще говоря, приводит к непостоянству числа взаимодействующих частиц. Более того, само понятие о частице с неизменными свойствами, участвующей во взаимодействии, в релятивистской области теряет в отдельных случаях смысл. [2]
Аналогичная ситуация возникает в области малых импульсов ( инфракрасная асимптотика) в некоторых квантовополевых моделях, содержащих безмассовые поля. [3]
На рис. 91 показана область разрешенных импульсов для такой решетки. РУ - РУМ, Р: Р2М ограничивают зону разрешенных значений импульса, называемую зоной Бриллуэна. [4]
Все было бы прекрасно, если бы не трудность с краевой областью малых импульсов. [5]
Отметим, что все 2 / г-полюсники с п 2 велики в области малых импульсов. [6]
Переход к квазичастицам усложняет зависимость Е ( р), но в областях импульсов, не очень далеких от границы Ферми, можно характеризовать нуклонные возбуждения двумя числами: энергией Ферми и эффективной массой нуклона. В среде с N Z эти величины различны у нейтрона и протона. В среде с N Z эти величины достаточно хорошо известны из ядерных данных. [7]
Ускоренные ударной волной частицы имеют, очевидно, импульсы р PQ а эта область импульсов возникает за счет положительных полюсов образа Меллина. [8]
Так, привлечение дисперсионных соотношений к нахождению функции Грина фотона [1, 6] приводит к появлению неанали-тичных по а членов, существенно меняющих поведение d - функции в области высоких импульсов. Хотя ряд теории возмущений и в этом случае зависит при z т2 лишь от комбинации z / A, точное выражение d ( z a) этим свойством не обладает. [9]
Существующая методика испытаний разрядников и изоляции, включающая в себя измерения только на промышленной частоте и при грозовых импульсах, недостаточна для оценки их свойств в области коммутационных импульсов. [10]
 |
Эмпирические пион-нуклонные s - волновые фазовые сдвиги как функции импульса в системе центра масс Iql ( из работ Rawe et al., 1978. [11] |
Здесь мы интересуемся прежде всего областью импульса в с.ц.м. Iql 350 МэВ / с, где доминирующие s - и р-волновые фазовые сдвиги хорошо известны. [12]
J - l - 5 j - В предельных случаях TL Т и TL Т уравнение ( 3.22 - 2) может быть снова сравнительно легко решено, и могут быть вычислены результирующие изменения населенностей и преобразования формы импульса. Характерное отличие от однофотонного процесса заключается в том, что области импульса с высокими интенсивностями участвуют во взаимодействии с большим весом. [13]
Полученное условие является критерием того, что в системе могут возникать связанные состояния пар, а следовательно, будет иметь место сверхпроводимость. Любопытно, что взаимодействие gkh может быть оттал-кивательным во всей области импульсов ( g - gl 0) и тем не менее условие для возможности сверхпроводимости будет выполнено. [14]
С другой стороны, гамильтониан (6.1) возникает при вычислении флуктуационных поправок к теории Ландау - в этом случае под р ( х) следует понимать отклонение поля параметра порядка от наиболее вероятного значения. То же выражение можно воспринимать как гамильтониан идеального бозе-газа в области малых импульсов вблизи точки эйнштейновской конденсации, когда числа заполнения велики и их дискретностью можно пренебречь. [15]
Страницы: 1 2