Область - масштаб
Cтраница 2
Для движений обоих рассмотренных здесь типов - потенциальных ( в масштабах, меньших джинсова) и вихревых - отношение th / t - v / V убывает на ранних стадиях изотропного расширения; поэтому условие эффективности нелинейных процессов не может выполняться для них в прошлом, до рекомбинации, раз оно не выполнено в данном масштабе в эпоху рекомбинации. Отсюда следует важный вывод: движения в области масштабов, выживших к послерекомбинационной эпохе, не могут находиться в статистическом упорядоченном состоянии, характеризуемом спектром универсального вида. Движения сохраняли к этой эпохе первоначальный спектр, определяемый физическими условиями вблизи сингулярного состояния, о которых можно только строить гипотезы. [16]
Вместе с тем хорошо известно, что многие звенья современного энергетического хозяйства США во многом уступают по своему технико-экономическому уровню достижениям друпж промышленно развитых стран и в первую очередь Советского Союза. Достаточно отметить серьезное отставание США от СССР в области масштабов и техники комбинированного производства электроэнергии и теплоты и развития на этой базе теплофикации, обеспечивающей высокоэффективное использование топлива на электростанциях. [17]
Метод расчета в дырочной теории основан на применении к задаче о движении понятий макроскопической гидродинамики. Прежде всего, если можно распространить известные результаты из теории макроскопических дырок - пузырьков в жидкости - на область молекулярных масштабов, то дырка данного объема должна иметь сферическую форму как наиболее устойчивую. Поскольку частицы жидкости находятся в тепловом движении, сферическая дырка, во-первых, будет расти в радиальном направлении ( дыхательное движение) и, во-вторых, ее центр будет перемещаться в жидкости. Предполагается, что частицы ( ионы расплавленной соли) вне данной дырки представляют идеальную несжимаемую жидкость, среднее движение которой при данном движении дырки определяется решением гидродинамической задачи о перемещении в жидкости сферы с изменяющимся радиусом. [18]
Закон четырех третей К ( I) - Z4 / 3, открытый Л. Ф. Ричардсоном ( Ргос. London, 1926, А110: 756, 709 - 737) за много лет до того на обширном материале разнородных наблюдений, охватывающем область масштабов I, меняющихся почти на 10 порядков. Закон четырех третей (4.9) позволяет определить изменение во времени среднего диаметра I диффундирующего облака примеси, причем полученный результат хорошо согласуется с данными многочисленных экспериментов, проводившихся как в лабораторных условиях, так и в атмосфере и океане. [19]
Существует и другая, более важная практически причина, по которой в ядерной физике желательно знать существующую аппаратуру. В ядерной физике и особенно в физике элементарных частиц мы имеем дело с такими масштабами длин, времен и концентраций энергии, которые на много порядков отличаются от масштабов тех же величин в повседневных, привычных нам явлениях. Проникновение человека в эти новые для него области масштабов сопряжено с колоссальными техническими трудностями и требует необычайной изобретательности, большого труда и материальных затрат. Это проникновение по необходимости происходит крайне неравномерно. В одних случаях удается изучать явления в областях вплоть до 2 10 - 15 см, в других, казалось бы, сходных ситуациях оказываются недоступными измерения в несравненно больших областях. Например, при изучении рассеяния протон - протон на Серпуховском ускорителе ( лабораторная энергия пучка протонов равна 76 ГэВ, так что кинетическая энергия в системе центра инерции равна 10 ГэВ; см. гл. Но рассеяние гиперона на гипероне не удается измерить ни при каких энергиях из-за отсутствия гиперонных мишеней. Здесь даже длины, скажем, порядка 10 - 13см оказываются недоступными. Поэтому надо хорошо знать физические принципы, используемые в приборах и установках ядерной физики, и отчетливо представлять область возможностей этих приборов и установок, для того чтобы понимать существующие границы возможностей сравнения теории с экспериментом. [20]
Существует и другая, более важная практически причина, по которой в ядерной физике желательно знать существующую аппаратуру. В ядерной физике и особенно в физике элементарных частиц мы имеем дело с такими масштабами длин, времен и концентраций энергии, которые на много порядков отличаются от масштабов тех же величин в повседневных, привычных нам явлениях. Проникновение человека в эти новые для него области масштабов сопряжено с колоссальными техническими трудностями и требует необычайной изобретательности, большого труда и материальных затрат. Это проникновение по необходимости происходит крайне неравномерно. В одних случаях удается изучать явления в областях вплоть до 2 - 10 - 15 см, в других, казалось бы, сходных ситуациях оказываются недоступными измерения в несравненно больших областях. Например, при изучении рассеяния протон - протон на Серпуховском ускорителе ( лабораторная энергия пучка протонов равна 76 ГэВ, так что кинетическая энергия в системе центра инерции равна 10 ГэВ; см. гл. VII, § 4) можно получать сведения о структуре нуклона до расстояний порядка йсАЕсцй 2 - Ю 15 см. Но рассеяние гиперона на гипероне не удается измерить ни при каких энергиях из-за отсутствия гиперонных мишеней. Здесь даже длины, скажем, порядка 10 13см оказываются недоступ-ными. Поэтому надо хорошо знать физические принципы, используемые в приборах и установках ядерной физики, и отчетливо представлять область возможностей этих приборов и установок, для того чтобы понимать существующие границы возможностей сравнения теории с экспериментом. [21]
 |
Средние издержки фирмы в краткосрочном и долгосрочном периодах. [22] |
В долгосрочном временном интервале фирма может менять все используемые факторы производства. Анализ изменения долгосрочных издержек важен для выбора стратегии фирмы в области масштабов своей деятельности. Например, стоит создавать для выпуска заданного объема товаров одно крупное предприятие или несколько мелких. [23]
Если предположить, что все дырки имеют одинаковый размер, то соответствующий радиус должен быть равен 2 1 А. Таким образом, дырки в этом типичном галогениде щелочного металла ( аналогичные результаты получаются и для других солей) имеют как раз такие размеры, чтобы вместить один ион; в этом отношении они подобны пустым узлам твердой решетки, или вакансиям. Столь малый размер дырок ясно показывает, насколько далеко в область молекулярных масштабов приходится распространять макроскопические представления гидродинамики и поверхностного натяжения в дырочной теории. [24]
Электромагнитные взаимодействия имеют первостепенное значение в астрономических явлениях. Существующие в межзвездном пространстве магнитные поля ускоряют космические заряженные частицы; вспышки на Солнце приводят к изменению магнитного поля в окрестности Земли и тем самым оказывают влияние на явления, происходящие на Земле; магнитное поле Земли удерживает вблизи от нее заряженные частицы, благодаря чему создаются радиационные пояса. Все изложенное достаточно полно иллюстрирует утверждение о том, что в области масштабов, больших, чем ядерные, но меньших, чем астрономические, электромагнитные взаимодействия играют главную роль. [25]
Итак, теория скрытых переменных, по крайней мере в ее теперешнем виде, противоречит опыту. Квантовая механика лишний раз подтвердилась. Но вместе с тем утверждение о незыблемости квантовой механики, особенно когда речь идет о неизведанной области сверхмалых масштабов, противоречило бы духу философии Бора. [26]
Так обстоит дело в существующей квантовой теории. Есть все основания думать, что на новом этапе теории станет неопределенным самое понятие координат частицы. Другими словами, точное одновременное определение всех трех координат положения частицы окажется принципиально невозможным, и наши обычные пространственные представления станут неприменимы в области ультрамалых масштабов. [27]
Эта область масштабов будет играть ту же роль, что и логарифмический пограничный слой в теории пограничного слоя или инерционный интервал в теории локально однородной турбулентности. Отыскание этих функций основано на идеях теории логарифмического пограничного слоя ( см., например, Монин и Яглом [1965]), т.е. предполагается, что спектральное представление скорости горения, полученное в области промежуточных масштабов, плавно стыкуется со спектральным представлением в области больших ( / - бг) и малых ( / - - / Сг) масштабов. [28]
Мы здесь кратко изложим основные положения теории. При больших числах Рей-нольдса в турбулентной среде устанавливается инерционный интервал. Это означает, что в масштабах, меньших характерных размеров течения, но таких, что число Рейнольдса, посчитанное для них, оказывается все еще большим и вязкость еще не сказывается, устанавливается универсальный режим турбулентности. Инерционным интервалом какраз и называют такую область масштабов. В результате нелинейного взаимодействия энергия пульсации перекачивается последовательно во все более и более высокую область волновых чисел. При наличии источника при малых k ( например, крупномасштабное течение) устанавливается стационарный ( в статистическом смысле, конечно) поток энергии пульсации от малых волновых чисел к большим. [29]
Это принципиальный вопрос о том, является ли человек просто компьютером большой мощности, как полагают последовательные сторонники искусственного интеллекта, или нет. Это необходимость осмыслить, есть ли принципиально важные белые пятна в физической картине мира. Причем пятна, относящиеся именно к той области масштабов и процессов, которые связаны с феноменом сознания. [30]
Страницы: 1 2 3