Cтраница 2
После диффузии кремниевая пластинка имеет вид, схематически показанный на фиг. Для создания электрических контактов к каждой из трех областей пластин применяются различные методы. [16]
Одним из наиболее эффективных путей интегрализапии высокодобротных частотно-избирательных схем является создание пьезоэлектрических резонаторов и фильтров, использующих эффект захвата ( локализации) энергии акустических колебаний. При этом колебания с частотой и, лежащей между ое и oos, для подэлектродной области пластины характеризуются действительной постоянной распространения, в то время как для области пластины, не покрытой электродом, - мнимой. Благодаря этому энергия колебаний с частотой ш оказывается локализованной в области пластины, покрытой электродом, и экспоненциально уменьшается во внеэлектродной области с увеличением расстояния от электрода. [17]
Одним из наиболее эффективных путей интегрализапии высокодобротных частотно-избирательных схем является создание пьезоэлектрических резонаторов и фильтров, использующих эффект захвата ( локализации) энергии акустических колебаний. При этом колебания с частотой и, лежащей между ое и oos, для подэлектродной области пластины характеризуются действительной постоянной распространения, в то время как для области пластины, не покрытой электродом, - мнимой. Благодаря этому энергия колебаний с частотой ш оказывается локализованной в области пластины, покрытой электродом, и экспоненциально уменьшается во внеэлектродной области с увеличением расстояния от электрода. [18]
Очевидно, что применение одномерного варианта МГЭ имеет свою золотую середину. Наибольший эффект может быть достигнут там, где область пластины хорошо описывается набором прямоугольных и круглых элементов. Там же, где область пластины требует разбиения на большое число круглых и прямоугольных элементов, эффективность метода снижается. В этой связи одномерный вариант МГЭ должен занимать полагающееся ему место в ряду других методов расчета пластинчатых систем. [19]
Очевидно, что применение одномерного варианта МГЭ имеет свою золотую середину. Наибольший эффект может быть достигнут там, где область пластины хорошо описывается набором прямоугольных и круглых элементов. Там же, где область пластины требует разбиения на большое число круглых и прямоугольных элементов, эффективность метода снижается. В этой связи одномерный вариант МГЭ должен занимать полагающееся ему место в ряду других методов расчета пластинчатых систем. [20]
При растяжении тонких упругих пластин с отверстиями вблизи отверстий, вообще говоря, возникают области сжимающих напряжений. Сжимающие напряжения могут достигнуть такой величины, что в области их действия пластинка теряет устойчивость и выпучивается. При этом напряженное состояние в оставшейся невыпученной области пластины кардинально изменяется. Выпучивание области вблизи отверстия на тонкой пластине при ее растяжении хорошо заметно при эксперименте. Математически задача сводится к решению некоторой квазилинейной системы уравнений в частных производных первого порядка параболического типа в выпученной области и классических уравнений плоской задачи теории упругости в невыпученной области, причем граница выпученной зоны заранее не известна и должна быть определена в процессе решения задачи. Задача о местном выпучивании мембран оказывается тесно связанной с задачей разрушения цри сжатии упругого тела, прочность которого на растяжение гораздо меньше прочности на сжатие. [21]
Одним из наиболее эффективных путей интегрализапии высокодобротных частотно-избирательных схем является создание пьезоэлектрических резонаторов и фильтров, использующих эффект захвата ( локализации) энергии акустических колебаний. При этом колебания с частотой и, лежащей между ое и oos, для подэлектродной области пластины характеризуются действительной постоянной распространения, в то время как для области пластины, не покрытой электродом, - мнимой. Благодаря этому энергия колебаний с частотой ш оказывается локализованной в области пластины, покрытой электродом, и экспоненциально уменьшается во внеэлектродной области с увеличением расстояния от электрода. [22]
В настоящей работе необходимые оценки проводятся на основе полученного нами нестационарного решения для системы трех неограниченных пластин при действии в плоскости контакта этих пластин ( х - i) постоянных тепловых источников ( удельной мощности g) нулевой теплоемкости. Таким образом, в данном случае внутренний слой ( пластина 1 толщиной 2 RJ отождествляется с телом источника, обладающим определенными теплофизическими свойствами - аь Хь сг. Исследуемый материал ( пластины 2 - а2, Xz, c2, Д2) примыкает к нагревателю. Общие выражения для температурных полей в первой и второй областях пластин мы не приводим здесь, хотя в принципе эти решения могут служить теоретической основой для разработки комплексного метода определения тепло-физических характеристик. [23]