Cтраница 2
Потенциал отталкивания оказался значительно медленнее изменяющимся с г, чем это предполагали раньше, и область действия сил отталкивания и сил притяжения в результате этих работ сильно сблизились, что вносит дополнительные сомнения в вопрос о возможности разделения полного потенциала на две составляющие. [16]
При таких свойствах закон Гука для слоя не соблюдается, что позволяет трактовать этот слой как область действия сил Ван-дер - Ваальса или как пластически деформированный Материал. [17]
Следовательно, в пределах слоя ослабленных связей закон Гука не соблюдается, что позволяет трактовать этот слой либо как область действия сил Ван-дер - Ваальса при расщеплении атомных слоев8, либо как пластически деформированный материал. [18]
Если, однако, края стеклянных осколков или кусков каких-либо металлов нагреть так, что они начнут плавиться, то при их соединении молекулы окажутся в области действия сил притяжения, и куски слипнутся. На этом основана сварка металлов, а также спайка и склеивание. [19]
Однако плоские волны, строго говоря, непригодны для точного описания процесса рассеяния методом квантовых переходов, так как они всегда имеют бесконечное протяжение и, следовательно, всегда присутствуют в области действия сил. При строгом описании процесса рассеяния надо начальное состояние изображать волновым пакетом, так как пучок падающих частиц коллимирован в пространстве и попадает в область действия сил только через некоторое время, а рассеянные волны должны появляться только после того, как падающая волна достигнет области действия сил. Если начальное состояние описывается волновым пакетом, то значение импульса в падающей волне будет задано с неопределенностью Др - h / R, где R - линейные размеры пакета. Во всех случаях, когда эксперименты ведутся с хорошо коллимированными и достаточно монохроматическими пучками частиц, размеры волновых пакетов значительно ( R г0) превышают размеры атомных систем. Поэтому неопределенность значений импульса в пакете волн будет очень мала по сравнению с изменением импульса, обусловленным действием потенциала, приводящего к рассеянию. Этим оправдывается упрощение, вводимое заменой волновых пакетов плоскими волнами. [20]
Однако плоские волны, строго говоря, непригодны для точного описания процесса рассеяния методом квантовых переходов, так как они всегда имеют бесконечное протяжение и, следовательно, всегда присутствуют в области действия сил. При строгом описании процесса рассеяния надо начальное состояние изображать волновым пакетом, так как пучок падающих частиц коллимирован в пространстве и попадает в область действия сил только через некоторое время, а рассеянные волны должны появляться только после того, как падающая волна достигнет области действия сил. Если начальное состояние описывается волновым пакетом, то значение импульса в падающей волне будет задано с неопределенностью Др - h / R, где R - линейные размеры пакета. Во всех случаях, когда эксперименты ведутся с хорошо коллимированными и достаточно монохроматическими пучками частиц, размеры волновых пакетов значительно ( R га) превышают размеры атомных систем. Поэтому неопределенность значений импульса в пакете волн будет очень мала по сравнению с изменением импульса, обусловленным действием потенциала, приводящего к рассеянию. Этим оправдывается упрощение, вводимое заменой волновых пакетов плоскими волнами. [21]
Насыщенность ядерных сил может быть увязана с короткодействующим характером этих сил, если предположить, что за пределами радиуса действия ядерных сил притяжения между нуклонами действуют силы отталкивания, препятствующие тому, чтобы в область действия сил притяжения попало слишком много нуклонов. [22]
В работе В. И. Павленко показано, что в первоначальный момент нагружения осевому перемещению трубы препятствуют только силы сцепления и до их нарушения внешние усилия от труб воспринимаются только этими силами. В области действия сил сцепления расчетная и фактическая деформации цементного камня совпадают. [23]
Если две молекулы сближаются на малое расстояние под действием сил притяжения, то при этом увеличивается кинетическая энергия молекул, а их потенциальная энергия уменьшается. Поэтому при сближении двух молекул в области действия сил притяжения потенциальная энергия их взаимодействия является величиной отрицательной. [24]
Из закона сохранения энергии ( 1.5.4.1) следует, что при этом увеличивается кинетическая энергия молекул, а их потенциальная энергия уменьшается. Поэтому при сближении двух молекул в области действия сил притяжения потенциальная энергия их взаимодействия является величиной отрицательной. [25]
Из соотношений (IX.23) и (IX.24) следует, что значения П и А щ, зависят от концентрации электролита; соответственно от концентрации электролита зависят высота и положение потенциального максимума ( см. рис. IX-10), характеризующего устойчивость пленки. Добавление электролита в систему ведет к сжатию двойного электрического слоя и соответственно сужению области действия сил электростатического отталкивания. Снижение и сдвиг максимума отражают возрастание роли межмолекулярного притяжения, что ведет к понижению устойчивости пленки. Максимум на кривой зависимости Ао2, ( h) характеризует тот потенциальный барьер, который необходимо преодолеть, чтобы пленка начала самопроизвольно утонынаться вплоть до ее прорыва. Применительно к дисперсной системе это отвечает коагуляции частиц в первичном минимуме. [26]
Совместим начало координат с неподвижным рассеивающим центром. Предположим, что эта функция отлична от нуля только в ограниченной части пространства с г а, которую мы будем называть областью действия сил. [27]
Однако плоские волны, строго говоря, непригодны для точного описания процесса рассеяния методом квантовых переходов, так как они всегда имеют бесконечное протяжение и, следовательно, всегда присутствуют в области действия сил. При строгом описании процесса рассеяния надо начальное состояние изображать волновым пакетом, так как пучок падающих частиц коллимирован в пространстве и попадает в область действия сил только через некоторое время, а рассеянные волны должны появляться только после того, как падающая волна достигнет области действия сил. Если начальное состояние описывается волновым пакетом, то значение импульса в падающей волне будет задано с неопределенностью Др - h / R, где R - линейные размеры пакета. Во всех случаях, когда эксперименты ведутся с хорошо коллимированными и достаточно монохроматическими пучками частиц, размеры волновых пакетов значительно ( R га) превышают размеры атомных систем. Поэтому неопределенность значений импульса в пакете волн будет очень мала по сравнению с изменением импульса, обусловленным действием потенциала, приводящего к рассеянию. Этим оправдывается упрощение, вводимое заменой волновых пакетов плоскими волнами. [28]
Однако плоские волны, строго говоря, непригодны для точного описания процесса рассеяния методом квантовых переходов, так как они всегда имеют бесконечное протяжение и, следовательно, всегда присутствуют в области действия сил. При строгом описании процесса рассеяния надо начальное состояние изображать волновым пакетом, так как пучок падающих частиц коллимирован в пространстве и попадает в область действия сил только через некоторое время, а рассеянные волны должны появляться только после того, как падающая волна достигнет области действия сил. Если начальное состояние описывается волновым пакетом, то значение импульса в падающей волне будет задано с неопределенностью Др - h / R, где R - линейные размеры пакета. Во всех случаях, когда эксперименты ведутся с хорошо коллимированными и достаточно монохроматическими пучками частиц, размеры волновых пакетов значительно ( R г0) превышают размеры атомных систем. Поэтому неопределенность значений импульса в пакете волн будет очень мала по сравнению с изменением импульса, обусловленным действием потенциала, приводящего к рассеянию. Этим оправдывается упрощение, вводимое заменой волновых пакетов плоскими волнами. [29]
Величина в квадратных скобках представляет собой поправочный множитель, учитывающий конечность радиуса действия сил в данном частном случае. Мы видим, что если krc не очень велико, то этот множитель линейно [ как ( 1 агс) ] зависит от размеров области действия сил. Здесь k ] kp - Mpkd / MD - При обычных значениях а и гс поправочный множитель мало отличается от единицы. [30]