Cтраница 3
Практически полное насыщение ядерных сил достигается у а-ча-стицы, представляющей собой устойчивое образование из двух протонов и двух нейтронов. Насыщенность ядерных сил может быть увязана с короткодействующим характером этих сил, если предположить, что за пределами радиуса действия ядерных сил притяжения между нуклонами действуют силы отталкивания, препятствующие тому, чтобы в область действия сил притяжения попало слишком много нуклонов. [31]
Практически полное насыщение ядерных сил достигается у а-ча-стицы, представляющей собой устойчивое образование из двух протонов и двух нейтронов. Насыщенность ядерных сил может быть увязана с короткодействующим характером этих сил, если предположить, что за пределами радиуса действия ядерных сил притяжения между нуклонами действуют силы отталкивания, препятствующие тему, чтобы в область действия сил притяжения попало слишком много нуклонов. [32]
Практически полное насыщение ядерных сил достигается у а-частицы, представляющей собой устойчивое образование из двух протонов и двух нейтронов. Насыщенность ядерных сил может быть увязана с короткодействующим характером этих сил, если предположить, что за пределами радиуса действия ядерных сил притяжения между нуклонами действуют силы отталкивания, препятствующие тому, чтобы в область действия сил притяжения попало слишком много нуклонов. [33]
Очевидно, что в этом случае положение аналогично тому, которое имеет место для интеграла столкновений Ландау. Именно, можно говорить о применимости интеграла столкновений в случае распределений, пренебережимо слабо меняющихся на расстояниях порядка радиуса дебаевского экранирования ( определяющего радиус действия сил) и пренебрежимо медленно изменяющихся за время полета частицы через область действия сил. Последнее означает, что характерное время изменения распределений заряженных частиц должно быть велико по сравнению с соответствующими ленгмюровскими частотами плазменных колебаний. [34]
Однако плоские волны, строго говоря, непригодны для точного описания процесса рассеяния методом квантовых переходов, так как они всегда имеют бесконечное протяжение и, следовательно, всегда присутствуют в области действия сил. При строгом описании процесса рассеяния надо начальное состояние изображать волновым пакетом, так как пучок падающих частиц коллимирован в пространстве и попадает в область действия сил только через некоторое время, а рассеянные волны должны появляться только после того, как падающая волна достигнет области действия сил. Если начальное состояние описывается волновым пакетом, то значение импульса в падающей волне будет задано с неопределенностью Др - h / R, где R - линейные размеры пакета. Во всех случаях, когда эксперименты ведутся с хорошо коллимированными и достаточно монохроматическими пучками частиц, размеры волновых пакетов значительно ( R га) превышают размеры атомных систем. Поэтому неопределенность значений импульса в пакете волн будет очень мала по сравнению с изменением импульса, обусловленным действием потенциала, приводящего к рассеянию. Этим оправдывается упрощение, вводимое заменой волновых пакетов плоскими волнами. [35]
Однако плоские волны, строго говоря, непригодны для точного описания процесса рассеяния методом квантовых переходов, так как они всегда имеют бесконечное протяжение и, следовательно, всегда присутствуют в области действия сил. При строгом описании процесса рассеяния надо начальное состояние изображать волновым пакетом, так как пучок падающих частиц коллимирован в пространстве и попадает в область действия сил только через некоторое время, а рассеянные волны должны появляться только после того, как падающая волна достигнет области действия сил. Если начальное состояние описывается волновым пакетом, то значение импульса в падающей волне будет задано с неопределенностью Др - h / R, где R - линейные размеры пакета. Во всех случаях, когда эксперименты ведутся с хорошо коллимированными и достаточно монохроматическими пучками частиц, размеры волновых пакетов значительно ( R г0) превышают размеры атомных систем. Поэтому неопределенность значений импульса в пакете волн будет очень мала по сравнению с изменением импульса, обусловленным действием потенциала, приводящего к рассеянию. Этим оправдывается упрощение, вводимое заменой волновых пакетов плоскими волнами. [36]
В электронно-лучевой трубке электроны с начальной горизонтальной скоростью и влетают в область электрического поля протяженности /, де на них действует вертикальная сила со стороны заряженных отклоняющих пластин. Чему равна эта сила, если электроны, попадая на экран, смещаются на расстояние у по сравнению со случаем незаряженных пластин. Экран находится на расстоянии L от центра области действия шектрической силы. [37]
Далее следует рассмотреть внутренний потенциал о; под этой величиной понимается электрический потенциал внутри фазы. Разность внутренних потенциалов фаз, tf - , носит название гальванической разности потенциалов. К сожалению, это - неопределенная величина, так как внутренний потенциал равен сумме электрического потенциала вне фазы и электростатической части работы, затрачиваемой на вывод электронов изнутри сквозь двойной электрический слой и через область действия зеркальных сил в точку внешнего пространства, в которой измеряется электрический потенциал. Мы пока не располагаем возможностью отделения электростатической части работы выхода электрона от химической части, обусловленной различием в химическом окружении электрона внутри и вне фазы. Вследствие неопреаеленности внутреннего потенциала и гальванической разности потенциалов, оперировать с этими величинами не представляется возможным; но они настолько часто упоминаются ( или подразумеваются), когда говорят об электрическом потенциале внутри металла2 или о разности потенциалов двух фаз, что уточнить эти понятия было необходимо. [38]
Полученные и использованные в первой части книги граничные условия зависят от частоты. Они в этом смысле менее локальны, чем граничные условия модели анизотропной проводимости. Эта потеря общности есть неизбежная плата за уточнение граничных условий - они содержат отношение периода к длине волны и являются следствием решения задачи дифракции на физически бесконечно малом объеме, имеющем размер порядка периода. Наличие еще одного параметра малости ( 1 - q) вызывает увеличение области действия близкодействующих сил, делает размер этой области много большим размера периода, локальность ослабляется. [39]
В растворах электролита преобладающим взаимодействием между ионами является кулоновское притяжение и отталкивание, обусловленные их электрическими зарядами. Эти силы обратно пропорциональны квадрату расстояния между ионами. Кроме этих кулоновских сил, действуют также ван-дерваальсовы силы, не зависящие от наличия свободных электрических зарядов. Их действие, однако, обратно пропорционально более высокой степени расстояния между частицами, и поэтому область их эффективного действия намного короче, чем область действия кулоновоких сил. Вандервааль-совы силы значительны только между соседними частицами, в то время как кулоновские силы могут действовать на расстояния в несколько атомных диаметров. [40]
Уменьшение расстояний между молекулами необходимо, чтобы силы взаимодействия сделались достаточно большими и могли связать молекулы между собой. Охлаждение газа необходимо, чтобы уменьшить среднюю кинетическую энергию молекул по сравнению с потенциальной энергией их взаимодействия. Тогда молекулы вещества не смогут преодолеть действующие между ними силы и разлететься, как это имеет место в газообразном состоянии; они вынуждены будут совершать беспорядочные движения по соседству друг с другом. Однако в отличие от твердого состояния молекулы жидкости имеют еще некоторую свободу передвижения; не отходя на большие расстояния друг от друга, молекулы переходят от области действия сил одних соседних молекул к области действия сил других молекул. Этим объясняется существование в жидкостях диффузии, а также малая скорость этой диффузии по сравнению с газами. [41]
Уменьшение расстояний между молекулами необходимо, чтобы силы взаимодействия между ними сделались достаточно большими и могли связать молекулы между собой. Охлаждение газа необходимо, чтобы уменьшить среднюю кинетическую энергию молекул по сравнению с потенциальной энергией их взаимодействия. Тогда молекулы вещества не смогут преодолеть действующие между ними силы и разлететься, как это имеет место в газообразном состоянии; они вынуждены будут совершать беспорядочные движения по соседству друг с другом. Однако, в отличие от твердого состояния, молекулы жидкости имеют еще некоторую свободу передвижения; не отходя на большие расстояния друг от друга, молекулы переходят от области действия сил одних соседних молекул к области действия сил других молекул. Этим объясняется существование в жидкостях диффузии, а также малая скорость этой диффузии по сравнению с газами. [42]
Уменьшение расстояний между молекулами необходимо, чтобы силы взаимодействия сделались достаточно большими и могли связать молекулы между собой. Охлаждение газа необходимо, чтобы уменьшить среднюю кинетическую энергию молекул по сравнению с потенциальной энергией их взаимодействия. Тогда молекулы вещества не смогут преодолеть действующие между ними силы и разлететься, как это имеет место в газообразном состоянии; они вынуждены будут совершать беспорядочные движения по соседству друг с другом. Однако в отличие от твердого состояния молекулы жидкости имеют еще некоторую свободу передвижения; не отходя на большие расстояния друг от друга, молекулы переходят от области действия сил одних соседних молекул к области действия сил других молекул. Этим объясняется существование в жидкостях диффузии, а также малая скорость этой диффузии по сравнению с газами. [43]
Уменьшение расстояний между молекулами необходимо, чтобы силы взаимодействия между ними сделались достаточно большими и могли связать молекулы между собой. Охлаждение газа необходимо, чтобы уменьшить среднюю кинетическую энергию молекул по сравнению с потенциальной энергией их взаимодействия. Тогда молекулы вещества не смогут преодолеть действующие между ними силы и разлететься, как это имеет место в газообразном состоянии; они вынуждены будут совершать беспорядочные движения по соседству друг с другом. Однако, в отличие от твердого состояния, молекулы жидкости имеют еще некоторую свободу передвижения; не отходя на большие расстояния друг от друга, молекулы переходят от области действия сил одних соседних молекул к области действия сил других молекул. Этим объясняется существование в жидкостях диффузии, а также малая скорость этой диффузии по сравнению с газами. [44]
Вебер показывает, что развитие рациональной религиозной этики именно в обладающих меньшей социальной значимостью слоях объясняется прежде всего их положением в обществе. Представители обеспеченных слоев, пользующихся почестями и властью, обычно создают свою сословную легенду, основанную на якобы особом присущем им свойстве - большей частью преимуществе происхождения; сам характер жизни этих слоев питает их чувство собственного достоинства. Напротив, слои социально угнетенные, место которых в обществе оценивается негативно, основывают свое достоинство прежде всего на вере в предназначенную им миссию добиться того, чтобы все изменилось - и те, кто здесь последние стали бы первыми. Верующие из низших слоев больше склонны к ориентации на потусторонний мир и вознаграждение в жизни иной. Они чаще испытывают страдания в своем соприкосновении с социальной системой и острее ощущают это как несправедливость, а потому они склонны рассматривать этот мир как область действия злых сил, сатаны. Они нуждаются в утверждении некой глубокой справедливости или смысла, который в конечном счете возобладает, добро должно победить зло. Напротив, теодицеи высших слоев - это теодицеи хорошей судьбы, а не отчаяния и бегства: удачливый хочет знать, что его удача - не слепой случай, что она заслуженная награда, что он ее стоит. [45]