Частичная область

Cтраница 2

Выбирая в каждой частичной области произвольную точку Pf ( xit у [), будем считать, что плотность во всех точках частичной области постоянна и равна плотности 8 ( Х, yt) в выбранной точке. [16]

Выбирая в каждой частичной области произвольную точку Pf ( xt, yi), будем считать, что плотность во всех точках частичной области постоянна и равна плотности - б ( х (, yt) в выбранной точке. [17]

Расчет ведем методом частичных областей, который основан на разбиении гребенки на две области: л 0 - пространство взаимодействия и л: 0 - пространство резонаторов. [18]

При уменьшении площади частичных областей точность решения повышается. [19]

Поэтому следует ограничиваться частичными областями Gv с возможно более простыми функциями Грина; к ним относятся круг, круговой двуугольник ( в частности, полукруг и угловая область) и круговой сектор. Следует также разбивать область на части, которые как можно больше перекрываются, с тем чтобы ускорить сходимость итераций. От выбора частичных областей существенно зависит объем вычислений. Стоит также сначала проверить, какой из методов более выгоден для вычислений: данный метод или изложенный в следующем пункте. [20]

Разобьем область Q на частичные области ij - тремя системами координатных поверхностей: г const, ф const, 6 const, которыми будут соответственно сферы с центром чале координат, полуплоскости, проходящие через ось Oz, и конусы с вершиной в начале координат и с осями, совпадающими с одной из полуосей Oz. Отбросив бесконечно малые высших порядков, будем рассматривать шестигранник MN как прямоугольный параллелепипед с измерениями, равными: dr по направлению полярного радиуса, г dQ по направлению меридиана, г sin 9 d ( p по направлению параллели. [21]

Разобьем область Q на частичные области vf тремя системами координатных поверхностей: г const, ф const, 9 const, которыми будут соответственно сферы с центром в начале координат, полуплоскости, проходящие через ось Oz, и конусы с вершиной в начале координат и с осями, совпадающими с одной из полуосей Oz. Отбросив бесконечно малые высших порядков, будем рассматривать шестигранник MN как прямоугольный параллелепипед с измерениями, равными: dr по направлению полярного радиуса, r dQ по направлению меридиана, r sin 0 df по направлению параллели. [22]

Хотя проще всего эти частичные области представлять себе связными, но для облегчения дальнейшего изложения выгодно не исключать для них возможности быть и несвязными. Pi соответствующей области и все подобные произведения сложим. [23]

Задачу дифракции решаем методом частичных областей. Использование его предполагает знание полных наборов собственных волн каждой из согласуемых систем, изображенных на рис. 3.31, 3.32. Полные наборы собственных воли слоистых прямоугольных волноводов с резистивными пленками были определены выше. [24]

При этом площади всех частичных областей неограниченно уменьшаются. Однако площадь фигуры может неограниченно уменьшаться без того, чтобы диаметр ее стремился к НУЛЮ ( ширина, стремится к нулю, а длина-нет; ср. [25]

Такой подход называют методом частичных областей; он был впервые применен к задачам электродинамики около полувека назад1), но, разумеется, в сколько-нибудь сложных случаях может быть реализован только с применением ЭВМ. [26]

Количество неравенств (8.17) в граничных частичных областях Q ( j2) m и частичных областях, лежащих на оси симметрии, можно уменьшить, отбрасывая очевидные. [27]

Поперечные сечения волноводов сложной формы. [28]

Здесь основное внимание уделено методу частичных областей ( МЧО) с учетом особенности поля на ребре и альтернирующему методу Шварца, на основе которых авторами получено наибольшее число практически значимых результатов. [29]

Степень точности возрастает при измельчении частичных областей. [30]

Страницы: 1 2 3 4