Замыкающая область

Cтраница 2

Вблизи торцов 110 -пластин, перпендикулярных к оси [001], лежащей в плоскости образца, также возникают замыкающие призмы. Однако из-за того, что две другие ОЛН наклонены под углом 45 по отношению к поверхности кристалла, структура замыкающих областей является сложной. [16]

Модель замкнутой доменной структуры Ландау - Лифшица. [17]

В результате магнитный поток оказывается замкнутым внутри кристалла. Магнитные полюсы на поверхности при этом исчезают, и вместе с этим обращается в нуль вклад магнитостатической энергии. Но в то же время увеличивается энергия анизотропии ( помимо той, которая входит в а), так как в замыкающих областях вектор намагниченности перпендикулярен легкой оси. [18]

Структура такого типа предложена в работе [96] и наблюдалась в железе Вильямсом [74], который привел фотографию такой ДС. Несмотря на кажущуюся возможность существования широких доменов, соизмеримых с размерами кристалла, такая ситуация не может реализоваться, поскольку приведет к сильному увеличению магнитоупругой энергии, пропорциональной объему замыкающих областей. Области Fe, намагниченные вдоль направлений [100], растянуты в этих направлениях и если объем замыкающих областей невелик, можно считать, что они сжаты основными областями, Таким образом, равновесные размеры доменов можно определить из минимума энергии ДГ и магнитоупругой энергии, которую можно приписать замыкающим областям, Для решения этой задачи фактически необходим расчет упругого равновесия ферромагнитных образцов при учете магнитострикции и ДС. Это удается сделать ( см. [153]) лишь в простейшем случае ДС типа представленной на рис. 2 22, если считать пластину настолько тонкой, что нормальные к поверхности пластины компоненты тензора напряжении olk dwM / de / fc равны нулю не только на поверхности пластины, но и во всей ее толще [83], Здесь wu - плотность энергии, включающая плотность упругой и магнитоупругой энергий. [19]

Силы обменного взаимодействия препятствуют антипараллельному расположению магнитных моментов, поэтому между доменами появляется сравнительно узкая область, в которой вектор намагниченности постепенно меняет свое направление на противоположное. Образование стенки толщиной 8 между намагниченными в противоположные стороны соседними областями требует затраты определенной энергии против сил обменного взаимодействия. В переходном слое магнитные моменты атомов распложены не вдоль направления легчайшего намагничивания и с этим также связана затрата энергии, которая называется энергией магнитной анизотропии. Такая энергия характеризуется константой магнитной анизотропии К, которая пропорциональна разности между площадями, ограниченными кривыми легкого и трудного намагничивания. Кроме перечисленных видов энергий, в кристалле существует еще один вид энергии, связанный с магнитострикцией. Так как основные и замыкающие области намагничены во взаимно перпендикулярных направлениях, они стремятся удлиниться ( укоротиться) также во взаимно перпендикулярных направлениях. [21]

Страницы: 1 2