Низкоэнергетическая область
Cтраница 1
Низкоэнергетическая область характеризуется большой длиной свободного пробега пиона, которая, как видно из рис. 5.2, существенно больше среднего расстояния между нуклонами в ядре. Взаимодействие является слабым, так что пион проникает глубоко внутрь ядра. Ввиду малой энергии и большой длины волны пиона представляется естественным рассматривать эту область как продолжение вблизипорогового района, знакомого нам из обсуждения пионных атомов в предыдущей главе. В этой области пион-ядерный потенциал успешно описывается через s - и р-волновое зтМ - взаи-модействие, видоизмененное за счет поляризуемости ядерной среды. Важную роль играет поглощение. В этом отношении анализ процессов рассеяния при низких энергиях подтверждает обоснованность подхода, базирующегося на оптической модели, который уже использовался при описании пионных атомов. [1]
В низкоэнергетической области этого интервала вероятность нейтрализации зарядов очень велика [62] - более 99 99 % для ионов Не, но все же достаточное число рассеен-ных ионов позволяет проводить определение. В действительности, высокая вероятность нейтрализации гарантирует, что те ионы, которые идентифицируются методом РМИ, образуются вследствие простых явлений рассеивания. Для этих частиц простая модель столкновения двух тел адекватно описывает механизм системы. Эта модель отражает взаимосвязь между энергиями падающего и отраженного пучков, углом рассеивания и массами падающих ионов и поверхностных атомов. Поэтому возможно идентифицировать поверхностные атомы через их массу. [2]
В низкоэнергетической области в сечении реакции доминирует поглощение, которое даже при Тх - 50 МэВ дает 75 - 80 % ат. В принципе, сюда входят и процессы, в которых перед поглощением пион неупруго рассеивается. Однако большая длина свободного пробега пиона при низких энергиях приводит к тому, что такие неупругие перерассеяния несущественны. Поэтому можно ожидать, что сечение поглощения связано в основном с лидирующими процессами двухчастичного захвата. Это подтверждается и более подробными расчетами. [3]
К р) существует низкоэнергетическая область чисто упругого рассеяния. В этом случае при энергии примерно 10 МэВ такое упругое рассеяние является чисто S-волновым и хорошо описывается двумя параметрами - длиной рассеяния а и эффективным радиусом г0, как это имеет место для рассеяния нейтрон - протон ( см. гл. При наличии экзотермических каналов ( например, в столкновениях рр) сечение при энергиях до 10 МэВ также является S-волновым, но подчиняется уже закону 1 / и ( см. гл. В обоих случаях мы говорим только о сильных взаимодействиях в пренебрежении кулоновским взаимодействием. При повышении энергии открываются все новые и новые неупругие каналы. В результате к верхнему краю области а) неупругое рассеяние начинает преобладать во всех столкновениях. [4]
К р) существует низкоэнергетическая область чисто упругого рассеяния. В этом случае при энергии примерно 10 МэВ такое упругое рассеяние является чисто 5-волновым и хорошо описывается двумя параметрами - длиной рассеяния а и эффективным радиусом / -, как это имеет место для рассеяния нейтрон - протон ( см. гл. При наличии экзотермических каналов ( например, в столкновениях рр) сечение при энергиях до 10 МэВ также является S-волновым, но подчиняется уже закону 1 / у ( см. гл. В обоих случаях мы говорим только о сильных взаимодействиях в пренебрежении кулоновским взаимодействием. При повышении энергии открываются все новые и новые неупругие каналы. В результате к верхнему краю области а) неупругое рассеяние начинает преобладать во всех столкновениях. [5]
При Es 0 07 МэВ формула (5.22) хорошо описывает зависимость сечения от энергии во всей низкоэнергетической области. [6]
Для легких элементов ( кроме Н и Не) спектры Оже-электронов достаточно просты, лежат в низкоэнергетической области и легко расшифровываются. Однако одновременно появляются пики, соответствующие Оже-переходам KLM, КММ и другие, которые располагаются в удобной для анализа низкоэнергетической области. [7]
На рис. 5.5 представлен амплитудный спектр у-квантов, возникающих в реакции 56Ре ( я, ) 57Ре, для низкоэнергетической области. [8]
Спектральная зависимость /) 2-линии, показанная на рис. 3.2.5 - 3.2.7, может быть объяснена в рамках процессов безызлучательной рекомбинации [36], в частности, высокоэнергетический участок интерпретируется в рамках активируемых безызлучательных процессов перехода, когда электрон рекомбинирует с дыркой на центрах свободных связей. Пик в низкоэнергетической области спектральной зависимости считается результатом туннельного перехода захваченного электрона на излучательном центре в центр свободной связи, как показано на рис. 3.2.8, так как туннельный переход усиливает безызлучательную рекомбинацию, в результате чего ( Д / / /) ЭПР линии Огувеличивается. Анализ спектральной зависимости ОДМР-сиг-налов позволяет определить положения уровней А - центров и дважды занятых центров свободных связей. В табл. 3.2.2 дана сводка значений ЕА и Ер совместно со значениями Elf. ЕА и E-D обозначают глубину уровней Л - центров и дважды занятых центров свободных связей соответственно, а через Е0, Ещ и Е / 1 обозначены оптическая ширина запрещенной зоны и энергии фотонов высокоэнергетического и низкоэнергетического краев спектра люминесценции соответственно. [9]
 |
Угловые распределения упругого рассеяния я - мезонов на Не. [10] |
На пороге параметры bo я со являются действительными. Выше порога у них появляются мнимые части, которые в низкоэнергетической области малы по сравнению с действительными частями. Дифференциальное сечение разделяется на два сомножителя. Первый из них - это квадрат ядерного формфактора lp ( Q) l2, который плавно меняется на характерном интервале импульса Q - 1 / R, где R - радиус ядра. Второй сомножитель вносит дополнительную угловую зависимость эффективной лгМ - амплитуды. [11]
Поэтому для реализации ГГМ-П в качестве источников у-излу-чения используют радионуклиды l37Cs ( E. Для измерения рассеянного излучения применяют газоразрядные детекторы типа МС и СТС, имеющие малую эффективность в низкоэнергетической области у-излуче-ния, или сцинтилляционные детекторы с кристаллами NaJ ( Т1) и металлическими фильтрами. Защиту детектора от прямого у-излучения источника осуществляют разделительным свинцовым экраном достаточной толщины. [12]
Для легких элементов ( кроме Н и Не) спектры Оже-электронов достаточно просты, лежат в низкоэнергетической области и легко расшифровываются. Однако одновременно появляются пики, соответствующие Оже-переходам KLM, КММ и другие, которые располагаются в удобной для анализа низкоэнергетической области. [13]
PhenH) получены восстановлением HRe04 в НС 2 экв. ИК-спектры этих солей характеризуются полосой в области 951 см-1, отнесенной к связи Re - О, и рядом других полос в низкоэнергетической области. Анион ReOQ4 - образуется при восстановлении Re04 - в смеси СН3ОН и конц. [14]
В этом смысле механизм поляризации кора второго порядка имеет сильную пионную компоненту, так как в тензорном взаимодействии доминирует однопионный обмен. Эти эффекты поляризации кора имеют то общее, что они перераспределяют интенсивность гамов-теллеровских переходов, сдвигая часть ее к высоким энергиям, и снижая тем самым интенсивность, наблюдаемую в низкоэнергетической области около гамов-теллеровского резонанса. [15]
Страницы: 1 2