Низкоэнергетическая область

Cтраница 2

Исследование закономерностей формирования спектральных распределений ГИРЗ на большом зонде. а. [16]

Особенностью комплекса является использование созданной во ВНИИГИСе широкодиапазонной модификации СНГК в двухзондовом варианте. Данная модификация по сравнению с обычным СНГК характеризуется повышенной информативностью, что обусловлено широким динамическим диапазоном измеряемых гамма-квантов ( 0.03 - 9 МэВ), а также специальным разделением широкодиапазонного спектра на две области, позволяющие исследовать высоко - и низкоэнергетические области спектра с разной детальностью. Это дает возможность, помимо обычной спектрометрической информации об излучении ра-диационно-активных элементов ( Н, Fe, Ca, Si и др.) и интеграла НГК, по излучению от борного фильтра-конвертора получать данные, аналогичные ННК по тепловым нейтронам, а по многократно рассеянному излучению - ГГК-П, т.е. фактически осуществлять многометодные измерения за одну спуско-подъемную операцию ( рис. 2), а при использовании многозондо-вого варианта СНГК-Ш оценивать нейтронные и гамма-лучевые параметры исследуемых сред и их соотношения. [17]

Солнечные элементы на основе GaAlAs со слоем люминофора марки Roehm - Haas 2154 обладают повышенной спектральной чувствительностью в области высоких энергий фотонов, и их КПД возрастает с 14 до 15 %, а в некоторых случаях-с 11 5 до 13 5 % [17] - Применение покрытия Roehm - Haas 2154 в солнечных элементах из аморфного кремния с р - i - м-структурой приводит к значительному повышению чувствительности в области высоких энергий фотонов, однако максимальное значение спектральной чувствительности при этом снижается и КПД в условиях АМО существенно не изменяется. Спектральные зависимости чувствительности тыльно-барьерного солнечного элемента со структурой Ct S - CdS на кварцевой подложке, покрытой слоем CcbSnO при отсутствии и наличии люминесцентного покрытия, активированного рубреном, приведены на рис. 8.6. Люминесцентное покрытие значительно повышает чувствительность элементов при высоких энергиях фотонов, не оказывая отрицательного влияния на чувствительность в низкоэнергетической области. [18]

Имеется замечательное соответствие между солитонами в некоммутативных калибровочных теориях и D-бранами в теории струн. В пространствах достаточно высокой размерности солитоны представляют собой протяженные объекты меньшей размерности. На мировой поверхности ряда некоммутативных солитонов локализуются калибровочные поля - это свойство является определяющим и для D-бран. D-бран, по крайней мере, в низкоэнергетической области. [19]

Диаграммы, описы-вающие комптон-эффект иа пионе в приближении де. [20]

Эти вычисления показывают, что радиус я-мезона почти целиком определяется вкладом барионных треугольных диаграмм в я-мезонный форм-фактор. Мезон-ные петли, так же как и / С-мезонные петли, дают малый вклад в с / 2-член форм-фактора. В то же время учет я-мезоннйй петли важен для правильного описания порогового поведения форм-фактора. Тем самым совокупность рассмотренных диаграмм полностью определяет поведение форм-фактора в низкоэнергетической области. [21]

Процесс рассеяния вторичных Y-квантов на угол больше 90. [22]

Так как это излучение возникает на основе фотоэффекта, вероятность которого возрастает с увеличением порядкового номера элемента, то это необходимо учитывать при конструировании кожуха и защитного экрана спектрометрического сцинтилляционного детектора. Если в качестве защитного материала используется свинец, то в низкоэнергетической области спектра появляется пик от характеристического излучения свинца с энергией приблизительно 0 080 Мэв. Для снижения этого вида паразитного излучения используется набор экранов. Обычно для подавления характеристического излучения свинца используются экраны из кадмия толщиной около 1 мм и меди толщиной 0 15 мм. [23]

Геометрия взаимодействия пучка электронов с конвертером соответствует ранее описанной. Полученные значения относительного вклада выведенного из мишени ХРИ составляют 18 5 % по числу квантов и 2 1 % - по энергии. Рассчитанная средняя поглощенная доза выведенного ХРИ в Si и Аи мишенях составляет соответственно 6 3 и 5 9 % относительно полной дозы ТИ и ХРИ. Таким образом, при генерации электромагнитного излучения, в особенности в низкоэнергетической области, ХРИ вносит заметный вклад. [24]

Угловое распределение гамма-квантов на глубине 0 19 г / см2 тан-талового поглотителя. Начальный спектр электронов соответствует. Кривая 1 - одночастичное приближение, 2 - при токе пучка 1 МА, на.| Поток энергии тормозного излучения по глубине танталового поглотителя при начальном спектре электронов. Кривая 1 - одночастичное приближение, 2 - при токе пучка 1 МА, t - 100 не. [25]

Рассмотрим взаимодействие с поглотителем сильноточного электронного пучка со следующими параметрами: ток - 1 МА, энергия - 1 МэВ, радиус пучка - 1 см. В этом случае наблюдается разлет вещества и влияние магнитного поля пучка на характеристики электронов и, соответственно, генерируемых ими квантов тормозного излучения. На рис. 6.10 приведены энергетические спектры тормозного излучения. С увеличением времени после начала импульса тока наблюдается более жесткий спектр, что объясняется протеканием нескольких конкурирующих процессов. Во-первых, увеличивается количество сгенерированных гамма-квантов в барьерной геометрии за счет уменьшения пробега электронов при наличии магнитного поля. Во-вторых, наблюдается более сильное самопоглощение квантов в поглотителе, особенно в низкоэнергетической области, за счет уширения углового распределения электронов в магнитном поле. [26]

Блок-схема спектрометра. [27]

Верхний детектор состоит из кристалла антрацена размером 20x10 мм с толщиной упаковки верхнего основания 0 2 мг ] см2, сочлененного с ФЭУ-13. Между кристаллами находится кювета с пробой. Кювета изготовлена из органического стекла внутренним диаметром 25 и высотой 4 мм. Один одноканальный дискриминатор 9 настраивается на пик полного поглощения характеристического рентгеновского излучения, а второй 7 - на пик конверсионных электронов ба-рия-137. В связи с тем, что проба в кювете имеет толщину 100 мг / см2, спектр от конверсионных электронов размыт и сдвинут в низкоэнергетическую область спектра. Поэтому второй дискриминатор настраивается на энергетическую область 0 375 - 0 790 Мэв. Регистрация излучений от других радиоактивных изотопов, распад которых также сопровождается характеристическим рентгеновским излучением, в области 0 030 Мэв здесь не происходит. [28]

Но значение ПСКЭ состоит не только в корреляции данных рассеяния. Картины рассеяния при низких и при высоких энергиях существенно различны. При низких энергиях полные сечения выказывают резонансно подобное поведение, так что характерные черты мнимой части амплитуды при низких энергиях определяются ре-зонансами. При высоких энергиях основные черты рассеяния описываются на языке полюсов Редже. Если заменить Im F в подынтегральном выражении вкладом от резонансов, то ПСКЭ будут представлять собой приближенные соотношения между проинтегрированным вкладом резонансов ( в s - и н-каналах), расположенных в области от 0 до v А, и вкладом в Im F от полюсов Редже a ( t) при v А. В силу аналитичности можно продолжить функции а ( /) и 6 ( t) из области / - 0 в область t 4m2, где t имеет смысл энергетической переменной / - канала. Разумеется, Im F в низкоэнергетической области определяется не только резонансами; существует фон рассеяния. Однако связь между резонансами обоих каналов не утрачивается, если, например, одна из траекторий а не содержит резонансов, но как бы соответствует фону рассеяния и описывает феноменологически влияние неупругих процессов. [29]

Страницы: 1 2