Облучение - среда
Cтраница 1
 |
Термическая деструкция нитроцеллюлозы в и-бутилацетате.| Зависимость ультразвуковой деструкции от темпера - туры. [1] |
Облучение среды интенсивными колебаниями обычно сопровождается заметными термическими явлениями ( стр. [2]
Для облучения среды в обоих случаях используют точечные источники у-излучения. [3]
При облучении среды в процессе экстракции интенсивными акустическими колебаниями удается за счет перемешивающего действия ультразвука распределить капли бензола по высоте колонки и удержать их в контакте с водным раствором гваякола в течение 2 - 3 мин. В этих условиях легко можно наблюдать пульсацию капелек бензо ла в интенсивном ультразвуковом поле. [4]
 |
Примеры графического расчленения кривой /. а / ( т для смеси радиоактивных изотопов ( а и отбивки ВНК в необсаженной скважине ( б ( по. [5] |
После окончания облучения среды против точки устанавливают индикаторную часть скважинного прибора и регистрируют изменение во времени интенсивности / 7а рег. [6]
Для твердотельных лазеров передача энергии активным центрам происходит в процессе облучения среды от источника накачки. Под действием внешнего электромагнитного излучения атомы газовой системы переводятся в возбужденное состояние и могут излучать. [7]
Мы можем, таким образом, констатировать, что при облучении среды когерентной волной и при хаотическом распределении стоксовых квантов и поляритонов скорость генерации стоксовых фотонов точно так же зависит от среднего числа частиц, как и при состояниях с фиксированным числом частиц. Поэтому можно, конечно, воспользоваться полученными для этих состояний заключениями и выводами. Аналогично скорости генерации стоксовых квантов определяются скорости генерации поляритонов и уничтожения лазерных квантов. [8]
Скорость поглощения энергии, или мощность дозы, является одним из параметров условий облучения среды. Этот параметр соответствует количеству энергии облучения, поглощенной в единице массы ( объема) облучаемой среды за единицу времени. [9]
Второе слагаемое в правой части уравнения ( 3.16 - 69) представляет собой вклад, вносимый облучением среды стоксовои волной. Поскольку 5л ( 0) / 50 1 обе кривые однотипны; однако для больших значений Sz. При возрастающей интенсивности SL ( 0) лазерного облучения система уравнений ( 3.16 - 68) правильно передает три стадии комбинационного рассеяния. [10]
Испытания показывают, что изменения плотности не зависят от давления и состава контактирующей со смолами в процессе облучения среды. [11]
В квазистационарном режиме ( длительность импульса TL много больше поперечного времени релаксации т), который мы сначала рассмотрим, при облучении среды импульсом со средней частотой ю / 2Й справедливы следующие уравнения баланса для плотности потока фотонов / и инверсии уг. [12]
Нетрудно видеть, что в данном случае из-за большего расхождения лучей и потерь энергии при переходе волны из одной среды в другую интенсивность УЗ К в среде / / будет меньше, чем в случае облучения среды излучателем, расположенным на ее поверхности. [13]
Монохроматичность лазерного излучения не является критичной в случае термических процессов лазерной технологии. Однако для лазерной химии, разделения изотопов, медицины, биологии и других технологических процессов, в основе которых лежит селективность воздействия лазерного излучения на определенные компоненты подвергающейся облучению среды, монохроматичность излучения лазера, так же как и возможность плавной перестройки его частоты, играет не меньшую роль, чем интенсивность излучения. [14]
Кроме высокой интенсивности лазерного излучения в методах термооптической спектроскопии очень важно еще одно свойство лазеров. В результате локального нагрева при облучении среды лазерным излучением в ней устанавливается распределение оптических характеристик, профиль которого соответствует распределению энергии падающего излучения. В табл. 11.12 приведены данные об образующихся в результате поглощения термооптических элементах, измеряемых сигналах, методах их регистрации и областях применения таких методов. [15]
Страницы: 1 2