Cтраница 2
На рамы одной стороной опирают укрупненные монтажные блоки из сборных элементов по типу, изображенному на рис. 9.13, г. Здесь оболочка положительной гауссовой кривизны образуется по форме поверхности с горизонтальной осью вращения. В этом варианте формообразования получается наименьшее число типов сборных элементов. Сборные элементы крайних поясов оболочки имеют ( в плане) слегка трапециевидную конфигурацию. Вследствие этого около двух сторон контура оболочки приходится устраивать доборные элементы. [17]
При больших г2 fej fcj краевой эффект является неосциллирующим. Этот результат является вполне естественным, если учесть, что при больших показателях изменяемости оболочка ведет себя практически как пластина. При малых г2 краевой эффект может оказаться осциллирующим. Это справедливо как для оболочек положительной гауссовой кривизны, так и для оболочек отрицательной гауссовой кривизны. [18]
Основные типы структур пространственных стержневых систем приведены на рис. 12.16 и 12.17. В основе первой группы структур лежит сеть из четырехугольных ячеек. Вторая группа структур основана на сети из треугольных ячеек. Узлы однослойных структур расположены на одной поверхности, а узлы двухслойных структур - на двух поверхностях. Однослойные структуры характерны для третьего типа пространственных покрытий - стержневых оболочек положительной гауссовой кривизны, сетчатых куполов. Они применяются также в цилиндрических оболочках небольшого пролета. Для стержневых плит чаще всего используются двухслойные структуры. [19]
![]() |
Основные типы пространственных покрытий.| Структуры пространственных покрытий на основе квадратной ячейки. [20] |
В основе первой группы структур ( см. рис. 19.2) лежит сеть из четырехугольных ячеек. Вторая группа структур основана на сети из треугольных ячеек. Однослойные структуры характерны для третьего типа пространственных покрытий - стержневых оболочек положительной гауссовой кривизны, сетчатых куполов. Они применяются также в цилиндрических оболочках небольшого пролета. [21]
В литературе принято называть эти уравнения уравнениями теории пологих оболочек. Соответствующие решения окалываются затухающими на расстоянии по дуге порядка Я, УДА. Многие авторы рекомендуют применять их и для оболочек, размер которых в плане существенно больше, чем Я. Так, Власов рекомендовал эти уравнения для оболочек, у которых стрела подъема не превышает 1 / 5 пролета, никак не оговаривая при этом относительную толщину. Многочисленные расчеты с помощью приближенных уравнений (12.16.4) и уравнений точной теории, которые мы здесь не приводим, показали, что для оболочек, применяемых обычно в строительной практике, разница сравнительно невелика и рекомендация Власова может считаться практически обоснованной, хотя строгий анализ подтверждает пригодность уравнений (12.16.4) лишь для оболочек, размер которых в плане имеет порядок К, или для исследования краевых эффектов в оболочках положительной гауссовой кривизны. В оболочках отрицательной кривизны состояния изгиба могут простираться сколь угодно далеко вдоль асимптотических линий. В оболочках нулевой кривизны, например цилиндрических, изложенная в § 12.13 теория применима далеко не всегда. Действительно, приближенная теория изгиба и кручения тонкостенных стержней открытого профиля, изложенная в § 9.15, по существу представляла собою некоторый упрощенный вариант теории оболочек. [22]