Образование - возбужденное состояние
Cтраница 2
Стандартным источником для исследования соединений иода является Zn129Te - полупроводник с кубической структурой. Изотоп 129Те распадается с образованием возбужденного состояния 1291, в результате чего возникает одна сравнительно узкая линия излучения. Эксперименты обычно проводятся при низких температурах, например 100 К и ниже. [16]
Установлено, что явление мультилюминесценции, наблюдаемое для биядерных [ M ( CAN) ( u - CN) M ( C AN) ] комплексов, определяются процессами деградации энергии из двух в значительной степени изолированных возбужденных состояний, локализованных на ( М ( САМ) - и ( M ( C AN) - фрагментах, каждое из которых характеризуется фиксированными энергетическими и кинетическими параметрами практически независимо от состава комплексов. Влияние состава комплексов в определяет эффективность образования возбужденных состояний, локализованных на ( M ( CAN) - и ( M ( C AN) - фрагментах, в результате процессов колебательной релаксации, внутренней и интеркомбинационной конверсии. [17]
Теория собственного поглощения, рассмотренная в предыдущих разделах, не учитывала кулоновского притяжения в возбужденной электронно-дырочной паре. При поглощении фотона в изолирующих материалах кулоновское притяжение может привести к образованию возбужденного состояния, в котором электрон и дырка остаются связанными друг с другом в водоро-доподобном ( или подобном позитронию) состоянии. Энергия образования этого возбужденного состояния, называемого экси-тоном, меньше ширины запрещенной зоны, поскольку последняя представляет собой минимальную энергию, требуемую для создания разделенной электронно-дырочной пары и, следовательно, для возникновения фотопроводимости. Экситон может двигаться по кристаллу, но, поскольку электрон и дырка движутся вместе, фотопроводимость при этом не возникает. [18]
Для тепловых нейтронов в 94 % случаев первая реакция идет С образованием возбужденного состояния Li7 с энергией 0 478 Мэв. Это возбуждение снимается высвечиванием укванта такой же энергии. [19]
 |
Спектр поглощения монокристалла мет-ниоглобина при Т 4 2 К без внешнего магнитного поля ( а в в поле Н - 200 Э ( б.| Схема распада Со. [20] |
С временной задержкой измерить спектры испускания в заданный момент времени относительно момента образования возбужденного состояния. Таким методом обнаруживаются неравновесные зарядовые состояния ионов с временами жизни, значительно меньшими, и можно проследить кинетику распада этих состояний. [21]
В условиях высокотемпературных ( 300 - 500 С) реакций распада МОС возможно образование возбужденных состояний молекул МОС и продуктов первичного их распада. Большинство вторичных реакций образующихся радикалов и лигандов, так же как влияние их строения на соотношение между реакциями, может быть трактовано с успехом на основе теории дезактивации и реакций возбужденных электронных состояний молекул. Поэтому для исследования процессов термораспада МОС при высоких температурах полезно привлекать данные электронных и колебательных спектров, данные расчета МО и результаты структурных и термодинамических исследований. [22]
В то время как бомбардировка пучком высокоэнергетических электронов вызывает появление только возбужденных синглетных молекул, медленные электроны могут образовывать и синглетное, и трип-летное состояния. Поскольку вероятность захвата электрона исходным ионом в газовой фазе мала, доминирующей реакцией образования возбужденных состояний в газе будет прямое воздействие излучения, а в конденсированной фазе - и непосредственное возбуждение, и нейтрализация зарядов. [23]
Существует и др. определение квантового выхода - как отношение числа молекул, участвующих в фотохим. От квантового выхода следует отличать квантовую эффективность - отношение скорости процесса к скорости образования возбужденного состояния, из к-рого протекает данный процесс. Квантовый выход и квантовая эффективность равны для процессов, происходящих из синглетного возбужденного состояния. [24]
 |
Схема уровней энергии для кристалла NaCl. На схеме алагш значения энергии оптических переходов электронов. [25] |
Численные значения энергии, приведенные на рис. 61 вэв, относятся к NaCl, но подобные еще более полные данные имеются также для КС1 и КВг. Первая полоса собственного поглощения ( максимум при X - 1580 А) связана с образованием возбужденных состояний - эк-ситонов, представляющих собой такое соединение электрона с положительной дыркой, которое способно перемещаться по кристаллу как единое целое. По этой причине поглощение света в области первой полосы не сопровождается возникновением фотопроводимости. [26]
В этих случаях, помимо процессов генерации радикалов, в системах возникают электроны и молекулярные катионы, а также возбужденные молекулы. Как отмечено в [10], спиновые ловушки могут реагировать со всеми этими частицами с образованием соответствующих ионных и возбужденных состояний. Ионизация и возбуждение спиновых ловушек может протекать и в результате прямого поглощения энергии. [27]
Две другие гс-связи молекул ацетилена не могут быть использованы таким путем. Они образуют заполненные орбитали типа % и Ь % точно так же, как первые две тг-связи. Реакция все еще выглядит сильно запрещенной за счет начинающегося образования возбужденного состояния. Непоказанные d - орбитали относятся к типам аг и а2 и помочь делу не могут. [28]
В этом разделе мы рассмотрим, как можно использовать эффект Мессбауэра для изучения последствий ядерных превращений. Обсуждаются такие превращения, которые изменяют только зарядовое состояние мессбауэровского иона, а также и более энергичные акты, которые смещают атом из его первоначального положения в узле решетки. События, изменяющие зарядовые состояния, могут вызывать вторичные эффекты, включающие образование оптических возбужденных состояний и химические превращения; более энергичные акты могут приводить к локальному разогреву решетки. В экспериментах по изучению последствий ядерных событий объектом исследования является источник, а не поглотитель. Временная шкала наблюдения определяется временем жизни состояния, ответственного за испускание мессбауэровских у-лучей. [29]
При этом достигают таких параметров, к-рые недоступны при др. методах воздействия, напр, давления порядка тысяч ГПа. Вследствие огромных скоростей нагружения при этом может возникать неравновесное состояние в-ва с образованием возбужденных состояний молекул. Особенно значительные эффекты наблюдаются в зоне ударного скачка, ширина к-рой - 10 нм, поскольку время воздействия на в-во ударного скачка составляет 10 12 - 10 - 13 с, что соответствует временам внутримолекулярных колебаний. Под действием ударного скачка сначала резко увеличивается энергия постулат, движения молекул, к-рая затем распределяется по внутренним степеням свободы. В результате происходит разрыв хим. связей, соответствующих максимальным частотам колебаний, и оказываются возможными взаимодействия, к-рые другими способами реализовать трудно или вовсе невозможно. В частности, происходят хим. р-ции с образованием продуктов, специфичных только для этого типа воздействия на в-во. ГПа, а т-ра 200 С, претерпевают частичное разложение с разрушением бензольного кольца, тогда как в статич. [30]
Страницы: 1 2 3