Обращение - поле
Cтраница 2
Вместе с потенциалом Ф выбывает и сопряженная ему плотность 4-тока Г, которую приходится, как и в электронной теории Лоренца, добавлять к полю как чуждый элемент. Функция W выбирается таким образом, чтобы предотвратить всякую возможность обращения поля в точке расположения электрона в бесконечность. Тогда для собственной энергии электрона удается получить конечное значение, следовательно избавиться от той трудности классической теории, что при а-0 ( точечный электрон) его собственная энергия обращается в бесконечность. [16]
С другой стороны, Альтшулер и др. [3] отмечают, что приполярные поля вносят лишь небольшой вклад в полный осесимметричный дипольный момент Солнца, направленный вдоль оси вращения. Следовательно, приполярные поля сами по себе не обязательно являются лучшим критерием обращения полоидального поля. [17]
Такая динамическая система, по-видимому, не очень устойчива, так что слабое возмущение может привести к большим потрясениям ( если не к полному беспорядку, когда жидкость приобретает скорости порядка сантиметров в секунду), которые прекращают действие-динамо и активно разрушают поле. Каким образом восстанавливается порядок и скорость движений жидкости падает до 10 - 3 - Ю - см / с. Это очень интересный и очень трудный вопрос. Брагинский [ 121 указал, что близость динамо-чисел, необходимых для генерации статического диполя и осциллирующего квадруполя, делает допустимым простой механизм обращения поля. [18]
Фабри - Перо, состоящий из двух плоских параллельных зеркал. Если между зеркалами, расположенными на расстоянии d друг от друга, нормально к ним распространяется плоская волна, то в результате отражения ее от зеркал в пространстве между ними образуются стоячие волны ( собств. В действительности из-за дифракции на краях зеркал поле колебаний зависит и от поперечных координат, а колебания характеризуются также поперечными индексами т, п, определяющими число обращений поля в 0 при изменении поперечных - координат. [19]
Мы хотим теперь учесть существование релаксационных процессов с помощью уравнений (2.16), но в то же время использовать и полученные нами ранее решения, согласно которым m следует за Не ( как это видно из фиг. Это значит, что релаксационные члены в некотором смысле должны быть малыми. Если 1 / 7 или 1 / Г2 превышает yHiy то релаксационные процессы приведут к затуханию намагниченности М прежде, чем успеет произойти хотя бы даже один цикл ларморовой прецессии вокруг Не. Затем в процессе модуляции поля Н0 или частЪты оз угол 0 между Н0 и Не должен меняться заметным образом за время, меньшее по сравнению с Ти в противном случае М релакси-рует снова к равновесному значению М0 еще до того, как будет завершен процесс обращения поля Н, ( см. фиг. [20]
Уравнения (18.4), (18.5) и (18.7) все вместе образуют замкнутую систему уравнений для магнитного поля ( при заданной скорости жидкости или Г), обычно называемую уравнениями динамо. Несколько более детальный вид уравнения (18.7) приведен в § 18.3, где учтено воздействие циклонических движений как на азимутальное, так и на меридиональное поле и сохранены эффекты высших порядке. Физический смысл и математические решения уравнений динамо являются предметом следующей главы. Если выбрать правдоподобный вид конвективных движений и неоднородного вращения в сфере, наполненной проводящей жидкостью, то уравнения динамо приводят к иерархии решений, из которых низшее по порядку - диполь, аналогичный тому, каким обладает в настоящее вРемя Земля. Имеются также моды высших порядков, как стационарные, так и периодические - что позволяет объяснять обращения Поля и существенно периодические поля, подобные наблюдаемым 8 С лнце. Более того, в относительно тонкой оболочке, какой яв - ся конвективная зона Солнца, единственно возможные само - ОДеРживающиеся решения периодичны во времени. [21]
 |
Разделение РТН-аргинина и РТН-гистидина. А электрокинетический ввод из буфера. В электрокинетический ввод из воды. С электрокинетический ввод из воды с водяной пробкой между пробой и буфером. [22] |
Еще эффективнее может концентрироваться проба, если поле после гидродинамического ввода прикладывается на короткое время в противоположном направлении. При условии, что ионы, которые нужно определять, перемещаются в направлении против ЭОП, капилляр может заполняться раствором пробы почти до детектора ( гидродинамический ввод), и раствор пробы может удаляться из капилляра исключительно за счет инверсии полярности. Одновременно ионы, перемещающиеся против ЭОП, могут концентрироваться в пограничном слое между раствором пробы и разделительным буфером. Прежде, чем этот пограничный слой достигнет входа в капилляр, с помощью переполюсовки источника напряжения может начинаться собственно разделение. Точный момент времени для переполюсовки можно установить, следя за изменением тока, так как ток в процессе концентрирования постоянно увеличивается. Причина этого в том, что зона раствора пробы ( с высоким сопротивлением) удаляется из капилляра, Когда сила тока достигает примерно 90 % от максимального значения ( капилляр заполнен только разделительным буфером), то источник напряжения может переполюсовываться и молекулы пробы, удерживаемые в узкой зоне вблизи входа капилляра, разделяются. На рис. 24 показаны отдельные стадии этого способа ввода, который в целом называется стэкинг с обращением поля. Из-за большого вводимого объема ионы пробы концентрируются примерно тысячекратно. Недостатком метода является то, что при слишком поздней переполюсовке часть ионов пробы выходит из капилляра, и что могут анализироваться только либо анионы, либо катионы. [23]
Страницы: 1 2