Cтраница 1
Физическая обстановка, соответствующая режиму быстрой реакции, обсуждена в разделе 1.4. В главах 4 и 6 будет показано, каким образом уравнения режима быстрой реакции являются асимптотическими решениями более общей проблемы. [1]
Физическая обстановка, в которой совершается действительный рабочий процесс, определяется взаимодействием ряда факторов. [2]
Аналогичная физическая обстановка может складываться и в очень малых зазорах между трубой и трубной доской, а также в толстом слое пористых отложений. В этом случае доставка жидкости обеспечивается только капиллярным напор ом и процесс массобмена затруднен. [3]
Физическая обстановка отдельных процессов, из которых составляется цикл двигателя, существенно упрощается, и процессы рассматриваются как квазистатические. [4]
Помимо этого обстоятельства сама физическая обстановка показывает, что для поддержания динамического равновесия на поверхности раздела вода - нефть последний должен являться ограничивающей линией тока нефтяной зоны. Однако стабильность этой поверхности раздела и приподнятой под ним конической поверхности определяется природой градиентов давления в непосредственной близости к последней. Поэтому даже элементарное рассмотрение этой задачи вполне подтверждает, что при всех условиях течения водяной конус не может оставаться стабильным в нефтяной зоне. [5]
Как бы ни складывалась физическая обстановка вблизи стенки, для теоретического решения задачи о коэффициенте а необходимо предварительно установить распределение осредненных скоростей во всем поле. [6]
Однако с повышением температуры физическая обстановка в низкотемпературной плазме изменяется. Скорости реакций возрастают и могут стать соизмеримыми со скоростями смешения, диффузии и даже установления термического равновесия. [7]
До сих пор при исследовании физической обстановки на поверхности раздела сред наше внимание было сосредоточено на динамическом взаимодействии. Количественные зависимости, которыми определяется скачок температуры, также аналогичны только что рассмотренным соотношениям. [8]
Распределение давления в исследуемом потоке является следствием физической обстановки, которая сложилась при движении жидкости, поэтому перепад давления Др является величиной искомой, а не заданной. [9]
Распределение давления в исследуемом потоке является следствием физической обстановки, которая сложилась при движении жидкости, поэтому перепад давления Ар является величиной искомой, а не заданной. [10]
Эта особенность потока газообразной среды сильно упрощает физическую обстановку, в которой развиваются сопоставляемые процессы, и существенным образом облегчает задачу исследования. Рассмотрим теперь вопрос в более общей постановке. [11]
Таким образом, допущение Рг1 значительно упрощает физическую обстановку в пограничном слое, а следовательно, и уравнение (11.25), описывающее эту обстановку. [12]
Маха М (11.3), резко влияет на физическую обстановку в пограничном слое. [13]
Отложения примесей теплоносителя на поверхности нагрева изменяют физическую обстановку протекания обменных процессов. [14]
Распределение давления в исследуемом потоке является следствием, физической обстановки, которая сложилась при движении жидкости, поэтому перепад давления Ар является величиной искомой, а не заданной. [15]