Обтекание - частица
Cтраница 1
Обтекание частицы однородным поступательным на бесконечности потоком является классическим модельным примером, который во многих реальных ситуациях дает хорошее приближение к действительному течению. Наряду с поступательным потоком рассматриваются и другие достаточно простые течения около частицы [107], также близкие к реальным и позволяющие расширить число модельных гидродинамических течений, допускающих аналитическое описание конвективного массообмена частицы со средой. [1]
Скорость обтекания частицы здесь полагается постоянной, не зависящей от уменьшающегося значения г в процессе растворения, что, строго говоря, справедливо при обтекании закрепленной частицы. [2]
Скорость обтекания частиц в кипящем слое, по мнению некоторых исследователей [4, 5, 6], постоянна и равна скорости витания. Эта точка зрения не учитывает взаимного влияния частиц. [3]
 |
Линии равной концентрации при обтекании сферы для Ре 1 ( / и Ре 1000 ( / /.| Линии равной концентрации внутри пористой частицы при ее обтекании газовым потоком для модуля Тиле. [4] |
Картина обтекания частицы в каталитическом слое гораздо более сложная, поэтому выработанные на основании допущений о равнодоступной поверхности критерия деления кинетики на диффузионную и кинетическую области необходимо уточнить. [5]
Условия обтекания частиц, находящихся в потоке и прилипших к стенкам, не идентичны. Скорость воздуха в потоке распределена более или менее равномерно. При обтекании прилипших частиц, находящихся в пограничном слое, скорость потока изменяется от нуля до определенного значения. Это изменение оказывает существенное влияние на скорость воздушного потока, которая определяет лобовую силу. [6]
Чаще всего обтекание частиц на дне рассматривается в условиях, когда на частицу действуют лишь две составляющие силового воздействия Рх и Pz. Под влиянием этих сил частица при известных условиях может оторваться от дна. [7]
При рассмотрении обтекания частицы восходящим газовым потоком следует иметь в виду, что в пограничном слое вблизи поверхности обтекаемой частицы газ движется медленнее, чем во внешнем потоке. Это при определенных условиях приводит к тому, что образуются поверхности раздела, а из них - вихри. [8]
При исследовании обтекания частицы в области малых и средних значений Re считалось, что в сплошной среде отсутствуют примеси поверхностно-активных веществ ( ПАВ) и что капля сохраняет сферическую форму. Если в потоке имеется даже относительно небольшое количество ПАВ, то эта примесь, как правило, адсорбируется на поверхности капли, уменьшая ее подвижность. Вследствие этого интенсивность циркуляции жидкости в капле падает, а в предельном случае сильного влияния ПАВ циркуляция вообще тормозится и капля начинает двигаться как твердая сфера. Как и при малых Re, присутствие ПАВ оказывает тормозящее действие на движение капли, причем в этом случае одним из признаков влияния ПАВ является увеличение при фиксированном Re возвратно-вихревой зоны в кормовой области капли. [9]
В большинстве случаев обтекание частиц как реальной, так и правильной геометрической формы происходит при таких численных значениях критериев Рейнольдса, когда имеет место отрыв пограничного слоя от поверхности частиц ( см. рис. 1.3) и характеры движения вязкой жидкости вблизи лобовой части и в кормовой области частицы оказываются существенно различными. Ниже точки отрыва ( 6 да я / 2) течение вязкого потока носит неупорядоченный, вихревой характер; анализ массообменных процессов в этой области теоретическими методами затруднителен. Для приближенной оценки массоотдачи в кормовой зоне можно воспользоваться соотношениями, справедливыми для турбулентного режима обтекания поверхности, при этом в качестве характерной скорости принимается скорость набегающего потока. Расчетные оценки показывают, что количества целевого компонента, поступающие на частицу округлой формы в лобовой и кормовой ее частях, сравнимы по величине. [10]
Полагаем, что обтекание частицы диаметром dT происходит при структурном режиме. [11]
Следовательно, режим обтекания частиц ламинарный, если режим течения раствора также ламинарный. [12]
В турбулентной области обтекания частиц толщина пограничной пленки вокруг частицы неодинакова. Обычно определяемый коэффициент теплообмена а представляет среднюю из этих значений величину. [13]
Будем считать, что обтекание частицы происходит при структурном режиме. [14]
Как и ранее, обтекание частиц предполагается известным ( см., например, [107, 135, 140]) и таким, что в потоке отсутствуют области с замкнутыми линиями тока. Приводятся лишь окончательные результаты, в основном касающиеся формул для расчета интенсивности массообмена каждой частицы и совокупности частиц в целом, поскольку ход приводящих к этим результатам рассуждений и выкладок в значительной мере аналогичен изложенному в разделе гл. [15]
Страницы: 1 2 3 4