Обтекание - частица
Cтраница 2
 |
Зависимость у от Re для частиц шарообразной формы. [16] |
В зависимости от характера обтекания частицы в уравнении ( 3) изменяется коэффициент сопротивления от линейного до квадратичного режимов. [17]
В зависимости от характера обтекания частицы в уравнении (3.15) изменяется коэффициент сопротивления от линейного до квадратичного режимов. [18]
 |
Значения коэффициента формы kd, введенногф. [19] |
При а 3 режим обтекания частицы ламинарный; при 3 а 7 - переходный и при а 7 - турбулентный. Для частиц бурого шлама скорость проскальзывания принимается равной 0 3 - 0 4 аналогичной скорости для сферы. [20]
 |
Профили скоростей газа над псевдоожиженным слоем. [21] |
Автор рассматривает ламинарный режим обтекания частицы газовым потоком. При этом выражение ( XIV7) записано с ошибкой. [22]
Таким образом, влияние нестационарности обтекания частицы газовым потоком является незначительным практически для всего интервала значений скоростей и размеров частиц, используемых в технике псевдоожижения. Характер обтекания частицы близок к квазистационарному. [23]
При Re C 1 режим обтекания частицы: - вязкий. Для сферической частицы задача о распределении скоростей вблизи нерастущей ( всплывающей) частицы решена и хорошо известна как задача Стокса. [24]
При Re 4 1 режим обтекания частицы - вязкий. Для сферической частицы задача о распределении скоростей вблизи нерастущей ( всплывающей) частицы решена и хорошо известна как задача Стокса. [25]
Эта формула выведена из условия турбулентного обтекания частицы потоком жидкости. [26]
Здесь величины с индексом О характеризуют обтекание единичной частицы, а с индексом 8 - стесненное обтекание. [27]
В [6] рассматривается пространственная стационарная задача обтекания частицы произвольной формы. [28]
Приведенные в этой главе данные по обтеканию частиц используются в дальнейшем при описании конвективного массо - и теплообмена в дисперсных потоках. [29]
 |
Зависимость у от Re для частиц шарообразной формы. [30] |
Страницы: 1 2 3 4