Cтраница 2
Как следствие получим, что при равномерно дозвуковом обтекании профиля безграничным потоком максимальное и минимальное значения модуля скорости достигаются на контуре профиля. [16]
Дозвуковое обтекание решетки, как и рассмотренное выше дозвуковое обтекание единичного профиля, разделяется на докри-тическое и закритическое. Очевидно, что значение MI Kp, соответствующее критической скорости набегающего потока, зависит в конечном счете от величины наибольшего разрежения на профиле Pmin. В первом приближении теоретическая зависимость Мкр ( / т1п), где pmiD отвечает потоку несжимаемой жидкости, может быть принята для решетки такой же, как и для единичного крыла. Экспериментальная кривая зависимости MI кр от входного угла атаки для типичной диффузорной решетки представлена на фиг. [17]
Этот критерий получен на основе многочисленных расчетов дозвукового обтекания профиля по методу Грушвица. Рост давления при взаимодействии почти прямого скачка с турбулентным пограничным слоем представлен на фиг. [18]
В рамках линейной теории решена задача о дозвуковом обтекании идеальным газом двух взаимно движущихся плоских решеток тонких слабонагруженных профилей. С помощью метода интегральных уравнений [1] задача сведена к бесконечной системе сингулярных интегральных уравнений для гармонических компонент колебаний в распределении неизвестной аэродинамической нагрузки на профилях решеток. Регуляризованная система интегральных уравнений для конечного числа учитываемых гармоник решается методом коллокаций. [19]
Развитая в § 123 - 125 теория сверх - и дозвуковых обтеканий тонких тел неприменима в случае околозвукового движения, когда становится несправедливым линеаризованное уравнение для потенциала. [20]
К 1940 - 1941 г г. относятся работы С. А. Христиановича по расчету дозвукового обтекания, лежащие также в русле идей метода Чаплыгина. [21]
Развитая в § § 123 - 125 теория сверх - и дозвуковых обтеканий тонких тел неприменима в случае околозвукового движения, когда становится несправедливым линеаризованное уравнение для потенциала. [22]
Развитая в § § 123 - 125 теория сверх - и дозвуковых обтеканий тонких тел неприменима в случае околозвукового движения, когда становится несправедливым линеаризованное уравнение для потенциала. [23]
Последовательность режимов течения в этом случае очень напоминает последовательность режимов при дозвуковом обтекании профиля с образованием местной сверхзвуковой зоны. [24]
Дозвуковое обтекание решетки, составленной из дозвуковых профилей, как и рассмотренное выше дозвуковое обтекание единичного профиля, подразделяется на два вида - докритическое и закритическое. [25]
Мкр 0 93, что еще раз подтверждает сравнительную слабость влияния сжимаемости на пространственное дозвуковое обтекание тел. [26]
В общем, ситуация полностью идентична течению в сверхзвуковой зоне около профиля при дозвуковом обтекании ( см. гл. Из этого, однако, следует, что прямая задача в классической постановке, вообще говоря не разрешима. [27]
Уже в тридцатах годах были достигнуты хорошие результаты в применении приближенного метода Чаплыгина к задачам дозвукового обтекания тел. [28]
Промежуточные кривые на рис. 142 и 143 позволяют заключить, что влияние числа Мк при пространственном дозвуковом обтекании тем меньше, чем меньше относительное удлинение тела. Штрих-пунктирные кривые в правой части графиков, пересекающие сетки сплошных кривых, ограничивают области применимости их. [29]
Разрешение этого кажущегося противоре - 2 чия состоит в том, что в линейном приближении задача дозвукового обтекания профиля газом согласно формулировке (19.11) идентична задаче его обтекания несжимаемой 1 жидкостью. [30]