Дозвуковое обтекание

Cтраница 3

Основная причина сильного снижения аэродинамического качества при сверхзвуковом обтекании - отсутствие подсасывающей силы, которая при дозвуковом обтекании значительно уменьшает силу лобового сопротивления самолета ( см. гл. [31]

Относительная эффективность рулей, расположенных вдоль задней кромки оперения ( крыла), довольно велика при дозвуковом обтекании. Однако при сверхзвуковых скоростях эта эффективность существенно снижается, так как от отклонения рулей изменение давления на оперении весьма мало и обусловлено лишь распространением возмущений через пограничный слой. [32]

Распределение давлений по крылу. [33]

Над участком крыла, обтекаемым сверхзвуковым потоком, возникает добавочное разрежениек тому, которое было бы при дозвуковом обтекании. Добавочное разрежение получается и за скачком: оно, как мы знаем, связано с потерей механической энергии в скачке. [34]

Промежуточные кривые на рис. 147 и 148 позволяют заключить, что влияние числа N [ x при пространственном дозвуковом обтекании тем меньше, чем меньше относительное удлинение тела. Штрих-пунктирные кривые в правой части графиков, пересекающие сетки сплошных кривых ограничивают области применимости их. Обратим внимание на существенный факт: критическое число М ф увеличивается с уменьшением относительного удлинения К. Если для эллиптического цилиндра данной, 15-процентной относительной толщины Мь - р - 0 78, то для эллипсоида вращения с той же относительной толщиной оно достигает значения М р - 0 93, что еще раз подтверждает сравнительную слабость влияния сжимаемости на пространственное дозвуковое обтекание тел. [35]

Если линия возмущения проходит перед передней кромкой ( дозвуковая передняя кромка), обтекание сечений скользящего крыла в области передней кромки аналогично дозвуковому обтеканию. Если линия возмущения проходит позади передней кромки ( сверхзвуковая передняя кромка), на эту кромку набегает невозмущенный сверхзвуковой поток и взаимодействие между верхней и нижней поверхностью крыла отсутствует. [36]

На рис. 3.20.2 приведены распределения давления на поверхности веретенообразного тела вращения с параболической формой образующей и относительной толщиной 0 16 при его дозвуковом обтекании, вычисленные по приведенной теории. [37]

В описанных выше двух случаях обтекания неподвижного профиля потоком газа предполагалось, что во всей плоскости течения имеются соответственно или только дозвуковые ( дозвуковое обтекание) или только сверхзвуковые ( сверхзвуковое обтекание) скорости. [38]

Для заданного профиля с острой задней кромкой найдется такое число М, что для каждого М из интервала 0; Мю i M существует единственное дозвуковое обтекание профиля с выбранной величиной скорости на бесконечности. [39]

Эти течения, в общем случае, определяются не только параметрами набегающего потока - числом Mi и углом атаки t, как это, например, имеет место при дозвуковом обтекании решетки1), но также и величиной давления р2 в сечении далеко за решеткой. Безразмерная величина отношения давления перед решеткой и за ней e - p2 / pi имеет определенный диапазон возможных значений, зависящий для данной решетки от параметров набегающего потока. [40]

Зависимость коэффициента подъемной силы от угла атаки у крыльев разных удлинений. [41]

Играет роль и форма передней кромки крыла: например, острое ребро атаки не позволяет реализовать подсасывающую силу и повышает величину коэффициента В, а следовательно, и показателя индуктивности А при дозвуковом обтекании. [42]

В случае дозвуковой кромки, располагающейся внутри конуса Маха с углом при вершине jj, о, arcsin ( 1 / M -) ( рис. 1.8.7 6), нормальная к этой кромке составляющая скорости меньше скорости звука ( Vxn aco, М п 1) и, таким образом, оперение находится в условиях дозвукового обтекания. В этих условиях оказывается невыгодным применение оперения с заостренной кромкой. Можно улучшить условия обтекания и добиться более благоприятных аэродинамических характеристик, слегка закруглив переднюю кромку. [43]

Взаимодействие пограничного слоя на пластинке со скачком уплотнения.| Модели отрывных течений. [44]

Появляющийся на стенке дополнительный градиент давления способствует смещению вперед точки отрыва. Дозвуковое обтекание клина обычно не сопровождается отрывом. В сверхзвуковом потоке такой отрыв возможен вследствие появления косого скачка уплотнения, вызывающего продольный положительный градиент давления. При этом точки отрыва и последующего присоединения потока находятся вблизи излома стенки. [45]

Страницы: 1 2 3 4