Диффузный объект

Cтраница 3

Эти задачи решаются относительно просто в тех случаях, когда зрительная задача заключается в различении плоского диффузного объекта на плоском диффузном фоне, что характерно для административно-конторских помещений, в которых работа сводится к различению букв или цифр обычно на фоне белой бумаги. [31]

Аналогично, в работе [11] описаны теория и экспериментальные результаты по записи и восстановлению радужной голограммы трехмерных диффузных объектов с синтезированной Щелью, когда объект неподвижен, а изображающая линза перемещается но выбранному направлению. [32]

Для количественной оценки на рис. 10.6 приведен график зависимости интенсивности шума диффузности от глубины ограничения значений ортогональных компонент голограммы диффузного объекта. [33]

Теоретические положения для записи радужной голограммы с синтезированной апертурой для двухмерных пропускающих объектов просто не могут быть перенесены к записи трехмерных диффузных объектов. Во-первых, в случае трехмерного диффузного объекта на изменения фазы светового поля в плоскости регистрации влияет не только изменение оптического пути между источником света и регистрирующей средой, но и между источником света и точкой объекта. Поэтому необходимо выбрать направление освещения объекта и направление перемещения объекта так, чтобы при восстановлении голограммы синтезированная апертура находилась на оптической оси. [34]

На рис. 10.10 показаны аналогичные результаты, полученные на двумерной модели: а - исходное распределение яркости; б - результат восстановления киноформа диффузного объекта с распределением яркости ( а); в - результат восстановления ки-ноформа, при синтезе которого не выполнено условие согласования фаз [28, 45]; г - результат восстановления киноформа зеркального объекта. [35]

Эти результаты наглядно показывают, что если объект не диффузный, то киноформ сохраняет практически только его контуры, ибо в результате выравнивания амплитуд спектральных составляющих объекта интенсивность высоких пространственных частот объекта, несущих информацию о контурах, резко возрастает. Диффузный объект, как и в случае ограничения динамического диапазона голограмм, сохраняется, но на нем резко возрастает шум диффузности. [36]

Исследование колебаний диффузного объекта А, освещаемого вспомогательной спекл-структу-рой. [37]

Колебания диффузного объекта можно обнаружить визуально, пользуясь схемой рис. 105, если наблюдать изображение в плоскости Н, которая не является плоскостью точной фокуси-ровки изображения диффузного объекта. [38]

Как мы показали выше, голографическая интерферометрия очень удобна и полезна при изучении прозрачных сред, поскольку она расширяет возможности классической интерферометрии. В деле же изучения трехмерных диффузных объектов голографическая интерферометрия совершила настоящий переворот; она позволяет выполнять измерения, которые в классической интерферометрии представляются невозможными. Стали доступными измерения не только поверхностей, неровность которых приводила к их абсолютной непригодности для исследования их средствами обычной оптики, но даже и таких поверхностей, глубина рельефа которых не допускает точных измерений из-за ограниченной глубины фокуса обычной оптики. К счастью, методы реализации таких устройств не более сложны, чем в обычной голографии. Принципиальные отличия состоят в необходимости возбуждения объекта и синхронизации источника света. Расшифровку интерферограммы, как и в случае прозрачных сред, можно успешно осуществлять либо качественно, либо количественно. В последнем случае для получения оптимальных результатов желательно использовать усовершенствованные методы преобразования данных. [39]

Во-вторых необходимо стабилизировать глубину восприятия трехмерного объекта. Возможны два способа записи радужной телеграммы диффузных объектов с синтезировании. Голее подробно рассмотрим первый способ регистрации голограммы. [41]

Это изменение пренебрежимо мало при d I. Отсюда следует, что при двух разных положениях диффузного объекта - в плоскостях, отстоящих друг от друга на расстояние Ы [ условие (2.2) ], в плоскости Е2 будут наблюдаться подобные спекл-струкгуры. [42]

Спекл-структура, наблюдаемая в плоскости изображения, возникает в результате интерференции двух некоррелирующих между собой спекл-структур, создаваемых двумя пучками. Оба показанных на рис. 98 пучка лежат в плоскости чертежа, а диффузный объект Л, который мы полагаем плоским, перпендикулярен плоскости чертежа и оптической оси объектива О. Смещение объекта А рассматривают в направлении, перпендикулярном оптической оси объектива О. К, то все происходит так, как если бы разность хода в точке М между двумя лучами, принадлежащими двум пучкам, вновь приняла свое исходное значение. Спекл-структура в плоскости А снова становится идентичной спекл-структуре, наблюдаемой до смещения объекта А. [43]

Эти результаты получены при детерминированном ограничении размеров голограммы заменой части отсчетов с краев голограммы нулями. Любопытно отметить, что совершенно идентичные результаты получаются при такой же замене части отсчетов голограммы диффузных объектов в случайно расположенных по площади голограммы точках. Это подтверждает хорошо известный факт, что все участки голограммы диффузных объектов в статистическом смысле равноправны. [44]

Определение поперечного смещения диф-фузного объекта по муару. [45]

Страницы: 1 2 3 4