Рассматриваемый объем - жидкость
Cтраница 1
Рассматриваемый объем жидкости ограничен изнутри и по периферии поверхностями вращения, образующими которых являются входные и выходные кромки лопаток. Момент сил давления па эти границы равен нулю, так как нормали к поверхностям вращения проходят через ось колеса. Силы трения на указанных границах пренебрежимо малы. Под величиной Qm в уравнении (1.187) следует понимать массовый расход QmK QKp жидкости через колесо. [1]
Рассматриваемый объем жидкости ограничен изнутри и по периферии поверхностями вращения, образующими которых являются входные и выходные кромки лопаток. Момент сил давления на эти границы равен нулю, так как нормали к поверхностям вращения проходят через ось колеса. Силы трения па указанных границах пренебрежимо малы. Под величиной Qm в уравнении (1.187) следует понимать массовый расход QmK Q t p жидкости через колесо. [2]
Рассечем рассматриваемый объем жидкости некоторой плоскостью abed на две части / и / /; обозначим площадь поверхности раздела через оа. Для сохранения равновесия объема части / необходимо заменить действие отброшенной части на оставшуюся внутренними силами, которые действуют по всей плоскости abed. [3]
 |
Равновесие жидкости во вращающемся резервуаре. [4] |
Внутри рассматриваемого объема жидкости выделим точку А, находящуюся на расстоянии z от плоскости хОу или на расстоянии Н от свободной поверхности жидкости. [5]
 |
Схема к выводу основного уравнения гидростатики. [6] |
Внутри рассматриваемого объема жидкости выделим точку А, находящуюся на расстоянии г от горизонтальной плоскости хОу или на глубине h от свободной поверхности жидкости. [7]
Полная энергия рассматриваемого объема жидкости слагается из кинетической энергии и потенциальной энергии в поле сил земного тяготения. Вследствие стационарности течения полная энергия той части жидкости, которая ограничена сечениями / и 2 ( внутренняя незаштрихованная часть трубки тока па рис. 40.1), за время Д не изменяется. [8]
В любом рассматриваемом объеме жидкости действуют внутренние и внешние силы. [9]
Для всех частиц рассматриваемого объема жидкости равнодействующие массовые силы параллельны друг другу, а поверхности уровня перпендикулярны к этим силам, поэтому все поверхности уровня, в том числе свободная поверхность, являются плоскостями, параллельными друг другу. [10]
В разных точках рассматриваемого объема жидкости давления могут быть неодинаковыми; в общем случае давление является функцией плотности жидкости и положения частиц в объеме. [11]
Боли Д направлена внутрь рассматриваемого объема жидкости, она называется силой давления. Составляющая л Т называется силой трения. [12]
Выделим на поверхности 5 рассматриваемого объема жидкости ( фиг. Пусть на эту площадку действует результирующая сила воздействия ДР со стороны окружающей жидкости. Эта сила в идеальной жидкости будет ориентирована нормально к поверхности элемента Д5, ибо в противном случае имелась бы касательная составляющая, которая, будучи отнесена к площади Д5, даст касательное напряжение, именуемое напряжением трения, существующее лишь в вязкой жидкости. А, и рассмотрим предел отношения фиг. [13]
Работа сил, действующих на рассматриваемый объем жидкости, складывается из работ силы тяжести и сил давления. Работа силы тяжести Аг равна произведению этой силы на путь, пройденный центром массы движущегося объема жидкости. [14]
Внешние силы, действующие на рассматриваемый объем жидкости, разделяются на объемные и поверхностные. [15]
Страницы: 1 2 3 4