Удельный объем - насыщенный пар
Cтраница 3
Из рис. II.5.3 видно, что при повышении температуры участок насыщенного пара ( горизонтальный участок изотермы) уменьшается; при некоторой температуре TKV насыщенного пара не образуется. Температура 7кр, при которой разность удельных объемов насыщенного пара и жидкости становится равной нулю, называется критической температурой. Горизонтальный участок изотермы при этом обращается в точку перегиба К. Это происходит при определенном давлении pKV и удельном объеме ик, называемых вместе с Ткр критическими параметрами. Тк, называется критическим состоянием. [31]
Следует отметить, что удельный объем насыщенного пара зависит как от давления, так и от температуры, которые влияют на него в противоположных направлениях, однако роль давления оказывается превалирующей. Поэтому при одновременном повышении температуры и давления удельный объем насыщенного пара уменьшается. [32]
Удельный объем жидкого пропана находится в точке пересечения линии постоянной температуры с пограничной кривой жидкости, а удельный объем насыщенных паров - в точке пересечения этих линий с пограничной кривой пара. Для данного примера удельный объем находится по рис. 2.17: vж 0 00196 м3 / кг, а удельный объем насыщенного пара УП0 058 м3 / кг. Точные значения этих величин приведены в табл. 2.14: рж 0 002004 м3 / кг, & 0 056 м3 / кг. [33]
Из хода кривых KCD и Л / С видно, что с ростом температуры удельный объем кипящей жидкости v увеличивается, а удельный объем насыщенного пара v уменьшается. [34]
Теория ассоциации реальных газов объясняет механизм процесса конденсации насыщенного пара. Явление конденсации согласно этой теории состоит в преимущественном образовании комплексов больших размеров ( капель жидкости), начинающемся, как только удельный объем пара достигнет значения и, равного удельному объему насыщенного пара. [35]
Теория ассоциации реальних газов объясняет механизм процесса конденсации насыщенного пара. Явление конденсации согласно этой теории состоит в преимущественном образовании комплексов больших размеров ( капель жидкости), начинающемся, как только удельный объем пара достигнет значения и, равного удельному объему насыщенного пара. [36]
Теория ассоциации реальных газов объясняет механизм процесса конденсации насыщенного пара. Явление конденсации согласно этой теории состоит в преимущественном образовании комплексов больших размеров ( ка -, пель жидкости), начинающемся, как только удельный объем пара достигнет значения vs, равного удельному объему насыщенного пара. [37]
И дальше: Относительно абсолютного значения с2 можно сказать следующее: очевидно, если пар при нагревании на 1 С должен оставаться насыщенным, то, во избежание перегрева, его необходимо сжимать, так как удельный объем насыщенного пара с возрастанием температуры уменьшается. [38]
При заданных основных размерах компрессора ( ход S поршня, D - диаметр цилиндра, число п оборотов в минуту) часовой объем Vh, описанный поршнем, постоянен. Выше отмечалось, что объемная qv Холодопроизводительность зависит от температурного режима цикла. Компрессор холодильной машины всасывает насыщенный или слегка перегретый пар, а удельный объем насыщенного пара с понижением температуры возрастает очень сильно. Так, например, удельный объем насыщенного аммиачного пара при 0 составляет 0 2885 м3 / кг, а при температуре минус 30 - 0 9635 м3 / кг. По этой причине, несмотря на сравнительно малое изменение удельной холодопроизводительности q0 рабочего тела с температурой t0 кипения, 7 ( отношение qn к v) изменяется значительно. [39]
Значение абсциссы любой из точек на пограничной кривой представляет собой удельный объем v соответствующей фазы при фазовом равновесии. Так, кривая KCD изображает удельный объем насыщенного пара v; кривая АК - удельный объем v жидкости, находящейся под давлением своих насыщенных паров и в равновесии с последними; кривая АЕ - удельный объем жидкой фазы, находящейся в равновесии с твердой фазой, и кривая FSG - удельный объем кристаллической фазы. Из хода кривых KCD и АК видно, что с ростом температуры удельный объем жидкой фазы v увеличивается, а удельный объем насыщенного пара v уменьшается. [40]
 |
Логарифмические частотные характеристики распределенного теплообменника по каналу н - ИЭвы.| Структурная схема теплообменника с двухфазной средой. [41] |
При расчете динамических характеристик каналов p - - i, p - - D следует иметь в виду, что коэффициенты Ь, с соответствующих передаточных функций ( табл. 13 - 31) являются функцией давления среды. Коэффициент а может быть представлен в виде двух сомножителей: аа, первый из которых является функцией давления среды, а второй - функцией отношения диаметров труб. Для практически важного случая - зоны испарения прямоточных котлов, коэффициент Kv 0lv0 также является функцией давления среды, поскольку удельный объем среды v Q на входе в зону испарения определяется удельным объемом воды на линии насыщения, а удельный объем среды VQ на выходе из зоны испарения - удельным объемом насыщенного пара. [42]
 |
Логарифмические частотные характеристики распределенного теплообменника по каналу. н - - вых.| Структурная схема теплообменника с двухфазной средой. [43] |
При расчете динамических характеристик каналов p - - i, p - - D следует иметь в виду, что коэффициенты Ь, с соответствующих передаточных функций ( табл. 13 - 31) являются функцией давления среды. Коэффициент а может быть представлен в виде двух сомножителей: aflii), первый из которых является функцией давления среды, а второй - функцией отношения диаметров труб. Для практически важного случая - зоны испарения прямоточных котлов, коэффициент Kv 0lv0 также является функцией давления среды, поскольку удельный объем среды v Q на входе в зону испарения определяется удельным объемом воды на линии насыщения, а удельный объем среды v 0 на выходе из зоны испарения - удельным объемом насыщенного пара. [44]
Состояние насыщенного пара будет поэтому определено вполне только тогда, когда, кроме температуры, будет указано еще, с каким агрегатным состоянием пар соприкасается. То же самое относится и к двум другим агрегатным состояниям. Таким образом, если мы будем пользоваться впредь цифрами 1, 2, 3 по порядку для обозначения газообразного, жидкого и твердого состояний, то для обозначения части вещества находящейся в состоянии насыщения, нужно применять два индекса, из кото-рых первый указывает агрегатное состояние самой рассматриваемой части, а второй - то агрегатное состояние, с которым рассматриваемая часть вещества соприкасается. Для обозначения удельного объема насыщенного пара мы получаем два выражения г 12 и v 3, из которых первое относится к пару, находящемуся в соприкосновении с жидким, а второе-к пару в соприкосновении с твердым веществом. Аналогичным путем получаются обозначения г28 и - г / 21, г81 и 1з2 Для удельных объемов жидкого и твердого вещества в состоянии насыщения. Каждая из приведенных шести величин является определенной функцией одной температуры. [45]
Страницы: 1 2 3 4