Cтраница 1
Кинематические ограничения, наложенные на перемещения точек модели, качественно характеризуют степень стеснения при совместном деформировании структурных элементов. [1]
Основное кинематическое ограничение, принимаемое в технической теории пластин, называется обычно гипотезой прямых нормалей. Предполагается, что прямолинейные элементы, нормальные к срединной плоскости пластины до деформации, остаются после деформации прямыми, нормальными к деформированной срединной поверхности и длины этих элементов не меняются. [2]
Каждому кинематическому ограничению соответствует некоторая реакция. Так, например, реакциями, соответствующими внешним ограничениям (1.2), являются вертикальные силы в сечениях х 0 и t / и момент в заделке в сечении x Q. Заметим, что работа любой из этих реакций на произвольном кинематически допустимом смещении равна нулю. В дальнейшем предполагается, что все кинематические ограничения, наложенные на конструкцию, в этом смысле не могут быть источниками образования работы. Реакции, соответствующие внутренним ограничениям, будут рассмотрены в конце разд. [3]
При свободном движении твердого тела никаких кинематических ограничений не накладывается. [4]
В теории изотропных материалов с кинематическими ограничениями, предложенной Адкинсом и Ривлином [5] ( см. также Адкинс [2 - 4], Грин и Адкинс [15]), энергия деформации выбирается в форме, которую она имеет для изотропных упругих материалов, а не для материалов с трансверсальной изотропией. Как отметил Спенсер [40], это предположение приемлемо, по-видимому, лишь тогда, когда материал армирован волокнами, далеко отстоящими друг от друга. Аналогичное предположение было использовано Прагером [28] при иследовании упругопластического поведения. [5]
Рассмотрим задачи, в которых из-за геометрических и кинематических ограничений ( связей) ускорение w, реально получаемое точкой, не совпадает с ускорением V / F F / m, которое возникло бы под действием заданной силы F при отсутствии ограничений. [6]
В упомянутой выше теории изотропных материалов с кинематическими ограничениями различием между этими модулями пренебрегают. [7]
Пусть твердое тело движется свободно, то есть никакие кинематические ограничения на движение тела не накладывают ся. [8]
Связями называются геометрические или в более широком понимании кинематические ограничения движений точек системы, позволяющие отнести ее к несвободным системам. [9]
Обобщенные смещения должны, кроме того, подчиняться кинематическим ограничениям, которые могут быть внешними или внутренними. [10]
Обобщенные смещения, удовлетворяющие условиям кинематической непрерывности и кинематическим ограничениям, мы будем называть кинематически допустимыми. [11]
Граничные условия на торцах сечения панели реализованы в виде кинематических ограничений на узловые перемещения. С помощью таких условий моделируются жесткое закрепление торцевых точек, шарнирное опирание, мягкие граничные условия в виде свободного прохождения волн вдоль панели через граничные торцевые сечения, которые в простейшем варианте реализуются путем сноса значений узловых скоростей с предыдущего шага по времени прилегающих узловых точек на узловые точки граничного торцевого сечения. [12]
Вместо этого вводится условие несжимаемости, которое по сути является чисто кинематическим ограничением на возможные поля скорости. Аналогично, в дискретных моделях вводится некоторый дискретный аналог условия несжимаемости. [13]
При больших v верхний предел по х равен единице в силу кинематических ограничений. При отрицательных х ( положительные 72) она стремится, как мы видели, к - f ( - я); отметим, однако, что кинематика не ограничивает значения - х единицей. [14]
Заметим, что если полки предполагаются абсолютно жесткими, то наложение кинематических ограничений на их взаимные перемещения влечет понижение порядка матрицы ВДЖ всего пояса связей. Это необходимо учитывать при стыковке полочного бандажа с лопаточной частью рабочего колеса. [15]