Олдер

Cтраница 2

К сожалению, результаты представлены только в виде одного графика зависимости ф от т, приведенного на фиг. Тем не менее найденные результаты представляют значительный интерес, поскольку они, как отмечал и сам Ротенберг, поднимают вопросов больше, чем дают ответов. Такое поведение качественно согласуется с характеристиками изотерм, вычисленных Олдером с помощью ячеечной теории, где также имеются петли в тех же интервалах значений плотности. Существует, однако, количественное отличие, состоящее в том, что. Олдера петли в области высокой плотности значительно больше по амплитуде, чем в расчетах методом Монте-Карло для той же температуры, и дольше сохраняются при увеличении температуры ( по крайней мере до 0 5), в то. [16]

Это естественно также и потому, что относительная легкость проведения большого количестве вычислений с помощью современных ЭВМ позволяет в какой-то мере реализовать старую идею о предсказания свойств классической системы многих частиц в некоторый момент времени, если известно состояние этой системы в один из предыдущих моментов. Эти подходы, появление которых можно связать с опубликованием пионерской работы Олдера в 1957 г. [3], помогли значительно продвинуться в решении многих важнейших задач молекулярной физики. Полученные результаты и вопросы техники вычислений обсуждаются в сотнях статей. [17]

До настоящего времени имеется совсем немного конкретных указаний на существование фазового перехода первого рода, если не считать многообещающего соотношения между Н - и В-ветвями уравнения состояния. Ротенберг [71] пытался добиться разделения фаз наложением поля тяжести на ячейку Монте-Карло, однако потерпел неудачу как в случае твердых дисков, так и в случае твердых сфер. По-видимому, в системе трехмерных твердых сфер может существовать фазовый переход, если он существует в двумерном случае, где в пользу его существования свидетельствует найденная Олдером и Вайнрайтом [7] вандерваальсова петля в системе 870 твердых дисков. [18]

Зависимость среднего квадрата смещения молекул второго адсорбционного слоя ( 36 от величины временного интервала 1 - max г2. г - г2. 3 - mm rs. [19]

Наибольшее смещение составляет - 4А; причем ряды атомов движутся как одно целое. Действительно, на рис. 36, а можно заметить, что в некоторые промежутки времени все молекулы первого слоя смещаются в одном направлении. Таким образом, оказывается, что в гетерогенных системах с мягким взаимодействием может иметь место эффект скольжения кристаллических рядов, подобный открытому Олдером для системы твердых шаров, но не связанный с плавлением. [20]

В-ветви нанесены в виде отклонений Аф Ф - ф3 з от аппроксиманты Паде Р ( 3 3), а на фиг. При более подробном изучении этих фигур заметно, что на фоне общего полуколичественного совпадения различных результатов имеются непонятные небольшие расхождения между ними. Отчасти это может быть следствием произвола при классификации принадлежности состояния к Н - или В-уровню, а отчасти может быть связано с проблемой эргодичности среди различных подклассов В-состояний. Вторая из этих причин почти наверняка может служить объяснением различных особенностей поведения точек В-ветви при больших давлениях Ф 10, что подтверждается исследованиями трехмерной геометрической структуры пробных конфигураций. Так, например, структура системы из 32 молекул, соответствующая высшей NVT-точке В-ветви ( т 1 1775, ф 167 в табл. 2) в общих чертах похожа на соответствующую структуру, описанную Олдером и Вайнрайтом [6], но в деталях существенно отличается от нее. Такой результат не является неожиданным, он вполне согласуется с представлением о том, что в многомерном конфигурационном пространстве конечной системы высокой плотности существуют, возможно даже в довольно большом количестве, различные гнезда допустимых состояний; размер этих гнезд зависит от плотности ( мы имеем в виду ЛГУ-ансамбль), причем при различных плотностях становятся возможны переходы между разными гнездами в численных расчетах. [21]

Страницы: 1 2