Оператор - координата
Cтраница 2
 |
Гармонический осциллятор. а - сопоставление состояний осциллятора в квантовой и классич. механике ( согласование - функции внутри потенциальной ямы и вне ее возмож. [16] |
В некомму-тивности операторов координаты и импульса находят отражение соотношения неопределенностей. Именно, если операторы коммутируют, то соответствующие им физич. [17]
Не существует оператора координаты для фотона. Таким образом, фотон не может быть локализован в точке пространства-времени. Однако приблизительная локализация возможна в области, линейные размеры которой велики по сравнению с длиной волны. Этот вопрос обсуждается в разд. [18]
Определим вид оператора координаты в импульсном представлении. [19]
В некомму-тивности оператором координаты и импульса находят отражение соотношении неопределенностей. Именно, если операторы коммутируют, то соответствующие им физич. [21]
Убедиться, что операторы координаты х, импульса рх, момента импульса Lx, а также их квадратов х2, рх2 и L2 линейны; показать, что оператор перестановки Р, 2 также линеен. [22]
Очевидно, что оператор координаты q не подходит, так в результате регистрации пути частица не локализуется в - пространстве. [23]
Буква R обозначает операторы координат ядер, а г - совокупность операторов координат электронов. [24]
Различным способам введения операторов координат посвящена обширная литература. [25]
Оператор О полностью аналогичен оператору координаты х в случае квантовой механики. [26]
Выше мы показали, что операторы координаты и импульса в импульсном представлении могут изображаться либо непрерывными матрицами, либо функциями от импульсов и производных по импульсам. [27]
Действие это неоднозначно, поскольку квантовые операторы координат и импульсов не коммутируют друг с другом, и из одной классической функции Гамильтона можно построить несколько квантовых гамильтонианов, различающихся порядком следования операторов в произведениях. В действительности такая неоднозначность появляется даже и в тех случаях, когда классическая функция Гамильтона не содержит произведений некоммутирующих величин - ведь к ней всегда можно прибавить члены, пропорциональные 1 [ рз, ( ] ] -, равные в классическом пределе й - 0 нулю. [28]
Представляет интерес получить правило преобразования оператора координаты Q как следствие этого коммутационного соотношения. [29]
Однако такие операторы не сохраняют спектра оператора координаты, свойство, которым должен обладать унитарный оператор. В классической механике хорошо известны канонические преобразования, изменяющие области изм § ( & 0н ил переменных. [30]
Страницы: 1 2 3 4