Cтраница 1
Операторы поля ( 2 19) не зависят явно от времени. Это соответствует обычному в нерелятивистской квантовой механике шредингеровскому представлению операторов. [1]
Операторы поля в разных точках ( анти) коммутируют между собой на с-число. [2]
Операторы поля и канонически-сопряженного импульса являются инфинитезимальными операторами этой группы. [3]
Операторы поля (2.19) не зависят явно от времени. Это соответствует обычному в нерелятивистской квантовой механике шредингеровскому представлению операторов. [4]
Поскольку операторы поля (10.68) не зависят от выбора тг, операторы а, ЗА и % а должны измениться. [5]
Поэтому операторы поля - ф в представлении взаимодействия удовлетворяют таким же перестановочным соотношениям, как и для свободных полей. [6]
Кроме операторов поля и выражение X ( х; g) зависит также от функций g ( x), которые можно рассматривать как классическое поле. Следовательно, выражение ( 16) удовлетворяет всем наложенным на S ( g) условиям и может рассматриваться как выражение для матрицы рассеяния. [7]
Построенный таким образом оператор клейн-гордоновского поля является эрмитовым. [8]
Уравнение (12.1.6) для оператора поля а можно упростить, если предположить, что линейный коэффициент усиления определяется, главным образом, мгновенным значением поля излучения. [9]
Рассмотрим среднее от оператора поля ф по гейзенберговскому вакууму 0, определенному при t - - оо. [10]
В классической теории когерентности операторы поля заменяются с-числовыми полями. [11]
При условии, что операторы поля коррелируют только при малых значениях времени, можно распространить верхний предел интегрирования по т до бесконечности, не внося значительных изменений. [12]
Дополнительный вклад в эволюцию операторов поля в данной моде ( оператора a ( t) или оператора a & ( t)) при включении взаимодействия аддитивно обусловлен лишь функциями динамических величин, относящихся к атомной подсистеме. [13]
Диаграммы а я б соответствуют операторам поля лигандов. [14]
Обычно, удобнее всего предположить, что операторы поля в правой части (14.5.3) записаны в картине Гейзенберга, так что поле можно считать находящимся в своем начальном состоянии. Отметим, что данное решение в точности имеет вид решения, полученного ранее в разд. Кроме того, оно совпадает с результатом, получаемым из полу классической теории ( Mandel, Sudarshan and Wolf, 1964) ( ср. JT ( 7V 7V) в (14.5.3) есть корреляционная функция классического поля. Однако квантовая теория поля, помимо традиционных состояний, допускает рассмотрение состояний, не имеющих классического аналога. [15]