Cтраница 1
Операторы рождения и уничтожения, соответствующие Л, преобразуются аналогично. [1]
Операторы рождения соответствуют концам внешних линий у корреляционных функций общего вида. [2]
Операторы рождения и уничтожения позитронов входят в - операторы (73.6) вместе соответственно с операторами уничтожения и рождения электронов. [3]
Операторы рождения и уничтожения b и Ь введены как соответствующие коэффициенты при членах с положительной и отрицательной энергией. [4]
Операторы рождения и уничтожения оказываются во мн. [5]
Операторы рождения и уничтожения формально соответствуют классической комплексной амплитуде. Поэтому в одной группе работ стремятся построить из этих операторов оператор амплитуды, точнее говоря, оператор для модуля амплитуды и для фазы. [6]
Операторы рождения и уничтожения позитронов входят в - операторы ( 73 6) вместе соответственно с операторами уничтожения и рождения электронов. [7]
Когда оператор рождения af действует на собственный вектор п, соответствующий некоторому собственному состоянию, содержащему п фотонов, то получается новый собственный вектор 1), соответствующий собственному состоянию, содержащему п 1 фотон. [8]
Когда оператор рождения af действует на собственный вектор п, соответствующий некоторому собственному состоянию, содержащему п фотонов, то получается новый собственный вектор я 1), соответствующий собственному состоянию, содержащему п 1 фотон. Поэтому оператор рождения описывает добавление одного фотона к полю, что приводит к увеличению энергии на величину йоа. Аналогично оператор уничтожения характеризует уничтожение одного фотона с соответствующим уменьшением энергии поля на величину йсо. [9]
Через операторы рождения и уничтожения гамильтониан гармонич. [10]
Если операторы рождения и уничтожения частиц подчиняются перестановочным соотношениям (6.8), то соответствующие частицы описываются статистикой Бозе. В нашем случае это утверждение является констатацией факта, представленного в виде записи (6.10), из которой следует, что в состоянии с квазиволновым вектором k может находиться любое число фононов. [11]
Здесь операторы рождения и уничтожения удовлетворяют бозевским коммутационным соотношениям. [12]
Пользуясь операторами рождения и уничтожения, получаем из разд. [13]
Диагонализация перепутывает операторы рождения и уничтожения частиц и означает фактически выбор нового основного состояния, исправленного на взаимодействие. [14]
Многократное действие операторов рождения на одно и то же состояние в ферми-статистике дает нуль. [15]