Cтраница 1
Оператор тока j содержит произведение двух электронных - операторов. [1]
Оператор тока сохраняет заряд, поэтому состояния гг) в (104.5) могут содержать лишь одинаковые числа электронов и позитронов. [2]
Оператор тока / содержит произведение двух электронных ф-операторов. Легко, однако, видеть, что такие процессы между свободными частицами невозможны - они запрещены законом сохранения энергии и импульса. Но такие равенства невозможны, так как для фотона k2 О, а квадрат ( р2 р) 2 заведомо отличен от нуля. [3]
Оператор тока сохраняет заряд, поэтому состояния jn в ( 104 5 ] могут содержать лишь одинаковые числа электронов к позитронов. [4]
Ддя операторов токов вычислены сингулярности коммутаторов в начале координат. [5]
Так как оператор тока j ( x ] зависит от х ( t, r), зависят от х также и его матричные элементы. [6]
Так как оператор тока j ( x) зависит от x ( t, г), зависят от х также и его матричные элементы. [7]
Произведение двух операторов тока, J ( x), / ( ж), уже зарядово-четно, и его матричные элементы отличны от нуля для переходов между состояниями с одинаковой зарядовой четностью. [8]
Выражения для вторично-квантовых операторов тока ( 3) и тензора энергии-импульса ( 7), билинейных по полям, получаются подстановкой разложения ( 22) в соответствующие классические выражения, предварительно симметризованные по ij: и ф, чтобы результирующие операторы были эрмитовы. Нормального упорядочения операторов при этом производить не следует, иначе будет потеряна информация о поляризации вакуума гравитационным полем. [9]
Ясно, что оператор тока (5.1.98) соответствует лишь первому моменту неравновесной функции распределения. Поэтому естественно взять в качестве базисного набора операторы (5.1.105), которые соответствуют высшим моментам функции распределения. Тогда, после применения стандартного подхода из раздела 5.1.1, проводимость получается в виде отношения определителей, составленных из корреляционных функций. Минимальный набор, состоящий из одного оператора j ( m / e) J приводит к формуле (5.1.104) для удельного сопротивления. Непосредственные расчеты для конкретных моделей ( см., например, [95,141]) подтверждают это предположение. [10]
Переходя к пределу больших импульсов в операторе тока, мы изменяем также состояние рр; относительный импульс двух протонов тоже должен увеличиваться. [11]
Из соответствующих уравнений Дирака видно, что оператор тока ( 6), будучи конечным, сохраняется. [12]
Оператор (75.6) подразумевает использование релятивистского выражения для оператора тока. [13]
Оно в явном виде выявляет калибровочную инвариантность П, поскольку таковы операторы тока. [14]
Оно в явном виде выявляет калибровочную инвариантность ПцУ, поскольку таковы операторы тока. [15]