Cтраница 1
Оператор уравнения (3.88) называют оператором гомогенизации, матрица его коэффициентов в задачах для упругой среды является матрицей эффективных модулей. [1]
Оператор моно-линейного уравнения ( 3) линейный и является дромии оператором умножения на положительное число X. Если это число А ( называемое мультипликатором) больше I, то все ненулевые решения стремятся к бесконечности при X - оо, а если меньше 1, то к нулю; если А 1, то все решения ограничены. [2]
Пусть разрешающие операторы уравнений uf F ( u, t) являются р-не растягивающими. Тогда, если уравнение ( 15) имеет компактное на t 0 решение, то оно имеет хотя бы одно почти-периодическое решение. [3]
Расщепление неоднородного кинетического оператора уравнения Больцмана, Докл. [4]
При больших отверстиях безмоментный оператор уравнения (7.1) может оказаться неадекватным рассматриваемой задаче, так как в нем правильно даны лишь Члены со старшими производными. [5]
Для первых трех операторов уравнения Киллинга, как это было показано ранее, дают: gua, g22 P, g2s - у, g33 б, g44 - а a Bce остальные компоненты равны нулю. [6]
Напомним, что сам оператор дираковского уравнения возникает в результате линеаризации уравнения Клейна. [7]
X - 55) ] с оператором уравнения (1.6.3), видим, что алгоритм метода последовательных уточнений действительно реализует сходящийся итерационный процесс с предварительным обращением редуцированного оператора, представляя собою, таким образом, сочетание методов редукции и последовательных приближений. [8]
Для простоты будем считать, что оператором уравнения (8.1) служит квадратная матрица и, таким образом, мы имеем дело с системой линейных алгебраических уравнений. [9]
В соответствии со сделанными в начале параграфа замечаниями стоящий справа оператор уравнения (11.55) имеет непрерывный спектр, в то время как оператор правой части уравнения (11.58) обладает дискретным спектром. [10]
Наиболее интересным из подученных выше результатов является тот факт, что оператор уравнения движения оказался звездным эрмитовым оператором. [11]
Вместе с тем такая точка на контуре является одновременно особой точкой безмоментного оператора уравнения (7.1); поэтому расчленение решения на безмоментное состояние и краевой эффект в этом случае лишается обычных качественных свойств. [12]
Таким образом, константа скорости мономолекулярного превращения есть минимальное по модулю собственное, значение оператора уравнения (8.13), а соответствующая этому собственному значению собственная функция - квазистационарная функция распределения. [13]
Существование и единственность решения обеспечиваются теоремой без условий, налагаемых на собственные и присоединенные элементы оператора уравнения. Но так как в приводимых рассуждениях утверждения о существовании и единственности решения получаем независимо, то в этом случае мы не ссылаемся на упомянутую общую теорему. [14]
Таким образом, мы приходим к важному выводу: новый оператор движения, появляющийся в преобразованном уравнении Лиувилля ( уравнение ( 41)), более не может быть эрмитовым оператором, в отличие от оператора L уравнения Лиувилля. Это значит, что мы должны оставить обычный класс унитарных ( или антиунитарных) преобразований и расширить область используемых симметрии квантовоме-ханических операторов. К счастью, установить класс преобразований, которые мы теперь рассмотрим, не составляет особого труда. [15]